Методы математической физки Меркулов
.pdf(5.14) вместо v базисные функции '1, '2, ..., 'n, получим систему линейных уравнений
8 1(L('1); '2) + 2 |
(L('2); '2) + ::: + n(L('n); '2) = (f; '2); |
|
|
1(L('1); '1) + 2 |
(L('2); '1) + ::: + n(L('n); '1) = (f; '1); |
>. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
||
> |
|
|
< |
|
|
> |
|
(5.15) |
>
>
>
: 1(L('1); 'n) + 2(L('2); 'n) + ::: + n(L('n); 'n) = (f; 'n):
В случае симметричного оператора L система (5.15) совпадает с системой, полученной методом Ритца. Решая систему (5.15), получим решение задачи un = 1'1 + 2'2 +:::+ n'n 2 Dn, которое можно принять за приближенное решение задачи (5.13) и за приближенное обобщенное решение задачи (5.12). Затем набор базисных функций расширяется, строится новое приближенное решение un1 и т. д. В итоге, как и в методе Ритца, получаем последовательность приближенных решений un, un1 , ... . Вопросы сходимости приближенного решения к точному, как и разрешимость системы (5.15) в общем случае, обсуждаются в известных монографиях, например в [11].
Покажем, как строится интегральное тождество для двумерной краевой задачи. Пусть в области задано уравнение эллиптического типа
|
@2u |
|
@2u |
+ b1(x; y) |
@u |
+ b2(x; y) |
@u |
+ q(x; y)u = f(x; y): |
(5.16) |
@x2 |
@y2 |
@x |
@y |
На границе области заданы однородные условия Дирихле
u = 0:
Заметим, что оператор задачи (5.16) не симметричен и поэтому метод Ритца к ней не применим. Умножим уравнение (5.16) на произвольную, удовлетворяющую однородным краевым условиям функцию v и проинтегрируем по :
ZZ |
@2u |
|
|
@2v |
v dx dy + ZZ |
b1(x; y) |
@u |
|
@u |
v dx dy + |
|||||
|
+ |
|
|
|
+ b2 |
(x; y) |
|
||||||||
@x2 |
@y2 |
@x |
@y |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ ZZ q(x; y)uv dx dy = ZZ f(x; y)v dx dy: |
|
(5.17) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Первый интеграл преобразуем по формуле интегрирования по частям: |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
@2u |
|
@2v |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
ZZ |
|
+ |
|
|
v dx dy = |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
@x2 |
@y2 |
|
|
|