2471
.pdf3. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ
Дифференциальные уравнения представляют собой основной аппарат естествоиспытателя и инженера. Математический анализ явлений природы обычно начинается с попыток представить те или иные естественнонаучные законы в виде дифференциальных уравнений. Эти уравнения связывают переменные величины, с помощью которых описывается интересующее нас явление. Однако нужно понимать, что такое представление зачастую является не «абсолютным», а доставляет лишь приближенное описание реальной картины.
3.1. Понятие дифференциального уравнения
Определение. Дифференциальным уравнением называют уравнение, содержащее помимо независимых переменных x1,x2,...,xn и искомой функции от них y x1,x2,...,xn , производные искомой функции или ее дифференциалы.
Определение. Если функция, относительно которой составлено дифференциальное уравнение, зависит только от одной независимой переменной, то это уравнение называется обыкновенным диффе-
ренциальным уравнением.
Обыкновенное дифференциальное уравнение для искомой функции y y x одной независимой переменной может быть записано в виде
|
|
n |
0. |
(3.1) |
F x, y, y , y ,...,y |
|
Определение. Если искомая функция зависит от нескольких независимых переменных, то это уравнение называется дифференци-
альным уравнением в частных производных.
Определение. Наивысший порядок производных, входящих в уравнение, называется порядком дифференциального уравнения.
Примеры
1) 5cosx3 y 8y tgx 0 − обыкновенное дифференциальное уравнение 1 – го порядка. В общем виде записывается F(x,y,y ) 0.
2) x |
|
d2 y |
y |
dy |
x |
2 |
4y |
− обыкновенное дифференциальное |
||
|
|
dx |
2 |
dx |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
уравнение |
|
2-го |
порядка. |
В общем виде записывается |
||||||
F(x,y,y |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
,y |
) 0. |
|
|
|
|
183
3) y2 z xln y z 0 − дифференциальное уравнение в частных
x y
производных первого порядка.
Определение. Решением дифференциального уравнения называется такая дифференцируемая функция, которая при подстановке в исходное уравнение вместо неизвестной функции обращает уравнение в тождество. График любого решения дифференциального уравнения называется интегральной кривой, а процесс отыскания решения дифференциального уравнения − интегрированием.
Дифференциальные уравнения используются для решения различных задач, возникающих в математике, физике, химии. Естественнонаучные законы и конкретные свойства тех или иных систем и механизмов весьма часто записываются в виде дифференциальных уравнений, так что во многих случаях существенная часть изучения интересующего нас явления состоит в анализе и решении соответствующего уравнения. При этом дифференциальное уравнение выступает в роли математической модели рассматриваемого процесса или явления. Рассмотрим несколько задач, приводящих к дифференциальным уравнениям.
Пример 3.1. Рассмотрим простейший случай равноускоренного движения материальной точки.
Известно, что перемещение материальной точки при равноускоренном движении является функцией времени и выражается по формуле
at2 S 0t 2 .
В свою очередь ускорение a является производной по времени t от скорости , которая также является производной по времени t от перемещения S:
|
dS |
a |
d |
|
d dS |
|
d2S |
. |
||||||
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
dt2 |
|||||||||
|
dt |
|
|
dt |
dt |
dt |
|
|
||||||
Тогда получаем: S t |
S (t) t2 |
|
− уравнение связывает функ- |
|||||||||||
|
|
|||||||||||||
|
0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
цию S t с независимой переменной t и производной второго порядка функции S t .
184
Задача 3.1. Материальная точка массы m замедляет свое движение под действием силы сопротивления среды пропорционально квадрату скорости . Найти зависимость скорости от времени.
Решение. Пусть t − скорость движения материальной точки (функция от времени t); t − время, отсчитываемое от начала
движения; a d − ускорение движущегося тела. dt
По второму закону Ньютона сила, действующая на тело в процессе движения, равна F m a. По условию задачи F k 2, где k 0 − коэффициент пропорциональности (знак « − » указывает на то, что скорость тела уменьшается).
Следовательно, m a k 2, или m d k 2 . Таким обра- dt
зом, мы получили дифференциальное уравнение, решением которого является функция t . Чтобы ответить на вопрос задачи, решим полученное уравнение. Данное уравнение является дифференциальным уравнением первого порядка с разделяющимися переменными (ниже мы выпишем общий вид и метод решения уравнений такого типа). Следовательно:
|
|
d |
|
|
|
2 |
|
|
|
d |
|
|
|
kdt |
|
d |
|
|
k |
|
|||||
m |
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|||||||
|
dt |
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
m |
|
|||||||||
|
1 |
|
k |
t C |
1 |
|
k t C m |
|
|
|
m |
, |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
k t C m |
||||||||||||||||||||
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
или |
1 |
|
|
, где С− константа. |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m
Задача 3.2. Пусть в начальный момент тело массы m имеет температуру T0. Температура окружающей среды постоянна и равна Tc. При этом T0 Tc. Найти закон охлаждения тела.
Решение. При решении задачи используем закон Ньютона (для охлаждающегося тела): скорость изменения температуры тела пропорциональна разности температур тела и окружающей среды.
Если T − температура тела в любой момент времени t, dT −
|
dT |
|
|
dt |
|
скорость изменения температуры тела, то |
k T T |
|
− закон |
||
|
|||||
|
dt |
c |
|
||
|
|
|
|
185
Ньютона для охлаждающегося тела, где k=const коэффициент пропорциональности.
Данное уравнение также является дифференциальным уравнением первого порядка с разделяющимися переменными. Следовательно,
dT |
k T T |
dT |
k dt |
dT |
k dt |
dt |
|
|
|||
c |
T T |
|
T T |
||
|
|
c |
|
c |
lnT Tc kt C T Tc e kt C T Tc e kt C ,
где е ≈ 2,71 − основание натурального логарифма.
В главе 9 «Расчет коленчатого вала двигателя на крутильные колебания» настоящего пособия также рассматривается задача, приводящая к дифференциальному уравнению.
Заметим, что теории дифференциальных уравнений посвящено много учебников и учебных пособий, а потому в настоящем пособии мы ограничимся лишь тем, что рассмотрим несколько основных (наиболее часто встречающихся) типов дифференциальных уравнений и приведем алгоритмы их решения. Подробнее о дифференциальных уравнениях и методах их решения смотрите [10, 11, 23].
3.2. Дифференциальные уравнения первого порядка
Дифференциальные уравнения первого порядка в общем случае можно записать в виде
F(x,y,y ) 0. |
|
(3.2) |
В случае если данное уравнение можно разрешить относительно |
||
производной y , то полученное уравнение |
y |
f x; y называют |
дифференциальным уравнением первого порядка, разрешенным от-
носительно производной.
Определение. Общим решением дифференциального уравнения первого порядка называется функция y x,C , содержащая одну произвольную постоянную и удовлетворяющая условиям:
1) функция y x,C является решением дифференциального уравнения при каждом фиксированном значении С;
2) каково бы ни было начальное условие y x0 y0 , можно найти такое значение постоянной C C0 , что функция y x,C0 удовлетворяет данному начальному условию.
Равенство типа Ф x, y,C 0, неявно задающее общее решение, называется общим интегралом дифференциального уравнения.
186
Определение. Частным решением дифференциального уравне-
ния первого порядка называется любая функция y x,C0 , полу-
ченная |
из общего решения y x,C при конкретном значении |
C C0 . |
Соотношение Ф x, y,C0 0 называется частным интегра- |
лом дифференциального уравнения.
Итак, далее мы рассмотрим три основных типа дифференциальных уравнений первого порядка.
3.2.1. Дифференциальные уравнения с разделяющимися переменными
Определение. Дифференциальное уравнение вида
Р1 x Q1 y dx Р2 x Q2 y dy 0, |
(3.3) |
где Р1 x , P2 x − функции, зависящие только от х, |
Q1 y ,Q2 y − |
функции, зависящие только от y, называется уравнением с разде-
ляющимися переменными.
Уравнение (3.3) путем деления на произведение Q1 y P2 x 0
приводится к уравнению с разделенными переменными
|
|
|
|
|
P1 x |
dx |
Q2 y |
dy 0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
P x |
Q y |
|
|
|
|
|
|||
или |
|
|
2 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
(x)dx (y)dy 0, |
|
|
(3.4) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
где x |
P1 |
x |
|
− функция, зависящая только от |
x, а y |
Q2 |
y |
− |
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
P x |
Q y |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
функция, зависящая только от y.
Данная операция, приводящая уравнение с разделяющимися переменными (3.3) к уравнению с разделенными переменными (3.4), на-
зывается разделением переменных.
Проинтегрировав почленно уравнение (3.4), получим его общий интеграл
(x)dx (y)dy 0 (x)dx (y)dy C.
Заметим, что уравнению (3.3) могут удовлетворять решения, потерянные при делении на Q1 y P2 x , то есть получаемые из уравнения Q1 y P2 x 0. Если эти решения не входят в найденный общий интеграл, то они являются особыми решениями уравнения (3.3).
Уравнение вида
y f1(x) f2(y),
187
где f1 x − функция, зависящая только от x, а f2 y − функция, зависящая только от y, сводится к уравнению с разделенными перемен-
ными (3.4). Для этого достаточно представить y dy и разделить пе-
ременные (полагаем, что f2 y 0). |
|
dx |
|
||||||||
|
|
|
|
||||||||
|
dy |
f (x) f |
|
(y) |
dy |
|
f (x)dx 0 |
dy |
|
|
f (x)dx С. |
|
dx |
|
f2 y |
f2 y |
|||||||
|
1 |
2 |
|
1 |
|
1 |
Заметим, что уравнения такого типа наиболее часто встречаются на практике. Сложности при решении таких уравнений могут возникнуть только на этапе нахождения интегралов. Вопросы интегрирования функции одной независимой переменной были нами затронуты в гл. 2 настоящего пособия.
В задачах 3.1 и 3.2 решены уравнения с разделяющимися переменными. Рассмотрим еще несколько примеров дифференциальных уравнений с разделяющимися переменными и приведем их решения.
Пример 3.2. Решить уравнение y 2y 1 tg x.
Решение. Данное уравнение является уравнением с разделяющимися переменными. Разделим переменные x и y и проинтегрируем полученные выражения
|
|
|
dy |
2y 1 tgx |
|
|
dy |
tgx dx |
|
|
|
|
dy |
|
tgx dx; |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2y 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2y 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
dy |
|
|
|
|
|
tgx dx |
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cosx |
|
C . |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln |
y |
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
В качестве константы C возьмем C ln |
C1 |
|
|
, тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
cosx |
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln |
y |
|
|
ln |
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
1 |
|
|
|
|
|
C2 |
|
|
|
|
|
|
C |
2 |
|
1 |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
ln |
|
y |
|
|
|
|
ln |
|
1 |
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
1 |
|
y |
|
|
|
1 |
|
|
y |
1 |
|
|
|
. |
|||||||||||||||||||||||||||||
2 |
|
|
cosx |
|
|
cosx |
|
2 |
|
|
2 |
x |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
cos |
x |
|
|
|
cos |
|
2 |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 3.3. Тело движется со скоростью, пропорциональной пройденному пути. Какой путь пройдет тело за 5 секунд от начала движения, если известно, что за 1 секунду оно проходит путь 8 метров, а за 3 секунды – 40 метров?
Решение. Пусть t − скорость движения тела в момент времени t, S S t − путь, пройденным телом за время t. По условию
188
задачи: k S , где k − коэффициент пропорциональности. Из фи-
зического |
смысла |
производной (п. 1.1.1) нам известно, что |
t S t . |
Тогда |
S k S . Решим полученное дифференциальное |
уравнение. Данное уравнение является уравнением с разделяющимися переменными, следовательно,
dS k S dS k dt dS k dt ln S kt C S ekt C . |
||
dt |
S |
S |
Мы получили закон движения тела, соответствующий условию задачи.
Для того чтобы найти путь, который пройдет тело за 5 минут от начала движения, необходимо найти коэффициент пропорциональности k и константу С. Эти величины найдем, подставив в полученное решение начальные условия: S 1 8 8 ek C ; S 3 40 40 e3k C.
8 ek eC ,
Составим и решим систему:
40 e3k eC.
Из первого уравнения выразим eC 8 и подставим во второе ek
уравнение. 40 e3k 8 5 e2k k ek
ln5 |
|
t |
|
|
8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
разом, S e |
2 |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
ln5 |
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5ln5 |
|
ln5 |
||
Тогда S 5 eln5 |
2 5 |
|
8 |
|
|
|
|||||||||
|
|
8 e |
2 |
2 |
|||||||||||
e |
ln5 |
2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln5; eC 2
8 e2ln5
ln85 . Таким об-
e 2
8 52 200 м.
В процессе вычислений мы воспользовались свойствами натурального логарифма (см. прил. 2).
3.2.2. Линейные дифференциальные уравнения первого порядка
Определение. Линейным дифференциальным уравнением первого порядка называется уравнение вида
|
|
y p x y q x , |
(3.5) |
где p x , |
q x |
− заданные функции. При q x 0 |
данное уравнение |
называется однородным, а при q x 0 − неоднородным.
189
а) Рассмотрим однородное линейное уравнение y p x y 0.
Данное уравнение является уравнением с разделяющимися переменными, поэтому для его решения достаточно «разделить» переменные и найти соответствующие интегралы:
dy p x y 0; dx
dy p(x)dx; y
ln y p(x)dx lnC;
ln y p(x)dx;
C
y Ce p(x)dx. |
(3.6) |
б) Для решения линейного неоднородного дифференциального уравнения первого порядка y p x y q x воспользуемся методом Бернулли [Иоганн Бернулли (1667 − 1748) − швейцарский математик].
Суть метода заключается в том, что искомая функция представ-
ляется в виде |
произведения двух функций y u v, где |
u u x ,v v x − |
неизвестные функции от x, причем одна из них |
произвольна (но не равна нулю).
При этом по правилу дифференцирования произведения двух функций [формула (1.18)] y u v u v .
Подставляя значения для y и y в исходное уравнение, получаем u v u v p(x)u v q(x);
u v u v p(x) v q(x).
Так как первоначальная функция была представлена нами в виде произведения, то каждый из сомножителей, входящих в это произведение, может быть произвольным, выбранным по нашему усмотрению. Таким образом, можно одну из составляющих произведения функций выбрать так, что выражение v p(x) v 0.
Таким образом, появляется возможность получить функцию v, проинтегрировав полученное соотношение как однородное дифференциальное уравнение по описанной выше схеме а:
v Ce p(x)dx. |
(3.7) |
190
Заметим, что зачастую на практике при нахождении v константу C «опускают» (например, в данном случае возьмем ее равной 1), тогда полученное решение будет иметь вид v e p(x)dx.
Для нахождения второй неизвестной функции u подставим полу-
ченное выражение для |
|
|
функции |
v в |
исходное |
уравнение |
|||||||||||||
u v u v p(x) v q(x) |
|
с учетом того, что выражение, стоящее в |
|||||||||||||||||
скобках, равно нулю. Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
u Сe p(x)dx q(x); |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
du |
1 |
e |
p(x)dx |
q(x); |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
du |
|
1 |
e |
p(x)dx |
|
q(x)dx |
; |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
C |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
u |
e |
p(x)dx |
q(x)dx C1. |
|
(3.8) |
||||||||||||||
C |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
В итоге получим искомую функцию y, подставив в ее выражение |
|||||||||||||||||||
найденные значения u и v. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
p(x)dx |
|
|
|
|
|
|
|
p(x)dx |
|
||||||
y u v |
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
q(x)dx C1 |
|
Ce |
|
; |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y e |
|
p(x)dx q x e |
|
p(x)dxdx C2 , |
(3.9) |
где C2 C1 C.
Это соотношение может считаться решением неоднородного линейного дифференциального уравнения первого порядка в общем виде по методу Бернулли.
Пример 3.3. Решить уравнение x2 1 y 2xy 3.
Решение. Данное уравнение является линейным дифференциальным уравнением первого порядка. Действительно, после небольших алгебраических преобразований оно соответствует общему виду линейного дифференциального уравнения y p x y q x .
|
2x |
3 |
|
|
|
2x |
3 |
|
|||||||
y |
|
|
y |
|
, где p x |
|
|
|
; |
q x |
|
|
. |
||
x2 1 |
|
x2 1 |
x2 1 |
x2 1 |
|||||||||||
Решение будем искать в виде |
y u v, |
y u v u v . Под- |
|||||||||||||
ставим в исходное уравнение и решим его методом Бернулли. |
|||||||||||||||
|
|
|
|
u v u v |
|
2x |
3 |
|
; |
||||||
|
|
|
|
|
u v |
|
|||||||||
|
|
|
|
x2 1 |
x2 1 |
191
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u v u |
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
2 1 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
а) v |
|
|
|
2x |
v |
0 |
dv |
|
|
|
|
|
2x |
|
|
|
|
v |
|
dv |
|
2x |
dx |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
x2 1 |
|
dx |
|
x2 1 |
|
|
v |
|
|
x2 1 |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|
|
2x |
|
dx; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
2x |
dx |
|
|
|
|
x2 1 t |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
t |
|
|
|
|
x2 1 |
|
|
1 |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Найдем |
|
|
|
|
ln |
|
|
ln |
|
|
ln |
|
. |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
x2 1 |
|
|
|
|
|
2xdx dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 1 |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
Таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln |
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
v |
|
3 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
б) u |
|
|
|
|
|
u |
x2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
3 u 3dx u 3x C. |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
x2 1 |
|
|
1 |
x2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
в) y u v 3x C |
|
1 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 3.4. (Задача о переменном синусоидальном токе). Пусть дана электрическая лампа, которая питается от источника переменного тока. Найти закон изменения тока в зависимости от времени, если напряжение U изменяется по синусоидальному закону.
Решение. Примем за начальный момент времени t0 , при котором U0 0. Тогда можно положить U U0 sin t , где − частота, например, переменного тока 50 Гц, или 50 колебаний в с.
Уравнение изменения силы тока в электрической цепи с сопро-
тивлением R и самоиндукцией L примет вид |
dI |
|
R |
I |
U0 |
sin t . |
dt |
L |
|
||||
|
|
|
L |
Это линейное дифференциальное уравнение первого порядка, решаемое методом Бернулли. Итак, решим это уравнение.
Воспользуемся подстановкой I u v, I u v u v . Следовательно, получим уравнение
|
|
|
u v u v |
R |
u v |
|
|
U0 |
sin t ; |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
U |
0 |
sin t . |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
u v |
u v |
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
R |
|
|
dv |
|
|
|
R |
|
dv |
|
|
|
R |
dv |
|
R |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
v 0 dt |
L |
v |
|
v |
|
L dt |
v |
L dt; |
|||||||||||||||
а) Пусть v |
|
|
192