2471
.pdf2.2. Определенный интеграл
Пусть функция y f (x) определена и непрерывна на отрезке [a;b], a<b. Произвольным образом разобьём отрезок [a;b] на n частей
точками a x0 x1 x2 ... xn 1 xn b. |
Каждый отрезок xi 1;xi , |
i 1,2,...n, назовем частичным отрезком, а |
разность xi xi xi 1 − |
длиной частичного отрезка. Внутри каждого частичного отрезка произвольным образом выберем точку сi, i 1, 2,...n, и найдем в ней зна-
чение функции yi f (сi ). Умножив каждое значение |
yi |
f (сi ) на |
|
длину соответствующего частичного отрезка xi , получим |
f (ci) xi . |
||
Сумма вида |
|
|
|
n |
|
|
(2.5) |
f (ci) xi f (c1) x1 f (c2) x2 ... f (cn) xn |
|||
i 1 |
|
|
|
называется интегральной суммой для функции y f (x) |
на отрезке |
||
a;b . |
|
|
|
n |
|
|
|
Определение. Если интегральная сумма f (ci) xi |
имеет предел |
||
i 1 |
|
|
|
I (при условии, что длина наибольшего из частичных отрезков xi стремится к нулю), не зависящий ни от способа разбиения отрезкаa;b на частичные отрезки, ни от выбора точек сi в них, то число I
называется определенным интегралом от функции |
y f (x) на от- |
|
b |
|
|
резке a;b и обозначается f (x)dx. Таким образом, |
|
|
a |
|
|
b |
n |
|
f (x)dx |
lim f (ci ) xi , |
(2.6) |
amax xi 0i 1 n
где числа a и b называются соответственно нижним и верхним пре-
делами интегрирования; f (x) − подынтегральной функцией; f (x)dx − подынтегральным выражением; x – переменной интегрирования, отрезок a;b − областью (отрезком) интегрирования.
Отметим, что запись dx (вместо x) в записи определенного интеграла означает, что для получения точного значения интеграла необходимо перейти к пределу, когда все промежутки x стремятся к
163
нулю (подобно тому, как производная df получается из отношения dx
f , если устремить x к нулю и перейти к пределу).
x
Определение. Функция y f (x), |
для которой на отрезке a;b |
b |
f (x)dx, называется интегри- |
существует определенный интеграл |
|
a |
|
руемой на этом отрезке.
Теорема 2.2. (Теорема существования определенного интеграла). Если функция y f (x) непрерывна на отрезке a;b , то определен-
b
ный интеграл f (x)dx существует.
a
2.2.1. Свойства определенного интеграла
a
1) f (x)dx 0.
a
bb
2)Af (x)dx A f (x)dx.
aa
b b b
3) (f1(x) f2(x))dx f1(x)dx f2(x)dx.
a a a
ba
4)f (x)dx f (x)dx.
ab
5)Для произвольных чисел a, b, c справедливо равенство
b |
c |
b |
|
f (x)dx f (x)dx f (x)dx. |
|
||
a |
a |
c |
|
|
|
b |
b |
6) Если f (x) (x) на отрезке [a, b] (a<b), то |
f (x)dx (x)dx. |
||
|
|
a |
a |
7) Теорема 2.3. (Теорема о среднем). Если функция f (x) непрерывна на отрезке [a,b], то на этом отрезке существует точка с такая, что
b
f (x)dx f (с) (b a).
a
Это далеко не полный список свойств определенного интеграла. Весь список свойств с подробным доказательством представлен в учебниках и учебных пособиях по высшей математике [29,30]. В настоящем пособии мы приводим те основные свойства, знание которых позволит нам применять их в задачах технического содержания.
164
2.2.2.Вычисление определенного интеграла
2.2.2а. Ф о р м у л а Н ь ю т о н а – Л е й б н и ц а
Теорема 2.4. (Теорема Ньютона–Лейбница). Если функция y f (x) непрерывна на отрезке a;b и F(x) – какая-либо ее первообразная, то имеет место формула
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (x)dx F(b) F(a). |
|
|
(2.7) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это выражение называют формулой Ньютона – Лейбница. |
||||||||||||||||
Пример 2.7 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
2x sin2x dx |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
cos2x |
|
|
cos2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
2 |
2 |
cos2x |
|
|
|
|
|||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|||
02 cos0 2 |
1 1 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При вычислении определенных интегралов часто приходится пользоваться формулой замены переменной и формулой интегрирования по частям. Для определенных интегралов эти формулы имеют следующий вид.
|
|
|
|
|
2.2.2 б. Ф о р м у л а |
|
з а м е н ы |
п е р е м е н н о й |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
в о п р е д е л ё н н о м и н т е г р а л е |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
f (x)dx от непрерывной функ- |
||||||||
|
|
Пусть для вычисления интеграла |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ции сделана подстановка x (t). Если функция (t) |
и ее производ- |
|||||||||||||||||||||
ная |
|
непрерывны на отрезке |
; , причем a ( );b ( ), то |
|||||||||||||||||||
(t) |
||||||||||||||||||||||
справедлива формула |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.8) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (x)dx f t t dt. |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 2.8 |
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
16 |
|
dx |
|
x t4 |
3 |
|
2 |
4t |
3 |
dt |
2 |
t |
3 |
1 1 |
|
2 |
(t |
3 |
1) 1 |
|
||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
dx 4t |
dt |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
4 |
|
dt 4 |
|
dt |
||||||||||||
|
|
|
|
|
1 t |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
11 4 x |
|
x 1 t 1 |
1 |
1 |
|
1 t |
1 |
|
|
t 1 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
x 16 t 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
165
2 t3 1 |
2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 (t 1) t2 t 1 |
|
|
|
|
2 1 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
dt |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt 4 |
dt |
|||||||||||||||||||
4 |
|
t 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t 1 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
1 |
|
1 t 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 t 1 |
|
|
|
||||||||||||||||||||
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
t3 |
|
|
|
t2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
4 t |
|
|
t 1dt 4 ln |
|
t 1 |
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
4 ln3 ln2 |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
3 |
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
8 |
|
4 |
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
3 |
|
22 |
|
|
|
3 |
|
||||||||||
4 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
4 ln |
|
|
4 |
|
|
|
|
4 ln |
|
|
|
|
4ln |
|
|
. |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
6 |
|
|
|
|
2 |
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
3 2 |
|
|
|
3 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 3 |
|
|
|
|
Пример 2.9
|
|
|
|
1 cos6x t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
sin6xdx |
|
6sin6xdx dt |
|
1 dt |
|
|
1 |
|
1 dt |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
6 |
|
|
|
ln |
|
t |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
x |
|
|
t 1 |
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
1 cos6x |
|
|
t |
|
6 |
t |
6 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
4 |
|
|
|
|
1 |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
9 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
x |
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
ln1 ln |
|
|
|
|
2 |
||||
6 |
|
|
|
1 ln 1 1 ln2. 6 2 6
|
|
|
|
|
|
2.2.2 в. Ф о р м у л а |
и н т е г р и р о в а н и я п о |
|
ч а с т я м |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в о п р е д е л е н н о м и н т е г р а л е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
Если |
|
функции |
|
u u(x),v v(x) имеют |
непрерывные |
|
частные |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
производные на отрезке a;b , то имеет место формула |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
b |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
udv u v |
vdu. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.9) |
||||||||||||||
|
|
|
Пример 2.10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
0,2 |
|
|
|
5x |
|
|
u x du dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
5x |
|
0,2 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
xe |
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
5x |
|
|
|
|
|
|
|
|
5x |
|
|
|
|
1 |
|
5x |
|
x |
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
dv e |
|
dx v e |
|
|
dx v |
|
e |
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,2 |
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0,2 1 |
|
5x |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
5 0,2 |
|
1 |
|
1 |
|
|
5x |
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
5 0,2 |
|
1 |
|
|
0 |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
dx 0,2 |
|
|
|
e |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|||||||||||||
5 |
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
25 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 5 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
25 |
|
|
|
|
25 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
1 |
e |
1 |
e |
1 |
|
1 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
25 |
|
|
25 |
|
25 |
|
25 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
166
Таким образом, что касается приемов вычисления определенных интегралов, то они практически ничем не отличаются от всех тех приемов и методов, которые используются при нахождении неопределенных интегралов. Точно также применяются методы подстановки (замены переменной), метод интегрирования по частям, используются те же приемы нахождения первообразных для тригонометрических, рациональных и иррациональных функций. Особенностью является только то, что при применении этих приемов надо распространять преобразование не только на подынтегральную функцию, но и на пределы интегрирования. Помните: заменяя переменную интегри-
рования, не забудьте изменить соответственно пределы интегрирования.
2.3. Приложения определенного интеграла
Прежде чем начать разговор о приложениях определенного интеграла, обозначим общую схему его применения к решению задач.
Итак, пусть требуется найти значение некоторой геометрической или физической величины А (это может быть площадь фигуры, объем тела, давление жидкости на вертикальную пластину, путь, пройденный телом), связанной с отрезком изменения независимой переменной х. Предполагается, что эта величина А обладает свойством аддитивности (от лат. «additivus» — прибавляемый), то есть при разбиении отрезка a;b точкой с a;b на части a;c и c;b значение величины А, соответствующее всему отрезку a;b , равно сумме ее значений, соответствующих отрезкам a;c и c;b .
Для нахождения величины А опишем метод интегральных сумм. Именно на этом методе в дальнейшем основывается вывод ряда формул, используемых для нахождения многих геометрических и физических величин. Например, данный метод используется при решении задач, рассматриваемых в гл. 5 и гл. 10.
Метод интегральных сумм базируется на определении определенного интеграла, приведенного выше.
1. Произвольным образом точками x0 a,x1,x2,x3,...,xn 1,xn b отрезок a;b разбиваем на n частей – n частичных отрезков xi 1;xi , i 1,2,...n. Длину каждого частичного отрезка обозначим
xi xi xi 1.
167
2.Внутри каждого частичного отрезка xi 1;xi , i 1,2,...n, произвольным образом выбираем точку сi .
3.Находим значение определяемой из условия задачи функции f (x) в точке сi , то есть значение f (сi). Умножаем это значение на
длину xi соответствующего частичного отрезка xi 1;xi (i 1,2,...n). В результате получаем n произведений вида Ai f ci xi .
4. Составим |
сумму |
всех |
таких |
произведений: |
|
Аn A1 A2 ... An |
n |
|
n |
− интегральная сумма. |
|
Ai |
f (ci) xi |
||||
|
i 1 |
|
i 1 |
|
|
5. Заметим, что при нахождении величины Ai допустимы некоторые упрощения. Например, дугу на малом участке можно заменить хордой, стягивающей ее концы; переменную скорость на малом участке пути можно приближенно считать постоянной, так же как и силу, действующую на движущуюся материальную точку. В связи с чем величина An дает приближенное значение величины А:
A An |
n |
|
f (ci ) xi . |
(2.10) |
i1
6.Точное значение величины А равно пределу интегральной суммы An при условии, что длина наибольшего частичного отрезка
xi 1;xi стремится к нулю при неограниченном увеличении числа частичных отрезков (при n ).
|
lim An |
n |
b |
|
A |
lim f (ci) xi |
f (x)dx. |
(2.11) |
|
|
max xi 0 |
max xi 0i 1 |
a |
|
|
n |
n |
|
|
Заметим, что указанный метод интегральных сумм основан на представлении интеграла как суммы бесконечно большого числа бесконечно малых слагаемых.
Итак, проследим, каким же образом данная схема может быть применена для выяснения геометрического и физического смысла определенного интеграла.
2.3.1.Физические приложения определенного интеграла
1.Вычисление массы стержня.
Пусть (x) − линейная плотность неоднородного стержня [см. примечание к формуле (1.13)], расположенного на отрезке a;b оси
168
Ox. Рассмотрим произвольное разбиение отрезка a;b на частичные
отрезки xi 1, xi , длины xi xi xi 1, i 1, 2,...n. Внутри каждого частичного отрезка выберем произвольную точку i и составим сум-
му по всем частичным отрезкам:
n |
|
mn ( i) xi . |
(2.12) |
i 1 |
|
Так как эта сумма, являющаяся интегральной суммой для функции (x) на отрезке a;b , дает приближенное значение массы стержня, то точное значение этой массы будет равно пределу суммы
n
m ( i) xi при стремлении к нулю наибольшей длины частичных
i 1
отрезков, то есть будет равно интегралу:
|
lim mn |
n |
b |
|
m |
lim ( i) xi |
(x)dx. |
(2.13) |
|
|
max xi 0 |
max xi 0 i 1 |
a |
|
|
n |
n |
|
|
2. Вычисление работы по перемещению материальной точки
из положения а в положение b оси Ox под действием силы F(x), действующей параллельно оси Ox (считаем, что направление перемещения совпадает с направлением действия силы). В случае постоянства силы работа силы равна произведению силы на перемещение. Однако на практике чаще приходится иметь дело с переменной силой. В этом случае, используя метод интегральных сумм, разбиваем весь путь на
малые интервалы xi |
xi |
xi 1, i 1,2,3,...n, и суммируем выражения |
F i xi ( i xi 1;xi |
), |
получаемые в предположении, что на рас- |
сматриваемом малом интервале xi сила не меняется. В результате
n
мы приходим к «интегральной сумме» F( i ) xi , в которой для по-
i 1
лучения выражения для проделанной работы А необходимо перейти к пределу, считая все отрезки xi неограниченно убывающими. Этот
b
предел равен интегралу F(x)dx, который дает точное значение рабо-
a
ты А:
b |
|
A F(x)dx. |
(2.14) |
a |
|
3. Путь, пройденный телом. Пусть материальная точка перемещается по прямой с переменной скоростью t . Найдем путь S,
169
пройденный ею за промежуток времени от t1 до t2. Из физического смысла производной известно, что при движении точки в одном направлении «скорость прямолинейного движения равна производной
от пути по времени», то есть (t) dS . Отсюда следует, что dt
dS (t)dt . Интегрируя полученное равенство в пределах от t1 |
до t2, |
||
получим |
t2 |
|
|
S |
(2.15) |
||
(t)dt. |
|||
|
t1 |
|
Заметим, что к данной формуле можно прийти и с использованием метода интегральных сумм, разбивая путь S (отрезок a;b , где a t1,b t2 ) на частичные отрезки и суммируя расстояния, пройден-
ные на участках пути Si ti ti , где ti ti ti 1 − время прохождения i-го участка пути ti 1,ti , i 1,2,...n. Весь путь будет равен
|
lim Sn |
n |
t2 |
S |
lim (ti ) ti |
(t)dt. |
|
|
max ti 0 |
max ti 0 i 1 |
t |
|
n |
n |
1 |
|
|
4. Статические моменты и координаты центра тяжести пло-
ской фигуры. Пусть дана плоская фигура (материальная пластинка) (рис. 2.1), ограниченная кривой y f x ( f (x) 0 на отрезке a;b ) и прямыми х=а, x=b, y=0. Полагая, что поверхностная плотность пластинки постоянна const (кг/м2), получим, что масса всей пластинки (кг) равна m= S, где S − площадь пластинки (м2); − плотность пластинки, отнесенная к единице площади (поверхностная плотность). Толщина пластинки настолько мала, что ей можно пренебречь. Таким образом,
b |
f x dx . |
|
m |
(2.16) |
a
Статическим моментом Sx (Sy ) системы материальных точек относительно оси Ox (Oy) называется сумма произведений масс этих
точек на их ординаты (абсциссы). Статические моменты Sx, |
Sy вы- |
||||||||
числяются по формулам |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
1 |
b |
|
|
b |
|
|
S |
x |
|
|
y2dx, |
S |
y |
xydx. |
(2.17) |
|
2 |
|||||||||
|
|
a |
|
a |
|
170
Рис. 2.1. Координаты центра тяжести плоской фигуры
Если точка С хс, ус − центр тяжести плоской фигуры (пластинки), то его координаты вычисляются по формулам
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Sy |
|
|
xydx |
|
|
|
xydx |
|
|||||||||||||
|
|
x |
c |
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
a |
|
|
; |
|
(2.18) |
||||||||||
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ydx |
|
|
|
|
ydx |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
b |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
Sx |
|
|
|
|
|
y |
|
dx |
|
1 |
|
|
|
y |
|
dx |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
y |
c |
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
. |
(2.19) |
|||||||||||
|
m |
|
|
|
b |
|
|
|
2 |
|
b |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ydx |
|
|
|
|
|
ydx |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
Это далеко не весь список задач, для решения которых применяется определенный интеграл. С помощью определенного интеграла можно находить: работу газов в цилиндре двигателя, давление жидкости на вертикальную пластину, работу растяжения пружины, массу вытекающей из сосуда жидкости, массу деталей сложной конфигурации.
Задача 2.1. Скорость тела меняется согласно выражению
0,03t2 м с . Какой путь пройдет тело за 10 с |
от начала движе- |
|||||||||
ния? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение. Для решения задачи воспользуемся формулой (2.15) |
|||||||||
|
t2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
t2 10. Следова- |
S |
(t)dt. В нашем случае (t) 0,03t2, t1 0, |
|||||||||
|
t1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тельно (см. табл. П. 1.3): |
t2 1 |
|
|
t3 |
|
|
|
|||
|
10 |
|
10 |
|
10 |
|
||||
|
|
|
|
|||||||
|
S 0,03t2dt 0,03 |
|
|
|
0,03 |
|
|
|
0,01 103 10м. |
|
|
2 1 |
3 |
||||||||
|
0 |
|
0 |
|
0 |
|
Задача 2.2. Для растяжения пружины на 1 м необходимо совершить работу 5 Дж (Н·м). На какую длину нужно растянуть пружину, чтобы совершить работу в 15 Дж.
Решение. Согласно закону Гука упругая сила, растягивающая пружину, пропорциональна этому растяжению х, т.е. F(x) k x, где k – коэффициент пропорциональности (жесткость пружины, Н/м). Чтобы ответить на вопрос задачи, нужно знать значение этого коэф-
171
фициента. Для его нахождения воспользуемся формулой (2.14):
b |
|
|
|
|
|
|
A F(x)dx. По условию задачи a 0, b 1, |
A 5, следовательно: |
|||||
a |
kx2 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
||
|
|
|||||
5 k x dx 5 |
|
|
|
10 1k k 10 Н/м. |
||
2 |
||||||
0 |
|
|
0 |
|
Таким образом, F(x) 10x. Чтобы найти длину, на которую можно растянуть пружину, совершив работу в 15 Дж, мы также воспользуемся упомянутой выше формулой, в которой нам теперь неизвестен параметр b. То есть
b |
10x2 |
|
b |
|
|
|
|
|
|
||||
15 10xdx 15 |
|
|
30 10b2 3 b2 b |
3 1,73. |
||
2 |
||||||
0 |
|
0 |
|
|
Следовательно, пружину нужно растянуть примерно на 1,73 м. Проиллюстрируем ситуацию, описанную в задаче графически (рис. 2.2, 2.3). На рис. 2.2 показаны пружины растяжения и сжатия в
состоянии покоя.
а) б)
Рис. 2.2. Пружины в состоянии покоя: а) растяжения; б) сжатия
В случае если пружина предварительно не растянута (см. рис. 2.2), то при ее деформации сила F , растягивающая пружину, определяется по формуле F k x. На плоскости (см. рис. 2.3) этому выражению соответствует уравнение прямой y k x (в нашем примере k = 10, соответствующая прямая y 10x изображена на рис. 2.3). Так, например, по графику (см. рис. 2.3) видно, что при растяжении пружины с жесткостью в
10 Н/м (k = 10) на 1 м (x = 1) сила пружины составит 10 Н (F = 10). Свойство растяжения пружины может быть использовано при изготовлении эспандера для развития мышц рук.
172