mmt-15
.pdf
Каждая молекула участвует в двух видах движения: беспорядочном тепловом и направленном.
При наличии направленного движения газа, вся совокупность молекул в целом будет дрейфовать с некоторыми скоростями.
Среднее количество движения молекулы в одном слое равно
D E D E
~ ~ ~
m0~v + m0V = m0V + 0 = m0V
(средний вектор скорости теплового движения равен нулю).
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
23/37
Каждая молекула участвует в двух видах движения: беспорядочном тепловом и направленном.
При наличии направленного движения газа, вся совокупность молекул в целом будет дрейфовать с некоторыми скоростями.
Среднее количество движения молекулы в одном слое равно
D E D E
~ ~ ~
m0~v + m0V = m0V + 0 = m0V
(средний вектор скорости теплового движения равен нулю).
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
23/37
Каждая молекула участвует в двух видах движения: беспорядочном тепловом и направленном.
При наличии направленного движения газа, вся совокупность молекул в целом будет дрейфовать с некоторыми скоростями.
Среднее количество движения молекулы в одном слое равно
D E D E
~ ~ ~
m0~v + m0V = m0V + 0 = m0V
(средний вектор скорости теплового движения равен нулю).
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
23/37
Из-за того, что молекулы участвуют в тепловом движении, они будут переходить между слоями, двигающимися с разными скоростями V и переносить с собой добавочное количество движения.
Из-за соударений, будет происходить передача импульса направленного движения и его перераспределение.
Это ведёт к выравниванию скоростей.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
24/37
Из-за того, что молекулы участвуют в тепловом движении, они будут переходить между слоями, двигающимися с разными скоростями V и переносить с собой добавочное количество движения.
Из-за соударений, будет происходить передача импульса направленного движения и его перераспределение.
Это ведёт к выравниванию скоростей.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
24/37
Из-за того, что молекулы участвуют в тепловом движении, они будут переходить между слоями, двигающимися с разными скоростями V и переносить с собой добавочное количество движения.
Из-за соударений, будет происходить передача импульса направленного движения и его перераспределение.
Это ведёт к выравниванию скоростей.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
24/37
Вывод формулы для плотности потока импульса
V
V1
V2
S |
x |
|
x − hλi x x + hλi
Рассмотрим площадку S, расположенную параллельно движущейся пластинке на некотором расстоянии от неё.
Количества частиц N+ и N−, проходящих через площадку, будут равны друг другу, так как давления, температуры и концентрации молекул одинаковы во всём объёме.
Однако количества движения переносимые молекулами будут разными.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
25/37
Вывод формулы для плотности потока импульса
V
V1
V2
S |
x |
|
x − hλi x x + hλi
Рассмотрим площадку S, расположенную параллельно движущейся пластинке на некотором расстоянии от неё.
Количества частиц N+ и N−, проходящих через площадку, будут равны друг другу, так как давления, температуры и концентрации молекул одинаковы во всём объёме.
Однако количества движения переносимые молекулами будут разными.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
25/37
Вывод формулы для плотности потока импульса
V
V1
V2
S |
x |
|
x − hλi x x + hλi
Рассмотрим площадку S, расположенную параллельно движущейся пластинке на некотором расстоянии от неё.
Количества частиц N+ и N−, проходящих через площадку, будут равны друг другу, так как давления, температуры и концентрации молекул одинаковы во всём объёме.
Однако количества движения переносимые молекулами будут разными.
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
25/37
Слева направо молекулы переносят импульс m0V1, где V1 скорость направленного движения в плоскости
x − hλi.
Таким образом, уменьшение количества движения слоя, ограниченного справа площадкой S за время t будет равно
1
m0V1N+ = m0V1 6 n hvi S t
А увеличение количества движения произойдет за счёт молекул пришедших справа
1
m0V2N− = m0V2 6 n hvi S t
Таким образом приращение импульса равно:
1
p = 6 n hvi m0(V1 − V2)ΔS t
Кинетическая теория газов
Средняя длина свободного пробега
Явления переноса
Диффузия
Вязкость
Постановка
задачи
Вывод формулы для плотности потока импульса
Коэффициент
вязкости
Плотность потока импульса
Теплопроводность
26/37