- •ВЕДЕНИЕ
- •1. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА МАТЕРИАЛОВ С ОСОБЫМИ ФИЗИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ
- •1.1. Классификация материалов по применению
- •1.2. Основы зонной теории твердого тела
- •Вопросы для самоконтроля
- •2. ПРОВОДНИКОВЫЕ МАТЕРИАЛЫ
- •2.1. Свойства проводниковых материалов
- •2.1.1. Физическая природа электропроводности металлов
- •2.1.2. Температурная зависимость удельного сопротивления металлов
- •2.1.3. Влияние примесей и дефектов структуры на удельное сопротивление металлов
- •2.1.4. Удельное сопротивление металлических сплавов
- •2.1.5. Электросопротивление тонких металлических пленок
- •2.2. Материалы высокой проводимости
- •2.2.1. Проводниковая медь и ее сплавы
- •2.2.2. Проводниковый алюминий
- •2.2.3. Благородные металлы
- •2.2.4. Тугоплавкие металлы
- •2.2.5. Сверхпроводящие металлы и сплавы
- •2.3. Неметаллические проводники
- •2.3.1. Материалы на основе графита
- •2.3.2. Контактолы
- •2.4. Материалы для электрических контактов
- •2.4.1. Неподвижные контакты
- •2.4.2. Разрывные контакты
- •2.4.3. Скользящие контакты
- •2.5. Материалы высокого удельного сопротивления
- •2.5.1. Сплавы для образцовых резисторов и технических сопротивлений
- •2.5.2. Материалы для нагревательных элементов
- •2.5.3. Сплавы для термопар
- •2.5.4. Материалы для тонкопленочных резисторов
- •Вопросы для самоконтроля
- •3. ДИЭЛЕКТРИКИ
- •3.1. Основные электрические свойства диэлектриков
- •3.1.1. Поляризация диэлектриков
- •Влияние температуры на поляризацию диэлектриков
- •Влияние напряженности электрического поля на поляризацию диэлектриков
- •3.1.2. Электропроводность диэлектриков
- •3.1.3. Диэлектрические потери
- •3.1.4. Пробой диэлектриков
- •3.2. Газообразные диэлектрики
- •Применение газообразных диэлектриков
- •3.3. Жидкие диэлектрики
- •3.3.1. Нефтяные масла
- •3.3.2. Синтетические жидкие диэлектрики
- •3.4. Неорганические твердые диэлектрики
- •3.4.1. Слюда
- •3.4.2. Стекла
- •3.4.3. Ситаллы
- •3.4.4. Керамика
- •3.4.5. Оксидная изоляция
- •3.5. Органические твердые диэлектрики на основе полимеров
- •3.5.1. Строение и свойства полимеров
- •3.5.2. Высокочастотные линейные полимеры
- •3.5.3. Низкочастотные линейные полимеры (полярные термопласты)
- •3.5.4. Пластмассы
- •3.5.5. Электроизоляционные компаунды. Лаки
- •3.5.6. Резина
- •Вопросы для самоконтроля
- •4. ПОЛУПРОВОДНИКОВЫЕ МАТЕРИАЛЫ
- •4.1. Собственная проводимость полупроводников
- •4.1.1. Концентрация собственных носителей заряда в полупроводнике
- •4.2. Примесная проводимость полупроводников
- •4.2.1. Концентрация носителей заряда в примесном полупроводнике
- •4.2.2. Подвижность носителей заряда
- •4.2.3. Удельная проводимость полупроводников
- •Температурная зависимость удельной проводимости
- •4.2.4. Неравновесные носители заряда. Рекомбинация
- •4.3. Фотопроводимость полупроводников. Люминесценция
- •4.4. Элементарные полупроводники
- •4.4.1. Германий
- •4.4.2. Кремний
- •4.4.3. Применение полупроводникового германия и кремния
- •4.5. Полупроводниковые химические соединения
- •4.5.1. Полупроводниковые соединения АIVВIV
- •4.5.2 Полупроводниковые соединения АШВV
- •Формирование проводимости в соединениях АIIIВV
- •Наиболее широко применяемые соединения АIIIВV
- •4.5.3. Полупроводниковые соединения АIIВVI
- •Вопросы для самоконтроля
- •5. МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
- •5.1. Классификация материалов по магнитным свойствам
- •5.2. Природа ферромагнетизма
- •5.3. Особенности ферромагнитных материалов
- •5.4. Процессы намагничивания и перемагничивания ферромагнетиков
- •Этапы намагничивания
- •5.5. Магнитные потери
- •5.6. Классификация магнитных материалов
- •5.7. Магнитомягкие материалы
- •5.7.1. Основные характеристики магнитомягких материалов
- •5.7.2. Низкочастотные магнитомягкие материалы
- •5.7.3. Высокочастотные магнитомягкие материалы
- •Ферриты, применяемые на радиочастотах
- •Ферриты, применяемые на высоких и сверхвысоких частотах (СВЧ)
- •Применяемые ферриты
- •5.7.4. Магнитные материалы специального назначения
- •Доменные структуры в тонких магнитных пленках
- •5.8. Магнитотвердые материалы
- •5.8.1. Основные характеристики магнитотвердых материалов
- •5.8.2. Основные группы магнитотвердых материалов
- •Магнитотвердые сплавы на основе редкоземельных металлов
- •Вопросы для самоконтроля
- •6. СПЛАВЫ С ОСОБЫМИ ТЕПЛОВЫМИ И УПРУГИМИ СВОЙСТВАМИ
- •6.1. Прецизионные сплавы с особыми свойствами теплового расширения
- •Свойства сплавов с минимальным ТКР
- •Свойства сплавов с заданным ТКР
- •6.2. Сплавы с особыми упругими свойствами
- •Вопросы для самоконтроля
- •Литература
Рассеяние на ионизированных примесях с ростом температуры уменьшается, т.е. μи возрастает.
Рассеяние на тепловых колебаниях решетки играет доминирующую роль при повышенных температурах, подвижность умень-
шается пропорционально μт ≈Т−3/ 2 . Результирующая подвижность определяется из соотношения:
1 μ =1 μт +1 μи. |
(4.10) |
Таким образом, температурная зависимость μ выражается кривой с отчетливо выраженным максимумом. С увеличением концентрации примеси максимальное значение μ уменьшается и смещается в сторону более высоких температур.
Подвижность носителей заряда в ионных кристаллах более низкая, так как рассеяние носителей заряда на тепловых колебаниях ионов гораздо интенсивнее, чем в решетке с нейтральными атомами.
4.2.3. Удельная проводимость полупроводников
Плотность тока, возникающего в полупроводнике,
j = en0μnE + ep0μpE , |
(4.11) |
где е - заряд электрона.
Таким образом, в соответствии с законом Ома (1.1) удельная проводимость полупроводников определяется концентрацией носителей заряда и их подвижностью
γ = en0μn + ep0μp . |
(4.12) |
В примесных полупроводниках обычно учитываются только основные носители заряда, тогда
• для полупроводников n-типа
γ = en0μn , |
(4.13а) |
• для полупроводников p-типа |
|
γ = ep0μp . |
(4.13б) |
113
Температурная зависимость удельной проводимости
Для невырожденного полупроводника в диапазоне температур, соответствующих области истощения примесей, концентрация основных носителей заряда остается практически постоянной, и характер изменения удельной проводимости определяется температурной зависимостью подвижности носителей заряда (рис. 34).
Рис. 34. Температурная зависимость удельной проводимости полупроводника при N1 < N2 < N3
Резкое возрастание удельной проводимости при повышенных температурах соответствует области собственной проводимости. Для этой области γ = e ni (μn + μp ). Угол наклона прямой на участке
собственной проводимости определяет ширину запрещенной зоны полупроводника.
Чем больше концентрация примеси, тем больше электронов поставляется в зону проводимости, тем выше удельная проводимость. С увеличением концентрации примеси повышается и температура перехода к собственной проводимости полупроводника Тi.
У вырожденного полупроводника N3 концентрация носителей заряда не зависит от температуры, и зависимость γ = f(T) в области примесной проводимости качественно подобна температурному изменению удельной проводимости металлов.
114