- •Введение
- •Закон ома для участка цепи, содержащего эдс
- •B a c d
- •Разветвленные и неразветвленные цепи.
- •E r2 r3
- •I2 i3
- •Rвт e u
- •Метод контурных токов.
- •Метод наложения (суперпозиции).
- •Решение:
- •Метод узловых потенциалов.
- •1 2
- •Метод двух узлов
- •Методы, основанные на применении теорем об эквивалентных источниках:
- •Преобразование схемы соединения звезда в треугольник и обратное преобразование.
- •3 2
- •(А) Рис. 1.37 (б)
Метод узловых потенциалов.
Метод расчета электрических цепей, в котором за неизвестные принимают потенциалы узлов схемы, называется методом узловых потенциалов.
Он основан на применении первого закона Кирхгофа и Ома. Используя их, выйдем на него.
Рассмотрим, например, электрическую схему на рис. 1.18 :
i6 r6
1 2
i5 r5 E5 i2
E1 r4 i3 r3 r2
i3
r1 i4 E3 E2
i1 3 3
Рис. 1.18
Пусть потенциал одного из узлов, например узла 3, равен нулю (3=0). Такое допущение не изменяет условий задачи, так как ток в каждой ветви зависит не от абсолютных значений потенциалов узлов, к которым присоединена ветвь, а от разности потенциалов между концами ветви.
Для первого и второго узлов запишем уравнения на основании I закона Кирхгофа при выбранных положительных направлениях токов.
I5 – I4 – I1 + I6 = 0
-I5 – I6 – I2 + I3 = 0
Согласно закону Ома:
I6 = (1 – 2) · g6
I1 = (-1 + E1) · g1
I4 =-1 · g4
I5 = (1 – 2 + E5) · g5
I3 = (2 + 3) · g3
I2 = (-2 + E2) · g2
После подстановки получим:
1 · (g6+g5+g4+g1) – 2 · (g6+g5) = E1g1 – E5g5
-1 · (g6+g5) + 2 · (g6+g5+g2+g3) = E5g5 + E2g2 – E3g3
Или кратко:
(1)
,где
g11 и g22 – суммы проводимостей ветвей, присоединенных соответственно к узлам 1 и 2,
g21=g12=g5+g6 – сумма проводимостей ветвей, соединяющих эти узлы.
Сущность метода узловых потенциалов заключается в составлении подобных уравнений для узлов схемы. После чего, найдя потенциалы, можно определять токи в ветвях используя закон Ома. Правая часть каждого из уравнений (1) равна алгебраической сумме произведений ЭДС в каждой ветви на соответствующую проводимость ветви, присоединенной к рассматриваемому узлу. Произведение вида E·g записывается с положительным знаком в том случае, если ЭДС направлена к узлу, для которого записывается уравнение, и с отрицательным, если ЭДС направлена от узла. Эти уравнения не зависят от выбранных положительных направлений токов в ветвях.
Когда число узлов без 1 меньше числа независимых контуров в схеме, данный метод является более экономичным, чем метод контурных токов. Если электрическая схема содержит не только источники ЭДС, но и источники тока, то в уравнения, составленные по первому закону Кирхгофа, войдут и токи источников тока. При составлении уравнения (1) на основании метода узловых потенциалов токи заданных источников тока учитываются для каждого узла в виде слагаемых в правой части. Причем (как было отмечено выше) с положительными знаками должны быть взяты токи источников тока, направленные к узлу, с отрицательными – от узла.
i3 r3
1 2
i1 i5 r5 i4 r6 i2
r1 r4 r2
I
E1 E4 E2
4
Рис. 1.19
Например, для узлов 1, 2, 3 схемы, представленной на рис. 1.19:
g111 – g122 – g133 = I + E1g1
-g211 + g222 – g233 = E2g2
-g311 – g322 + g333 = E4g4 , где
g11 = g1+g5+g3;
g22 = g2+g3+g6;
g33 = g4+g5+g6;
g12 = g21 = g3;
g13 = g31 = g5;
g23 = g32 = g6.
В общей форме для любого узла p при j =0:
Можно предложить следующий порядок решения задачи, используя метод узловых потенциалов:
Принять потенциал одного из узлов схемы равным нулю
Для узлов, оставшихся незаземленными, составить уравнения на основе метода узловых потенциалов
Решить систему линейных уравнений и найти потенциалы узлов.
Найти искомые токи в ветвях.
Пример: Дана электрическая цепь(рис. 1.20), в которой заданы Е1, Е2, Е3; I; R1, R2, R3, R4, R5. Определить ток через R5.
Рис. 1.20
Решение:
Заземлим узел 3, тогда для узлов 1 и 2 можно составить следующую систему:
1(g2+g1+g3) – 2(g2+g3) = I + E1g1 + E3g3
1(g2+g3) + 2(g2+g4+g5+g3) = -E2g2 – E3g3
Решим систему уравнений, используя метод Крамера:
После нахождения потенциала 1 не составляет труда найти ток через R5
(с учетом выбранного положительного направления).