- •Электромеханика
- •Глава 1. Теоретические основы электромеханики
- •1. Теоретические основы электромеханики
- •1.1. Уравнения движения. Электромеханические аналогии
- •1.2. Электромеханические аналогии уравнения Лагранжа-Максвелла
- •1.3. Энергия электрического и магнитного полей. Силы и моменты, возникающие при электромеханическом преобразовании энергии
- •1.4. Электромагнитные, электродинамические и электростатические преобразователи.
- •1.4.1. Электромагнитные преобразователи.
- •1.4.2. Электродинамические преобразователи.
- •1.4.3. Электростатические преобразователи.
- •1.5. Классификация электромеханических преобразователей
- •1.6. Представление электромеханических преобразователей как преобразователей сигналов (информации)
- •1.7. Анализ простейшего электромеханического преобразователя.
- •1.8. Упражнения и контрольные вопросы к главе 1.
- •Глава 2. Преобразование энергии в электрических машинах
- •2.1. Принцип электромеханического преобразования энергии в электрической машине
- •2.2. Однонаправленное преобразование энергии в электрических машинах
- •2.3. Электромеханическое преобразование энергии с помощью вращающегося магнитного поля. Потери энергии. Кпд .
- •2.4. Классификация электрических машин
- •2.5. Упражнения и контрольные вопросы к главе 2.
- •Глава 3. Асинхронные машины
- •3.1. Общие с сведения и электромеханическое преобразование энергии в асинхронных машинах
- •3.2. Асинхронные трехфазные двигатели
- •3.3. Асинхронные двухфазные управляемые двигатели
- •3.4. Упражнения и контрольные вопросы к главе 3.
- •Глава 4. Синхронные машины
- •4.1. Электромеханическое преобразование энергии в синхронных машинах
- •4.2. Специальные синхронные двигатели
- •4.3. Упражнения и контрольные вопросы к главе 4.
- •Глава 5. Электрические машины постоянного тока
- •5.1. Принцип действия и преобразование энергии в машинах постоянного тока
- •5.2. Двигатели постоянного тока
- •5.3. Генераторы постоянного тока
- •5.4. Вентильные двигатели
- •5.5. Упражнения и контрольные вопросы к главе 5.
1.3. Энергия электрического и магнитного полей. Силы и моменты, возникающие при электромеханическом преобразовании энергии
В общем виде энергия электрического поля в объеме Vвыражается интегралом
,
где E- вектор напряженности электрического поля,D- вектор смещения.
Для однородного поля в конденсаторе
Энергия магнитного ноля в объеме Vтакже выражается интегралом
где B- вектор магнитной индукции,H- вектор напряженности магнитного поля.
Для однородного магнитного поля
Для nмагнитно связанных контуров с токами получим:
,
где Ljk- индуктивности и взаимные индуктивности контуров
Или , гдеYj- потокосцепление контуров.
Тогда для одиночного контура с током имеем:
для двух контуров: ;
для контура с током, помещенного в магнитный поток Φ: ,
где L- индуктивность контура,Y- потокосцепление внешнего потокаFс контуром.
Рассмотрим гипотетическую электромеханическую систему. в которой механически связаны контур с током, помещенный в магнитное поле, и ротор конденсатора, причем при повороте происходит изменение индуктивности контура, потокосцепления с контуром и емкости конденсатора.
Общая кинетическая энергия такой системы будет:
;
потенциальная
;
рассеяния
Подставляя это выражение в уравнение Лагранжа-Максвелла и принимая за обобщенную координату h- угол поворотаf, а также считая, что внешняя сила отсутствует, получим два уравнения - механическое и электрическое
Из первого (механического) уравнения получаем силы (в данном случае - моменты), возникающие при электромеханическом преобразовании энергии :
- сила (момент), вызванная изменением индуктивности от изменения координаты (угла поворота) - злектромагнитная сила,
- сила (момент), действующая на проводник (контур) с таком, помещенный в магнитный поток,- магнитоэлектрический момент,
- сила (момент), вызванная электрическим полем при механическом изменении емкости конденсатора .
Реально в технике применяются преобразователи, в которых действует только одна из перечисленных сил - электромагнитные, магнитоэлектрические, электростатические.
Слагаемые второго, электрического уравнения являются электрическими реакциями системы:
- противоЭДС, вызванная изменением индуктивности при повороте контура с током (если индуктивность изменяется, что происходит не всегда);
- ЭДС индукции, вызванная вращением контура в магнитном поле;
- ЭДС самоиндукции;
- напряжение конденсатора;
R·i- падение напряжения на сопротивлении.
Эквивалентная схема электрической цепи такой системы имеет вид на .
Рис. 1-1. Эквивалентная схема гипотетической электромеханической системы
1.4. Электромагнитные, электродинамические и электростатические преобразователи.
1.4.1. Электромагнитные преобразователи.
1.4.2. Электродинамические преобразователи.
1.4.3. Электростатические преобразователи.
1.4.1. Электромагнитные преобразователи.
В электромагнитном преобразователе усилие создается за счет изменения магнитной энергии, запасенной в катушке индуктивности Lпри перемещении сердечника. Магнитная и энергия и энергия рассеяния имеют следующий вид:
,
В этих системах , поэтому дифференциальные уравнения имеют вид (при отсутствии внешней силы):
;
Типичным преобразователем такого типа является электромагнитное реле, схема которого приведена на .
Рис. 1-2. Электромагнитное реле.
Реле представляет собой электромагнит с контактами К. При подаче напряжения Uна обмотку электромагнита, имеющую индуктивностьLи активное сопротивлениеRсоздается электромагнитное тяговое усилие, которое притягивает якорь Р, изменяя его положение относительно сердечника 1 (координатуhот 0 доd), при этом происходит переключение контактов К.
Из анализа дифференциальных уравнений имеем:
m·h``- сила инерции,
r·h`- сила вязкого сопротивления, которой в реле можно пренебречь,
c·h- сила сопротивления возвратной пружины ВП, имеющей жесткость С,
- тяговое усилие,
- ЭДС, вызванная изменением индуктивности при перемещении якоря,
- ЭДС, вызванная изменением тока,
R·i- падение напряжения на активном сопротивлении обмотки реле.
Итак, тяговое усилие реле определяется изменением индуктивности Lпри перемещении якоря. При показанной наконструкции реле (клапанного типа) и малом перемещении якоря можно считать, что
.
Тогда , откуда, где.
При включении репе на постоянное напряжение, как эта обычно бывает, процесс описывается нелинейными дифференциальными уравнениями:
, где
Тогда так называемые тяговые характеристики реле имеют вид на .
Рис. 1-3а. Механические характеристики электромагнитного реле
Характеристики вход-выход имеют скачкообразный характер ().
Рис. 1-3б. Характеристики "вход-выход" электромагнитного реле.
Переходный процесс при включении реле показан на .
Рис. 1-4. Переходный процесс при включении реле.
Модель электромагнитного реле приведена в .