- •Глава XVII развитие теории квантов. Атом резерфорда – бора
- •Развитие теории квантов а. Эйнштейном
- •Открытие атомного ядра
- •Теория атома Нильса Бора
- •Опыты Франка и Герца
- •Развитие квантовой теории атома
- •Открытие характеристического рентгеновского излучения
- •Успехи и трудности теории Бора - Зоммерфельда
- •Принцип соответствия
- •Открытие спина электрона
- •Опыты Штерна и Герлаха
- •Принцип Паули
- •Глава XVIII создание квантовой механики
- •Гипотеза де Бройля
- •Возникновение квантовой статистики
- •Матричная механика Гейзенберга
- •Введение в квантовую механику линейных операторов
- •Волновая механика Шредингера
- •Статистическая интерпретация волновой функции
- •Открытие дифракции электронов
- •Развитие интерпретации квантовой механики
- •Дискуссия Бора с Эйнштейном
- •Глава XIX развитие ядерной физики и физики элементарных частиц в первой половине XX столетия
- •Открытие изотопов
- •Открытие протона
- •Гипотеза протонно-электронного строения ядер
- •Гипотеза нейтрино
- •Открытие нейтрона
- •Протонно-нейтронная модель атомного ядра
- •Открытие сильных взаимодействий
- •Создание первых ускорителей
- •Первые эксперименты по нуклон-нуклонному рассеянию
- •Гипотеза зарядовой независимости ядерных сил
- •Зарождение квантовой теории электромагнитного поля
- •Открытие релятивистского волнового уравнения для электрона
- •Открытие позитрона
- •Теория -распада Ферми
- •Мезонная теория ядерных сил
- •Открытие мезонов
- •Дальнейшее развитие ядерной физики
- •Развитие модельных представлений о строении ядер
- •Развитие представлений об источниках энергии излучения звезд
- •Открытие деления ядер
- •Осуществление цепной реакции деления ядер
- •Открытие мезонов
- •Разработка оболочечной и обобщенной моделей ядра
- •Развитие квантовой электродинамики
- •Открытие к-мезонов и гиперонов
- •Физики и физико-химики лауреаты Нобелевской премии
Б
Гипотеза зарядовой независимости ядерных сил
олее подробный квантовомеханический
анализ экспериментов по (p – p)-
и (n – p)
–рассеянию показывал,
что ядерное (без учета кулоновского)
взаимодействие двух протонов тождественно
ядерному взаимодействию нейтрона с
протоном в синглетном состоянии (с
противоположно ориентированными
спинами). Более того, сравнение свойств
легких ядер-изобаров, в особенности,
легких зеркальных ядер, показывало, что
они группируются в зарядовые мультиплеты
с близкими характеристиками. Это
свидетельствовало о глубоком сходстве
протона с нейтроном, которые, в определенном
смысле, могли даже считаться тождественными
частицами. Действительно, нейтрон
превосходил по массе протон лишь на
2,5me,
спины обеих частиц равнялись ½, обе
частицы входили в состав атомных ядер
и были способны к сильному (ядерному)
взаимодействию. Таким образом, единственное
различие между ними заключалось в
наличии электрического заряда у протона.
Все это позволило Г. Брейту, Э. Кондону, Н. Кеммеру и Р. Презенту выдвинуть в 1936 году гипотезу о зарядовой независимости ядерных сил, в соответствии с которой сильное (без учета кулоновского) взаимодействие между любыми двумя нуклонами (т.е. протон-протонное, нейтрон-нейтронное и протон-нейтронное взаимодействия), находящимися в одинаковом пространственном и спиновом состояниях, должно быть одинаковым. Справедливость гипотезы зарядовой независимости ядерных сил была подтверждена множеством последующих экспериментов по более глубокому изучению взаимодействий между нуклонами.
Заметим, что еще в 1932 году В. Гейзенберг ввел понятие изотопического спина в качестве формального математического приема. Развивая мысль Гейзенберга, Б. Кассен и Э. Кондон в 1936 году выдвинули идею квантового числа, соответствующего полному изотопическому спину.
Квантовомеханический вектор изотопического спина вводился в формальном 3-мерном изотопическом пространстве с условными осями , , . Исходя из тождественности ядерных свойств протона и нейтрона, им приписывалось одинаковое значение изоспина. Различие между протоном и нейтроном по электрическому заряду (а значит, и по способности участвовать в электромагнитных взаимодействиях) описывалось с помощью различных проекций вектора на ось . По причине существования лишь двух разновидностей нуклонов – протона и нейтрона – проекция вектора на ось должна была принимать лишь два значения: T3 = ½. Значение T3 = ½ было приписано протону, а T3 = –½ – нейтрону. По аналогии с формализмом обычного спина это означало, что изотопическому спину нуклонного дублета следует приписать значение ½.
В 1937 году Ю. Вигнер указал на связь изотопического спина с зарядовой независимостью ядерных сил и впервые сформулировал закон сохранения изотопического спина в нуклон-нуклонных взаимодействиях.