- •Министерство высшего образования
- •Введение
- •1. Химическая термодинамика предмет и задачи термодинамики
- •1.1 Основные понятия и определения химической
- •1.2 Первый закон термодинамики
- •1.3 Применение первого закона термодинамики к процессам в любых системах
- •1.6 Теплоемкость. Связь теплоемкости с
- •1.7 Зависимость теплового эффекта oт температуры.
- •1.8 Второй закон термодинамики
- •1.9 Энтропия
- •1.10 Второй закон термодинамики для обратимых и
- •1.12 Постулат планка.Вычисление абсолютной энтропии
- •1.14 Энергия гельмгольца (изохорно-изотермический
- •1.15 Энергия гиббса (изобарно-изотермический
- •1.16 Уравнение гиббса-гельмгольца
- •1.17 Характеристические функции
- •1.18 Химический потенциал.Летучесть
- •1.20 Уравнение изотермы реакции
- •1.21 Зависимость константы равновесия от температуры
- •1.23 Тепловая теорема нернста
- •1.24 Расчет химического равновесия с помощью
- •2. Фазовые равновесия
- •2.1 Общие понятия
- •2.2 Условия фазового равновесия
- •2.3 Правило фаз гиббса
- •2.4 Уравнение клаузиуса-клапейрона
- •2.5 Однокомпонентная система воды
- •2.6 Диаграммы состояния двухкомпонентных
- •2.6.1 Система с неограниченной растворимостью
- •2.6.3 Система с ограниченной растворимостью
- •2.7 Трехкомпонентные системы
- •3. Растворы
- •3.1 Характеристика растворов
- •3.2 Закон рауля
- •3.5 Жидкие бинарные системы. Идеальные растворы
- •3.6 Растворы с положительными и отрицательными
- •3.7 Состав паровой фазы над растворами. Законы
- •3.7.1 Диаграммы состав – давление пара (температура
- •3.7.2 Перегонка. Ректификация
- •Ректификация
- •3.8 Термодинамика концентрированных
- •3.10 Растворимость твердых тел в жидкостях
- •3.12Распределение растворенного вещества между
- •4.2 Математическое описание волнового движения
- •4.3 Уравнение шредингера
- •4.4 Решение уравнения шредингера
- •4.7 Распространение волнового уравнения на
- •4.8 Атомные термы
- •5.1 Ионная связь. Энергия кристаллической решетки
- •5.2 Ковалентная связь
- •5.4 Расчет молекулярного иона водорода
- •5.7 Квантовохимические представления о координационных соединениях
- •5.9 Водородная связь
- •6.1 Дипольный момент молекул
- •Содержание
- •1.Химическая термодинамика
- •2.Фазовые равновесия
- •3.Растворы
- •4.Строение атомов
- •5.Химическая связь
- •6.Электрические и магнитные свойства молекул
1.24 Расчет химического равновесия с помощью
СТАНДАРТНЫХТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
В настоящее время известны стандартные теплоты образования и энтропии более 7500 простых веществ и соединений. С помощью этих табличных данных можно вычислить термодинамические параметры многих десятков тысяч реакций, в том числе предполагаемых и не изученных экспериментально. В методе расчета, основанном на использовании стандартных термодинамических величин, используются два исходных уравнения
ΔG0T= ΔH0T– TΔS0T
lnK0P= -ΔG0T/RT
Если нет никаких предварительных сведений о положении равновесия при интересующей нас температуре, расчет ΔG и Кр полезно производить в две стадии. В первой стадии вычисляют изменение энергии Гиббса при Т = 298К и для стандартных условий.
Для расчета ΔН0298и ΔS0298используют уравнения
ΔH0298= (nΔH0298,f)кон- (nΔH0298f)нач
ΔS0298= (nS0298)кон- (nS0298)нач
По величине и знаку ΔG0298судят о возможности получения желаемых веществ из взятых исходных в стандартных условиях.
Не следует думать, что реакция неосуществима вообще, если по расчету получится сравнительно небольшая величина ΔG0298.Реакция невозможна только в стандартных условиях, но, вероятно, может протекать при иных температурах и давлении, при непрерывном удалении продуктов реакции из зоны реакции.
Точный расчет (вторая стадия) покажет - при каком сочетании указанных факторов величина энергии Гиббса станет отрицательной и как она должна быть изменена дальше, чтобы выход продуктов реакции сделался достаточно большим. В качестве ориентировочного критерия, определяющего целесообразность второго этапа расчетов, рекомендуется величина ΔG0298= 418кдж/моль
На второй стадии расчета переходят от значения ΔG0298к значению ΔG0тпри других температурах.
Для этого необходимо вычислить ΔH0ти ΔS0тпри заданной Т.
ΔH0т= ΔН0298+ ΔСрdT
ΔS0т= ΔS0298+ΔСр
ΔG0т= ΔH0298– TΔS0298+ΔCpdT - TΔCp
Если пренебречь влиянием изменения теплоемкости, т. е. ΔСр= 0,то решение уравнения будет грубо приближенным
ΔG0т= ΔH0298– TΔS0298
Данное приближение (первое приближение Улиха) необходимо для быстрой оценки возможности протекания реакции при интересующей температуре.
При выполнении точного расчета подставляется зависимость
ΔСр= f(T) ΔCр= Δа + ΔвТ + ΔсТ2+ Δс1Т-2
Проведя интегрирование, получим
ΔG0 т= ΔH0298– TΔS0298- T{Δa(ln+- 1) +
+ (T- 2298 +) +(Т2- 32982+) -с1(-
+ +)}.
G0T = H0298 - TS0298 – T(aM0 + bM1 + cM2 + c1M-2.
Коэффициенты М0,М1,М2, М-2рассчитаны для разных температур, их значения можно найти в справочнике.
Этот метод расчета называется методом Темкина – Шварцмана.