- •Электрический заряд. Электрическое поле. Основные характеристики электростатического поля – напряженность и потенциал. Графическое представление электростатических полей.
- •Напряженность и потенциал электростатического поля. Расчет полей методом суперпозиции (заряженный стержень, кольцо).
- •Потенциальность электростатического поля. Интегральная и дифференциальная связь напряженности и потенциала.
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме (без вывода) и применение теоремы к расчету поля заряженной плоскости и сферы.
- •Электростатическое поле в диэлектриках. Диполи. Поведение диполя в однородном и неоднородном электростатическом поле. Поляризованность (вектор поляризации).
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике (вывод). Вектор электрического смещения, диэлектрическая проницаемость и диэлектрическая восприимчивость.
- •Поведение двух векторов e & d на границе двух диэлектриков.
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике (без вывода). Свободные и связанные заряды. Расчет поля диэлектрика в виде цилиндра с равномерно распределенным зарядом.
- •Проводники в электростатическом поле. Емкость. Конденсаторы.
- •Емкость. Конденсаторы. Энергия электростатического поля.
- •Постоянный электрический ток. Вектор плотности тока. Классическая теория электропроводимости металлов. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •Закон Ома в интегральной форме. Обобщенный закон Ома.
- •Магнитное поле. Вектор магнитной индукции, как силовая характеристика магнитного поля. Силовые линии магнитного поля.
- •Магнитное поле тока. Закон Био-Савара-Лапласа и его применение к расчету магнитной индукции на оси кругового витка с током методом суперпозиции.
- •Расчет магнитного поля прямолинейного проводника с током с помощью закона Био-Савара-Лапласа и принципа суперпозиции.
- •Закон полного тока для магнитного поля в вакууме. Сцепленный ток. Применение закона полного тока для расчета магнитного поля тороида.
- •Применение закона полного тока для расчета магнитного поля тока тороида и длинного соленоида. Вихревой характер магнитного поля.
- •Силовое действие магнитного поля на проводник с током и контур с током.
- •Движение заряженных частиц в магнитном поле. Сила Ампера и Лоренса.
- •Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •Явление электромагнитной индукции. Законы Фарадея-Максвелла. Правило Ленца. Вывод закона электромагнитной индукции на основе электронной теории.
- •Явление самоиндукции. Токи замыкания и размыкания. Взаимная индукция.
- •Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии.
- •Магнитное поле в веществе. Магнитные моменты атомов. Намагниченность. Макро- и микротоки.
- •Закон полного тока для магнитного поля в веществе. Напряженность магнитного поля. Поведение векторов в и н на границе магнетиков.
- •Типы магнетиков. Магнитная проницаемость. Элементарная теория диа- и парамагнетизма.
- •Ферромагнетики. Домены. Гистерезис. Точка Кюри.
- •Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Уравнения Максвелла в интегральной форме. Ток смещения.
- •Гармонические электромагнитные колебания и их характеристики. Электрический колебательный контур. Дифференциальное уравнение собственных гармонических колебаний и его решение.
- •Затухающие электромагнитные колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Логарифмический декремент.
- •Вынужденные электромагнитные колебания. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Резонанс.
- •Сложение однонаправленных и взаимно перпендикулярных колебаний.
Закон Ома в интегральной форме. Обобщенный закон Ома.
- закон Ома в дифференциальной форме.
Умножим скалярно обе части на вектор , численно равный элементу длины проводника и направленный по касательной к проводнику в ту же сторону, что и вектор плотности тока : .
Так как скалярное произведение совпадающих по направлению векторов и , равно произведению их модулей, то это равенство можно переписать в вид . С учетом получим .
Интегрируя по длине проводника и учитывая, что сила тока во всех сечениях проводника одинакова, получаем .
Интеграл равен работе, совершаемой кулоновскими силами.
Интеграл, содержащий вектор напряженности поля, сторонних сил, представляет собой э.д.с. .
.
Интеграл равен сопротивлению участка цепи 1-2.
Подставляя, окончательно получим
Последнее уравнение выражает собой закон Ома в интегральной форме для участка цепи, содержащего э.д.с., и формулируется следующим образом: падение напряжения на участке цепи равно сумме падений электрического потенциала на этом участке и э.д.с. всех источников электрической энергии, включённых на участке.
Магнитное поле. Вектор магнитной индукции, как силовая характеристика магнитного поля. Силовые линии магнитного поля.
Магнитное поле - это особый вид материи, через которую передается силовое воздействие на движущиеся электрические заряды и тела, обладающие магнитным моментом. Магнитное поле может создаваться как током, так и намагниченными телами.
Магнитные силы - это силы, с которыми взаимодействуют проводники с током.
Бесконечно длинный ток величины I создает на расстоянии r от себя магнитное поле:
где Мо - магнитная постоянная, R - расстояние, I - сила тока в проводнике.
Магнитная индукция - это векторная физическая величина, являющаяся силовой характеристикой в данной точке магнитного поля.
Единица магнитной индукции - тесла [Тл].
Магнитное поле может быть описано полностью, если в каждой его точке найдены модуль и направление магнитной индукции B.
Вектор магнитной индукции - это основная силовая характеристика магнитного поля. Пробный контур, помещенный в магнитное поле, испытывает со стороны магнитного поля действие вращающего момента сил М.
Опытным путем было установлено, что для одной и той же точки магнитного поля максимальный вращающий момент М (момент сил) пропорционален произведению силы тока I в контуре на его площадь S. Величину IS называют магнитным моментом контура Pm.
Подобно тому, как электрические поля графически изображают с помощью линий напряженности (силовых линий), магнитные поля изображают с помощью линий магнитной индукции (силовых линий).
Линии магнитной индукции - линии, касательные к которым в данной точке совпадают по направлению с вектором B в этой точке. Направление линии магнитной индукции связано с направлением тока в проводнике.
Направление линии магнитной индукции определяется по правилу правой руки (правило буравчика).
Если правовинтовой буравчик ввинчивать по направлению тока, то направление вращения рукоятки буравчика будет совпадать с направлением линии магнитной индукции.
Линии магнитной индукции прямого проводника с током представляют концентрические окружности, лежащие в плоскости, перпендикулярной току.
Линии магнитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с токами. Это отличает их от линий напряженности (силовых линий)электрического поля. Замкнутость линий магнитной индукции означает то, что в природе не существует магнитных зарядов.