Поляризация при отражении и преломлении

   что степень поляризации света зависит от свойств вещества, в котором преломляются или от которого отражаются световые лучи. При определённом строении атомов вещества, и, как следствие, формы его (вещества) кристаллической решётки, эффект поляризации при преломлении становится достаточно сильным, чтобы его можно было наблюдать в опытах. 

    Тоже самое можно сказать и для поляризации при отражении. Механизм действия тот же. Это влияние электрического поля атомов на процессы вращения бионов.     Если в солнечный день посмотреть на голубое небо сквозь поляризатор, то вращая его, можно заметить, что на небе возникают темные полосы. Этот опыт свидетельствует о поляризации солнечного света при его рассеянии в атмосфере.

На левом рисунке показан неполяризованный свет направленный от читателя. Бион вращается по направлению указанному стрелкой на красной окружности и полюса биона, при этом, проходят всю поверхность сферы. Синей стрелкой указано постепенное смещение плоскости вращения биона, проходящей через прямую распространения волны. Луч направлен от нас. На правом рисунке показан частично поляризованный свет. В данном случае, полюса биона проходят не всю поверхность сферы.

Для расчета более или менее сложных схем, содержащих индуктивные элементы, то есть витки, катушки итп устройства, в которых наблюдается самоиндукция, (особенно, полностью линейных, то есть не содержащих нелинейных элементов^[4]) в случае синусоидальных токов и напряжений применяют метод комплексных импедансов или, в более простых случаях, менее мощный, но более наглядный его вариант — метод векторных диаграмм.

Заметим, что всё описанное применимо не только непосредственно к синусоидальным токам и напряжениям, но и практически к произвольным, поскольку последние могут быть практически всегда разложены в ряд или интеграл Фурье и таким образом сведены к синусоидальным.

В более или менее непосредственной связи с этим можно упомянуть о применении явления самоиндукции (и, соответственно катушек индуктивности) в разнообразных колебательных контурах, фильтрах, линиях задержки и других разнообразных схемах электроники и электротехники.

Самоиндукция и скачок тока

За счёт явления самоиндукции в электрической цепи с источником ЭДС при замыкании цепи ток устанавливается не мгновенно, а через какое-то время. Аналогичные процессы происходят и при размыкании цепи, при этом (при резком размыкании) величина ЭДС самоиндукции может в этот момент значительно превышать ЭДС источника.

Чаще всего в обычной жизни это используется в катушках зажигания автомобилей. Типичное напряжение зажигания при напряжении питающей батареи 12В составляет 7-25 кВ. Впрочем, превышение ЭДС в выходной цепи над ЭДС батареи здесь обусловлено не только резким прерыванием тока, но и коэффициентом трансформации, поскольку чаще всего используется не простая катушка индуктивности, а катушка-трансформатор, вторичная обмотка которой как правило имеет во много раз большее количество витков (то есть, в большинстве случаев схема несколько более сложна, чем та, работа которой полностью объяснялось бы через самоиндукцию; однако физика ее работы и в таком варианте отчасти совпадает с физикой работы схемы с простой катушкой).

Это явление применяется и для поджига люминесцентных ламп в стандартной традиционной схеме (здесь речь идет именно о схеме с простой катушкой индуктивности — дросселем).

Кроме того, его надо учитывать всегда при размыкании контактов, если ток течет по нагрузке с заметной индуктивностью: возникающий скачок ЭДС может приводить к пробою межконтактного промежутка и т.п. нежелательным эффектам, для подавления которых в этом случае, как правило, необходимо принимать разнообразные специальные меры

источника света. Вследствие дифракции на узкой щели картина коренным образом изменяется: на экране наблюдается система интерференционных максимумов - размытых изображений источника света, разделенных темными промежутками интерференционных минимумов.

В побочном фокусе линзы B собираются все параллельные лучи, падающие на линзу под углом к ее оптической оси , перпендикулярной к фронту падающей волны. Оптическая разность хода  между крайними лучами CM и DN, идущими от щели в этом направлении, равна

 = NF = bsin,

где F - основание перпендикуляра, опущенного из точки M на луч DN, а абсолютный показатель преломления воздуха приближенно считается равным единице.

Щель MN можно разбить на зоны Френеля, имеющие вид полос, параллельных ребру M щели. Ширина каждой зоны равна , так что оптическая разность хода лучей, проведенных из краев зоны параллельно CМ, равна /2. Все зоны в заданном направлении излучают свет совершенно одинаково. При интерференции света от каждой пары соседних зон амплитуда результирующих колебаний равна нулю, так как эти зоны вызывают колебания с одинаковыми амплитудами, но противоположными фазами. Таким образом, результат интерференции света в точке B определяется тем, сколько зон Френеля укладывается в щели. Если число зон четное:

(m = 1; 2; …), (33.14)

то наблюдается дифракционный минимум (полная темнота). Знак «минус» в правой части формулы (33.14) соответствует лучам света, распространяющимся от щели под углом - и собирающимся в побочном фокусе - B линзы Л, симметричном с B относительно главного фокуса В_о.

Если число зон нечетное:

(m = l, 2, ...), (33.15)

то наблюдается дифракционный максимум, соответствующий действию одной зоны Френеля. Величина m называется порядком дифракционного максимума.

В направлении  = 0 наблюдается самый интенсивный центральный максимум нулевого порядка: колебания, вызываемые в точке В_о всеми участками щели, совершаются в одной фазе.