5.2. Общие св-ва жидкостей и газов

Жидкость в которой отсутствует внутреннее трение - идеальная жидкость. Давление – величина численно равная нормальной силе действующей на единицу площади поверхности приходящейся на ед площади пов –сти

- градиент скорости - градиент вязкости

Коэффициент вязкости - величина численно равная силе внутреннего трения возникающего между слоями площадью один метр квадратный при градиенте скорости 1

Силы внутреннего трения возникают из-за переноса импульса между слоями

Знак минус означает, что сила внутреннего трения направлена обратно градиенту.

1.4.3 Относительность длин и промежутков времени. Абсолютные и относительные скорости и ускорения.

Из преобразований Лоренца (7.5) следует, что линейный размер тела, движущегося относительно инерциальной системы отсчета, уменьшается в направлении движения. Это изменение продольного размера тела при его движении называется лоренцевым сокращением. Пусть /₀ — длина стержня, покоящегося в системе отсчета К'. Если стержень расположен вдоль оси О'Х' (рис. 7.4), то 1₀ = х'₂ — х'₁, где х'₂ и х\ — координаты концов стержня. Длина / того же стержня в системе отсчета К, относительно которой он движется вдоль оси ОХ со скоростью V, равна разности значений координат концов стержня, измеренных в один и тот же момент времени t:

Поперечные размеры тела не зависят от скорости его движения и одинаковы во всех инерциальных системах отсчета:

Итак, линейные размеры тела относительны. Они максимальны в той инерциальной системе отсчета, относительно которой тело покоится. Эти размеры тела называются его собственными размерами.

Лоренцево сокращение является кинематическим релятивистским эффектом. Оно не связано с действием на движущееся тело каких-либо продольных сил, сжимающих его вдоль направления движения. Это сокращение заметно сказывается только при скоростях движения, близких к скорости света в вакууме. Из формулы для лоренцева сокращения следует, что тела не могут двигаться со скоростями F> с, так как при V= с продольный размер тела становится равным нулю, а при V> с он должен был бы быть мнимым.

2. Еще одно важное следствие преобразований Лоренца — относительность промежутка времени между какими-либо двумя событиями (например, между началом и концом какого-нибудь

процесса), т. е. зависимость этого промежутка времени от выбора инерциальной системы отсчета. Пусть в движущейся инерциальной системе отсчета К' два рассматриваемых события 1 и 2 происходят в одной и той же неподвижной относительно К' точке A (x'2 = x'i) в моменты времени t\ и t'2, так что промежуток времени между этими событиями xQ — t'2 — t\. Относительно неподвижной инерциальной системы отсчета К точка А движется с той же скоростью V, что и система К'. Поэтому в К события / и 2 совершаются в разных точках с координатами Х\ и х2, причем x-i — x\ = Vx, где t=t2 —1\ — промежуток времени между событиями / и 2 по часам в системе отсчета К. Из преобразований Лоренца следует, что

Значения v и v' скорости точки в двух инерциальных системах отсчета К и К' равны

где r=xi+yj+zk и г''=x'i'+y'j'+zlt' — радиусы-векторы рассматриваемой точки в си­стемах отсчета К и К'. Проекции скоростей vav'm оси декаровых координат равны:

Если сходственные оси декартовых координат систем отсчета К и К' попарно параллельны и система К' движется относительно К с постоянной скоростью V, направленной вдоль оси ОХ (см. рис. 7.2), причем в момент начала отсчета времени в К и К' (t—t'=0) начала координат О и О' этих систем совпадают, то справедливы преобразования Лоренца в форме (7.5). Из этих преобразований следует, что

то связь между проекциями скоростей точки на оси декартовых координат в системах отсчета К я К' имеет вид

квадраты модулей векторов v и V связаны между собой следующими соотношениями:

следующие соотноше­ния между проекциями ускорения точки на оси декартовых координат