
- •Нестационарные процессы в электрических цепях
- •1. Основы теории сигналов
- •1.1 Сигналы и формы их представления
- •Классификация сигналов
- •Сигналы во временной области. Типовые сигналы, применяемые в радиотехнике
- •Сигналы в спектральной области
- •Свойства преобразований Фурье
- •Ширина спектра сигналов
- •1.2. Одиночные сигналы и их спектры
- •1.2.1. Одиночные видеосигналы и их спектры
- •Спектр дельта-функции
- •Спектр функции включения
- •Спектр одиночного прямоугольного видеоимпульса (опви)
- •Спектр видеоимпульса колоколообразной формы (окви)
- •Спектр треугольного видеоимпульса
- •1.2.2 Одиночный радиосигналы и их спектры. Одиночный прямоугольный радиоимпульс (опри)
- •Одиночный колокольный радиоимпульс (окри)
- •1.3. Периодические сигналы и их спектры Периодическая последовательность прямоугольных видеоимпульсов (пппви).
- •1.4. Переодические радиосигналы и их спектры
- •1.4.1. Радиосигнал с однотональной амплитудной модуляцией
- •Радиосигнал с однотональной амплитудной модуляцией с подавленной несущей
- •1.4.2. Периодическая последовательность прямоугольных радиоимпульсов (пппри)
- •1.4.3. Радиосигнал с однотональной угловой модуляцией
- •1.5. Сложные сигналы и их спектры
- •1.5.1. Пачки импульсов
- •Колокольная пачка прямоугольных видеоимпульсов
- •Прямоугольная пачка прямоугольных видеоимпульсов
- •Спектры пачек прямоугольных радиоимпульсов
- •1.5.2. Сигналы с внутриимпульсной модуляцией
- •Радиоимпульс с линейной частотной модуляцией
- •Фазо-кодо-манипулированные импульсы (фкм)
- •3. Общие сведения о спектральном методе анализа
- •3.1. Связь между спектрами сигналов на входе и на выходе линейной электрической цепи
- •3.1.1. Прохождение сигналов с дискретными спектрами
- •3.1.2. Если сигнал имеет сплошной спектр, то можно установить аналогичную связь между элементарными гармониками входного и выходного сигнала
- •3.2. Особенности передачи сигналов с дискретным спектром через линейные цепи
- •3.2.1. Прохождение сигнала с однотональной am через настроенный колебательный контур
- •3.2.2. Прохождение периодической последовательности прямоугольных радиоимпульсов через настроенный колебательный контур
- •3.3. Понятие о квазистационарном методе
- •3.3.1. Прохождение радиосигнала с однотональной угловой модуляцией через колебательный контур
- •3.3.2. Прохождение радиосигнала с лчм через электрические цепи
- •3.4. Особенности передачи сигналов со сплошными спектрами через линейные электрические цепи
- •3.4.1. Общие сведения о неискажающей цепи
- •3.4.2. Использование линейных цепей для задержки сигналов
- •3.4.3. Понятие о сжатии лчм и фм сигналов рэт
- •3.5. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи и неравномерности ее ачх на форму выходных сигналов
- •3.5.1. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи на форму передаваемых сигналов
- •3.5.2. Влияние неравномерности ачх цепи на форму передаваемых сигналов
- •Оглавление нестационарные процессы в электрических цепях
- •1. Основы теории сигналов.
- •1.1 Сигналы и формы их представления
- •3. Общие сведения о спектральном методе анализа.
Ширина спектра сигналов
Рис.1.21
На рисунке 1.21 приведен график амплитудно-частотного спектра, произвольно выбранного некого одиночного сигнала, причем модуль спектральной плотности монотонно убывает с ростом значения частоты.
Для большинства одиночных сигналов характерно такое распределение модуля спектральной плотности от частоты.
Вычислив интегралы
,
получим
значения, пропорциональные соответственно
полной энергии сигнала W0,
и энергии сигнала W(ω),
сосредоточенной в полосе частот от 0 до
.
Отношение
показывает, какая часть всей энергии сигнала сосредоточена в диапазоне частот от 0 до .
Шириной спектра сигнала со сплошным
спектром называют область частот (от 0
до
или от
до
),
в пределах которой заключена основная
часть (принята величина 90 %) энергии
сигнала.
Рис.1.22
На рисунке 1.22 показан амплитудно-частотный спектр некого периодического сигнала, причем амплитуды спектральных составляющих монотонно или немонотонно убывают с ростом частоты.
Энергия сигналов, обладающих дискретным спектром, пропорциональна:
,
где
постоянная
составляющая;
действующее значение
k-й составляющей.
Если вычислить
,
получим
значение, пропорциональное энергии
сигнала в полосе частот от 0 до некоторой
частоты
.
Отношение
показывает,
какая часть энергии сигнала с дискретным
спектром сосредоточена в диапазоне
частот от 0 до
.
Шириной спектра сигналов с дискретным
спектром называют область частот (от 0
до
или от
до
),
в пределах которой заключена основная
часть (не менее 90%) энергии сигнала.
Сравнивая определения ширины спектра
сигналов со сплошным спектром и с
дискретным спектром, можно заметить
отличие ("90% и не менее 90%"),
обусловленное дискретным характером
изменения величины
.
Спектры видеосигналов сосредоточены в области низких частот, радиосигналов – в области частот несущего колебания.
Важнейшей характеристикой сигналов в радиотехнике является база сигнала (коэффициент широкополостности), равная произведению длительности сигнала (τс) на ширину его спектра (Δƒс) n=τcΔfc.
Сигналы, у которых база сигнала порядка 1, называют простыми (узкополосными) сигналами. К простым сигналам относят одиночные и периодические последовательности импульсов без внутриимпульсной модуляции.
У сложных (широкополосных) сигналов
сложными сигналами являются радиосигналы
с внутриимпульсной частотной или
фазо-кодовой модуляцией, а также, пачки
видео и радиоимпульсов.
1.2. Одиночные сигналы и их спектры
1.2.1. Одиночные видеосигналы и их спектры
Рассмотрим спектры некоторых простейших видеосигналов.
Спектр дельта-функции
Дельта-функцией называется сигнал вида (рис. 1.23):
Рис. 1.23
Спектральную плотность получим путем вычисления интеграла
.
Такой результат является следствием так называемого фильтрующего свойства дельта-функции(1.24), которое заключается в следующем
,
т. к.
,
то
,
поэтому
,
.
График спектра показанный на рисунке 1.25. Амплитудно-частотный спектр на всех частотах одинаков и равен 1. Фазо-частотный спектр на всех частотах равен 0. АЧС является сплошным и ширина спектра бесконечна.
Рис.1.24
Рис.1.25
Начальные фазы всех гармонических
колебаний (рис. 1.26) одинаковы и равны 0.
Это значит, что в момент времени
= 0 все составляющие, изменяющиеся по
косинусоидальному закону, проходят
через амплитудное значение. В этот
момент их сумма образует бесконечную
величину.
Рис.1.26