- •Теоретическая механика
- •Статика
- •Глава 1 основные понятия и аксиомы. Сходящиеся силы
- •1. Основные понятия и определения
- •2. Аксиомы статики
- •3. Простейшие теоремы статики
- •4. Система сходящихся сил
- •У Рис. 6 словия равновесия системы сходящихся сил
- •Проецирование силы на оси координат
- •Глава 2 моменты силы относительно точки и оси
- •1. Алгебраический момент силы относительно точки
- •2. Векторный момент силы отосительно точки
- •3. Момент силы относительно оси
- •Глава 3 теория пар сил
- •1. Пара сил и алгебраический момент пары сил
- •2. Теорема об эквивалентости двух пар сил, расположенных в одной плоскости
- •3.Теорема о переносе пары сил в параллельную плоскость
- •4. Векторный момент пары сил
- •5. Эквивалентность пар сил
- •6. Теорема о сумме моментов сил пары
- •7. Сложение пар сил
- •Приведение произвольной системы сил к силе и паре сил
- •Условия равновесия плоской системы сил
- •Плоская система сил. Теорема вариньона
- •1. Частные случаи приведения плоской системы сил Случай приведения к равнодействующей силе
- •2.Теорема о моменте равнодействующей силы (теорема вариньона)
- •1. Трение скольжения
- •Законы Кулона
- •Угол и конус трения
- •Равновесие тела на шероховатой поверхности
- •Трение качения
- •Частные случаи пространственных систем сил. Центр параллельных сил
- •Изменение главного момента при перемене центра приведения
- •Инвариантные системы сил
- •Частные случаи приведения пространственной системы сил
- •4. Уравнение центральной винтовой оси
- •5. Частные случаи приведения пространственной
- •6. Центр системы параллельных сил
- •Центр тяжести
- •2 . Методы определения центров тяжести (центров масс)
- •1. Метод симметрии
- •2. Метод разбиения на части (метод группировки).
- •3. Метод отрицательных масс
3. Простейшие теоремы статики
Теорема о переносе силы вдоль линин действия. Действие силы на твердое тело не изменится от переноса силы вдоль своей линии действия.
Пусть в точке А твердого тела приложена сила (рис. 3). На ее линии действия в точке В в соответствии с аксиомой II добавим систему сил эквивалентную нулю, для которой .
Выберем силу , равную силе . Полученная система трех сил эквивалентна, соглано аксиоме о добавлении равновеснои системы сил, силе , т. е.
P .
Система сил , согласно аксиоме I, эквивалентна нулю и, согласно аксиоме II, ее можно отбросить. Получится одна сила , приложенная в точке В, т. е. P . Окончательно получаем
P .
Сила приложена в точке А.
Сила, приложенная к твердому телу, есть вектор скользящий, т. е. его можно переносить по линиии действия.
Теорема о трех силах. Если твердое тело под действием трех сил, две из которых пересекаются в одной точке, находится в равновесии, то линии действия таких трех сил пересекаются в одной точке, а силы располагаются в одной плоскости.
Обратная теорема не верна.
Пусть имеем систему трех сил , две из которых, например и , пересекаются в одной точке А (рис. 4). Докажем, что если тело находится в равновесии под действием этих трех сил, то линия действия силы пройдет через точку А, т. е. линии действия трех сил пересекаются в одной точке.
С
Рис.
4
4. Система сходящихся сил
Системой сходящихся сил называют такую систему сил линии действия, которых пересекаются в одной точке – центре пучка. Сходящиеся системы сил могут быть пространственными и плоскими.
Рассмотрим общий случай пространственной системы сходящихся сил.
Применяя к первым двум силам пучка и аксиому параллелограмма, заменим их одной равнодействующей силой
.
Затем по правилу параллелограмма складываем силы и получаем их равнодействующую:
и т. д. Продолжая процесс векторного сложения сил для всех n сил, получим
Таким образом, система n сходящихся сил эквивалентна одной силе , которая и является равнодействующей этой системы сил.
П
Рис.
5
Итак, система сходящихся сил в общем случае приводится к одной силе - равнодействующей этой системы сил, которая изображается замыкающей силового многоугольника, построенного на силах системы.
Для аналитического определения равнодействующей силы следует выбрать систему прямоугольных осей координат и воспользоваться известной из геометрии теоремой о том, что проекция замыкающей любого многоугольника на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций составляющих его сторон на ту же ось.
.
; ; .
По проекциям определяем модуль равнодействующей силы
и косинусы углов ее с осями координат по формулам:
; ;