- •1.Лінійна, кутова швидкості. Взаємозв'язок.
- •2.Прискорення. Тангенційне, нормальне прискорення.
- •3.Закони Ньютона як основа класичної механіки.
- •4.Елементи механіки системи матеріальних точок. Закон збереження імпульсу
- •5.Система координат центра мас.
- •6.Закон збереження механічної енергії.
- •7.Неінерційні системи відліку. Сили інерції.
- •8.Момент кількості руху системи матеріальних точок. Закон збереження моменту кількості руху.
- •9.Момент інерції абсолютно твердого тіла (а.Т.Т.) відносно осі обертання.
- •10Теорема Штейнера. Приклади застосування.
- •11.Рівняння поступального та обертального руху а.Т.Т.
- •12.Кінетична енергія а.Т.Т.
- •13.Гармонічні коливання. Маятники.
- •14.Перетворення енергії при гармонічних коливаннях.
- •15.Рівняння плоскої монохроматичної хвилі. Стояча хвиля.
- •20. Експериментальні газові закони. Рівняння Клапейрона-Менделєєва.
- •21.Основне рівняння молекулярно-кінетичної теорії ідеального газу.
- •22.Перше начало термодинаміки.
- •23.Теплоємність газу.
- •24.Поняття про адіабатичний процес.
- •25.Тиск атмосфери Землі. Поняття про розподіл Больцмана.
- •26.Рівняння стану реального Газу.
- •27.Ізотерми реального газу. Метастабільні стани речовин,
- •28.Насичений пар. Залежність тиску насиченої пари води від температури.
- •29.Поверхневий натяг рідини. Коефіцієнт поверхневого натягу.
- •30.Капілярні явища та їх місце в природі та техніці. § 69. Капиллярные явления
- •31.Рівновага фазових станів речовини. Поняття про потрійну точку.
- •32.Електростатичне поле точкового заряду. Закон Кулона, напруженість.
- •33.Теорема Остроградського-Гаусса.
- •34.Робота в електростатичному полі. Потенціал поля точкового заряду, системи зарядів.
- •35.Зв'язок між напруженістю та потенціалом електростатичного поля.
- •36.Енергія взаємодії системи зарядів. Електричний диполь.
- •37.Провідники в електростатичному полі.
- •38.Електроємність. Ємність земної кулі.
- •39.Конденсатори. Батареї конденсаторів.
- •40. Енергія електростатичного поля.
- •45.Електричний струм в вакуумі та його застосування.
- •46.Електричний струм в газах. Розряди в природі та техніці.
- •47.Електричний струм в електролітах. Закони електролізу Фарадея.
- •48.Магнетизм. Взаємодія елементів струму.
- •49.Індукція магнітного поля. Закон Біо-Савара-Лапласа.
- •50.Теорема про циркуляцію. Магнітне поле прямого провідника, соленоїда.
- •51.Рух зарядженої частинки в однорідному магнітному полі.
- •52.Електромагнітна індукція. Закон Фарадея-Максвелла.
- •53.Явище самоіндукції. Індуктивність соленоїда.
- •54.Генератор синусоїдальної електрорушійної сили. Опір послідовного rlс- контура змінного струму.
- •55.Узагальнення емпіричних даних електромагнетизму. Рівняння Максвелла.
- •56.Електромагнітні хвилі. Механізми виникнення та властивості.
- •57.Закони відбивання світла. Дзеркала.
- •58.Закони заломлення світла. Тонка лінза.
- •59.Інтерференція світла. Схеми отримання та характеристики інтерференційних картин.
- •60.Дифракція світла. Принцип Гюгенса-Френеля. Дифракційна гратка.
15.Рівняння плоскої монохроматичної хвилі. Стояча хвиля.
Монохроматична плоска хвиля описується рівнянням де u - залежна від просторових координат і часу t змінна, u0 - амплітуда хвилі, - хвильовий вектор, ω - циклічна частота, - фаза.
Хвильовий вектор визчає напрям розповсюдження хвилі у просторі. Його абсолютна величина зв'язана з довжиною хвилі λ співвідношенням
Кожна точка простору здійснює гармонічні коливання з циклічною частотою ω.
Хвиля називається монохроматичною тому, що коливання відбуваються з строго визначеною частотою. У випадку світла ця частота визначала б колір. Назва "плоска" пов'язана із формою фронту хвилі, який для даного типу хвилі є площиною, перпендикулярною до хвильового вектора.
Стоя́ча хви́ля — тип коливань у неперервному середовищі, при яких кожна точка середовища здійснює періодичний рух зі сталою амплітудою, залежною від її положення.
Стоячі хвилі не переносять енергію.У випадку гармонічних коливань в одновимірному середовищі стояча хвиля описується формулою. де u — збурення в точці х в момент часу t, u0 — амплітуда стоячої хвилі, ω — частота, k — хвильовий вектор, — фаза.
Стоячі хвилі є розв'язками тих же хвильових рівнянь. Їх можна уявити собі, як суперпозицію хвиль, що розповсюджуються в протилежних напрямках.
При існуванні в середовищі стоячої хвилі, існують точки, амплітуда коливань у яких дорівнює нулю. Ці точки називаються вузлами стоячої хвилі. Точки, в яких коливання мають максимальну амплітуду називаються пучностями.
16.Умови рівноваги рідини (газу).
17.Сила Архімеда. величина та точка прикладання.
18.Течія ідеальної рідини. Теорема нерозривності.
19.Течія ідеальної рідини. Рівняння Бернуллі.
Рівняння Бернуллі ( зростав. рівняння Бернуллі; англ. Bernoulli's theorem; нім. Bernulligleichung) - рівняння гідроаеромеханікі, його призначення та візначає зв'язок Між швідкістю v рідіні , лещат p в ній та висотою h частинок над площині відліку.
Встановив його у 1738 р. Д. Встановів Його у 1738 р. Д. Бернуллі . Бернуллі .
Для ламінарної течії ідеальної (нестисненої) рідини рівняння Бернуллі має вигляд: Для ламінарної течії ідеальної (нестісненої) рідіні рівняння Бернуллі МАЄ Вигляд:
або або
, ,
де ρ — густина рідини; g — прискорення вільного падіння . де ρ - Густина рідіні; g - прискорення вільного падіння .
В останньому рівнянні всі члени мають розмірність тиску , p — статичний тиск ; У останньому рівнянні ВСІ члени мают розмірність Масова , p - статичний Тиск ; — динамічний тиск ; hρg — ваговий тиск. - динамічний Тиск ; hρg - ваговий лещата.
Якщо такі рівняння записати для двох перерізів течії, то матимемо: ЯКЩО Такі рівняння Записати для двох перерізів течії, то матімемо:
Для горизонтальної течії середні члени у лівій і правій частині рівняння скорочуються і воно набуває вигляду: Для горізонтальної течії середні члени у лівій І правій частіні рівняння скорочуються І воно набуває виглядах:
тобто в усталеній горизонтальній течії ідеальної нестисненої рідини в кожному її перерізі сума статичного і динамічного тисків буде сталою. тоб в усталеній горізонтальній течії ідеальної нестісненої рідіні в кожному її перерізі сума статичного І дінамічного тісків буде стало. Отже, в тих місцях течії, де швидкість рідини більша (вузькі перерізи), її динамічний тиск збільшується, а статичний зменшується. Отже, в тих місцях течії, де швідкість рідіні більша (вузькі перерізі), її динамічний Тиск збільшується, а статичний зменшується. На цьому явищі заснована дія струминних насосів, ежекторів, витратомірів Вентурі і Піко, пульверизаторів . На цьому явіщі заснован дія струмини насосів, ежекторів, вітратомірів Вентурі І Піко, пульверізаторів .
Рівняння Бернуллі є наслідком закону збереження енергії . Рівняння Бернуллі є наслідком закону збереження ЕНЕРГІЇ . Якщо рідина не ідеальна, то її механічна енергія розсіюється і тиск вздовж трубопроводу, яким тече така рідина, спадає. ЯКЩО рідіна НЕ ідеальна, то її механічна енергія розсіюється І Тиск вздовж трубопроводу, Яким тече така рідіна, спадає. Для реальної в'язкої рідини в правій частині рівнянь, слід додати величину втрат тиску Δр вт на гідравлічний опір рухові. Для реальної в'язкої рідіні в правій частіні рівнянь, слід Додати величину Втрати Масова Δр вт на гідравлічній Опір рухові.
Рівняння Бернуллі широко застосовують для розв'язання багатьох гідравлічних задач у нафтогазовій справі. Рівняння Бернуллі широко застосовуються для розв'язання багатьох гідравлічніх завдань у нафтогазовій справі.