- •Часть 2. Электростатика, постоянный
- •Часть 2. Электростатика, постоянный электрический ток, магнетизм (3 семестр)
- •2.1. Общие рекомендации
- •2.2. Теоретический материал, рассматриваемый на лекциях и изучаемый самостоятельно
- •Магнитное поле
- •2.3. Содержание практических занятий по разделам «электростатика, постоянный эЛектрический ток, магнетизм»
- •2.3.1.Силовые характеристики электростатического поля.
- •2.3.2. Энергетические характеристики электростатического поля
- •Диэлектрики в электрическом поле
- •2.3.3. Постоянный электрический ток
- •2.4. Образцы вариантов контрольной работы по разделу ««Электростатика и постоянный электрический ток» электростатика и постоянный электрический ток
- •Электростатика и постоянный электрический ток
- •2.5.2. Движение заряженных частиц в магнитных и электрических полях
- •2.5.3. Закон полного тока. Магнитный поток. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле. Магнитное поле в веществе
- •2.5.4. Явление электромагнитНой индукцИии. Уравнения Максвелла
- •2.6. Образцы вариантов контрольной работы по разделу «магнетизм»
- •Вариант №….
- •Вариант №…
- •2.7. Выполнение расчётно-графических заданий (ргз)
- •Электростатика и постоянный электрический ток
- •Приложение 2 Задачи к ргз-1 «Электростатика и постоянный электрический ток»
- •Электромагнетизм
- •Задачи к ргз-2 «Электромагнетизм»
- •Оглавление
- •Часть 2. Электростатика и постоянный электрический ток, магнетизм
- •2.1. Общие рекомендации ……………………………………………………………..3
Диэлектрики в электрическом поле
1. Электрический момент диполя (электрический дипольный момент).
2. Определение вектора поляризованности.
3. Эмпирическая связь вектора поляризованности с напряженностью электростатического поля.
4. Связь диэлектрической восприимчивости и относительной диэлектрической проницаемости вещества.
5. Связь поляризованности и поверхностной плотности связанных зарядов.
6. Напряженность поля в диэлектрике, выраженная как суперпозиция полей сторонних и связанных зарядов.
7. Определение вектора электрического смещения.
8. Связь векторов электрического смещения, поляризованности и напряженности электрического поля.
9. Теорема Гаусса для вектора электрического смещения (теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике).
10. Электрическая емкость уединенного проводника или конденсатора.
11. Электрическая емкость уединенной проводящей сферы радиуса R, находящейся в бесконечной среде с диэлектрической проницаемостью.
12. Электрическая емкость плоского конденсатора.
13. Электрическая емкость батареи из N последовательно соединенных конденсаторов.
14. Электрическая емкость батареи из N параллельно соединенных конденсаторов.
15. Энергия электрического поля зараженного конденсатора.
16. Энергия электрического поля заряженного до потенциала проводника.
17. Объемная плотность энергии электрического поля.
18. Энергия электрического поля, сосредоточенная в некотором объеме V.
Энергетические характеристики
электростатического поля
Пример 1. По тонкой нити, изогнутой по дуге окружности, равномерно распределен заряд с линейной плотностью = 10 нКл/м. Определить потенциал электрического поля, создаваемого таким распределенным зарядом в точке, совпадающей с центром кривизны дуги. Длина нити составляет 1/3 длины окружности и равна 15 см.
Решение. Для нахождения потенциала воспользуемся принципом суперпозиции для непрерывно распределенных вдоль линии зарядов. Выделим на нити элемент длины dl, на котором находится заряд dq = ·dl, который можно считать точечным. Потенциал поля, создаваемого этим зарядом в точке 0:
.
Согласно принципу суперпозиции, потенциал, создаваемый в точке 0 заряженной нитью, равен
.
Поскольку l = 2R/3, то
Произведем вычисления и получим В.
Пример 2. На тонком стержне длиной l равномерно распределен заряд с линейной плотностью нКл/м. Найти потенциал, созданный распределенным зарядом в точке А, расположенной на оси стержня и удаленной от его ближайшего конца на расстояние l.
Решение. Выделим на стержне малый участок длиной dх, на котором расположен заряд dq = ·dx, который можно рассматривать как точечный. Потенциал d, создаваемый точечным зарядом в точке А, равен
.
l l
dq
X A
dx
x
Рис.2.10.
Согласно принципу суперпозиции, потенциал электрического поля, создаваемого в точке А заряженным стержнем равен:
.
Подставив числовые значения в системе СИ и произведя вычисления, получим
Пример 3. Электрическое поле создано тонким стержнем, несущим равномерно распределенный по длине с линейной плотностью = 0,1 мкКл/м, заряд. Определить потенциал поля в точке, удаленной от концов стержня на расстояние, равное длине стержня.
Решение. Выделим на стержне элементарный отрезок длиной dx, на котором распределен заряд dq = ·dx, который можно рассматривать как точечный. Потенциал поля, создаваемого этим зарядом в точке А, равноудаленной от концов стержня, равен
,
где r - расстояние от элементарного заряда dq до точки поля А, в которой определяем потенциал (рис.3).
A
d
l
rd
r
dx l
Рис.2.11.
Из рисунка следует, что dx = rd/cos. Подставив это выражение в формулу для d, получим
.
Интегрируя полученное выражение в пределах от 1 до 2 , получим потенциал, создаваемый всем зарядом, распределенным вдоль стержня:
.
В силу симметрии расположения точки А относительно концов стержня имеем = 2 и поэтому
.
Так как
,
то
.
Подставляя пределы интегрирования, получим
.
Выполнив вычисления по этой формуле, найдем = 990 B.
Пример 4. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиуса R = 1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью = 20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстоянии a1 = 2 cм и a2 = 2 cм от поверхности цилиндра в средней его части.
Решение. Для определения разности потенциалов воспользуемся интегральной связью между разностью потенциалов и напряженностью электрического поля:
. (1)
Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой напряженности поля, создаваемого бесконечно длинным цилиндром:
.
Подставив это выражение в равенство (1), получим:
. (2)
Так как величины r1 и r2 входят в формулу в виде отношения, то их можно выразить в любых одинаковых единицах: r1= R+a1 = 1,5 cм; r2 = R+a2 = 3 cм.
Подставим в формулу (2) значения физических величин и произведем вычисления. Получим: B.
Диэлектрики в электрическом поле
Пример 1. Две концентрические сферы радиусами 1 см и 2 см несут равномерно распределенные заряды с поверхностными плотностями σ1 = 0,5 нКл/м2 и σ2 = -1 нКл/м2, соответственно. Пользуясь теоремой Гаусса, найти зависимость напряженности электрического поля от расстояния от центра сфер. Объем между сферами заполнен фарфором (e = 6,5).
Пример 2. Металлический шар радиусом 3 см несет заряд 20 нКл. Шар окружен слоем парафина толщиной 2 см. Определить энергию электрического поля, заключенного в слое диэлектрика.
Пример 3. Емкость одного из участков электронной схемы необходимо уменьшить с 3600 до 1000 пФ. Какую емкость необходимо подключить к этому участку, чтобы добиться желаемого результата, ничего более в цепи не изменяя? Как следует подключить дополнительный конденсатор?
Пример 4. Определить емкость сферического конденсатора с радиусами обкладок R1 = 1,00 см и R2 = 1,1 см, который заполнен изотропным диэлектриком с относительной диэлектрической проницаемостью, изменяющейся по закону: = k/r2, где k = 0,1 м2.