- •Оглавление
- •Часть первая. Физическая химия
- •1 Агрегатные состояния вещества
- •1.1 Межмолекулярные взаимодействия
- •1.2 Твердое состояние
- •1.3 Жидкое состояние
- •1.4 Газообразное состояние
- •2 Химическая термодинамика
- •2.1 Основные понятия химической термодинамики
- •2.2 Первое начало термодинамики
- •2.2.1 Термохимия
- •2.3 Второе начало термодинамики
- •2.3.1 Направление химических реакций
- •2.4 Третье начало термодинамики
- •3 Химическая кинетика и катализ
- •3.1 Основные понятия химической кинетики
- •3.2 Влияние концентрации реагентов на скорость химических реакций
- •3.3 Влияние температуры на скорость химических реакций
- •3.4 Катализ в химических реакциях
- •3.5 Особенности ферментативного катализа
- •4. Химическое равновесие
- •5 Фотохимические реакции
- •6 Свойства растворов
- •6.1 Общие сведения
- •6.2 Свойства растворов неэлектролитов
- •6.3 Электролитическая диссоциация
- •6.4 Ионное произведение воды. Понятие рН
- •6.5 Буферные растворы
- •7 Электрохимия растворов
- •7.1 Общие сведения
- •7.2 Электропроводность растворов
- •7.3 Электродные потенциалы и электродвижущие силы
- •7.4 Электрохимическая коррозия металлов
- •8 Адсорбция
- •8.1 Общие свойства поверхностей
- •8.2 Особенности сорбционных процессов
- •8.3 Адсорбция на границе раздела газ-жидкость
- •8.4 Адсорбция на границе газ-твердое тело
- •8.5 Адсорбция на границе жидкость-твердое тело
- •8.6 Значение адсорбционных процессов
- •Часть вторая.
- •9 Коллоидная химия
- •9.1 Классификация дисперсных систем
- •9.2 Общая характеристика коллоидных систем
- •9.3 Получение коллоидных систем
- •9.4 Методы очистки коллоидных систем
- •9.5 Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем
- •9.5.1 Броуновское движение
- •9.5.2 Диффузия
- •9.5.3 Осмотическое давление
- •9.5.4 Мембранное равновесие доннана
- •9.6 Оптические свойства коллоидных систем
- •9.7 Электрические свойства коллоидных систем
- •9.7.1 Мицеллярная теория стоения частиц лиофобного золя
- •9.7.2 Молекулярная теория строения частиц растворов вмс
- •9.7.3 Электрокинетические явления
- •9.8 Нарушение устойчивости коллоидов
- •9.8.1 Агрегативная и кинетическая устойчивость коллоидов
- •9.8.2 Нарушение устойчивости лиофобных золей
- •9.8.3 Нарушение устойчивости растворов вмс
- •10 Гели и студни
- •11 Почвеные коллоиды
- •11.1 Состав почвенных коллоидов
- •11.2 Строение и заряд частиц почвенных коллоидов
- •11.3 Адсорбция ионов почвенными коллоидами
- •11.4 Влияние состава обменных катионов на свойства почв
1.4 Газообразное состояние
Идеальным называется газ, находящийся в таких условиях, при которых можно пренебречь силами межмолекулярного взаимодейс-твия и объемом молекул.
В реальных газах в какой-то степени проявляются силы межмолекулярного взаимодействия и необходимо принимать во внимание собственные объемы молекул.
Законы идеальных газов. Состояние идеального газа определя-ется тремя параметрами: давлением р, объемом V и температурой Т. Эти величины связаны между собой уравнением состояния, которое вытекает из законов Бойля-Мариотта, Гей-Люссака и Шарля:
= ,
где V – объем газа при давлении p и температуре T; Vо – объем газа при давлении pо и температуре Tо.
Соотношение не зависит от природы и количества газа. Эта постоянная величина имеет размерность энергии (работы) и называ-ется универсальной газовой постоянной (R). Ее числовое значение в системе СИ равно:
R = = 8,314 103Дж/(кмоль∙К) или R = 8,314 Дж/(моль∙К).
Для одного моля идеального газа уравнение состояния может быть записано в виде:
рV = RT
Для n молей идеального газа оно записывается в виде:
рV = nRT (уравнение Клапейрона-Менделеева)
Данное уравнение применяют для определения молярной массы газа и приведения объема газа к нормальным условиям. В этом случае n заменяют его значением:
n = ,
где m – масса газа; M – молярная масса газа. Тогда pV = . Отсюда
M = .
Кинетическая теория газов дает возможность связать объем V и давление р со средней квадратичной скоростью движения молекул:
= ,
где u1 , u2 , u3 , un – скорости движения отдельных молекул; – средняя квадратичная скорость движения молекул; N0 – число всех молекул. Если взять 1 моль газа, то
рV = M 2 = RT
Выражая молярную массу М через массу отдельной молекулы газа m и число Авогадро NА ,можно написать:
рV = NA = RT
В этом уравнении
= Ек ,
где Ек – кинетическая энергия 1 молекулы идеального газа. Учитывая это:
Ек = = kT,
где k – газовая постоянная, отнесенная к одной молекуле, и называет-ся постоянной Больцмана. Для 1 моля газа уравнение имеет следующий вид:
Ек = RT
В реальных газах параметры, вычисленные по приведенным выше уравнениям, дают значительные отклонения от экспериментальных данных. Это проявляется в том, что произведение рV const при постоянной температуре и объем 1 моля реального газа при нормальных условиях не равен 22,4 л.
Силы межмолекулярного притяжения вызывают уменьшение объема газа и действуют на него, как некоторое добавочное давление к внешнему давлению, которое называют внутренним давлением. Оно пропорционально квадрату плотности р’=ad2, где а – величина, постоянная для данного газа. Поскольку плотность газа обратно пропорциональна его удельному объему d = 1/V, то p’=a/V2. Кроме того, с возрастанием давления объем межмолекулярного пространства сильно уменьшается и необходимо учитывать объемы самих молекул. С учетом этих факторов для реальных газов в уравнении Менделеева-Клапейрона давление должно быть увеличено на некоторую величину a/V2 и объем уменьшен на некоторую величину b. Величина b примерно в четыре раза больше собственного объема молекул и называется несжимаемым объемом. Полученное таким образом уравнение состояния реальных газов называется уравнением Ван-дер-Ваальса:
(р + )(V – b) = nRT,
где а – коэффициент, учитывающий силы межмолекулярного притя-жения; b – коэффициент, учитывающий объемы молекул. Параметры а и b зависят от природы газа и приводятся в справочной литературе.