- •Введение
- •I. Вводная часть курса «теория горения и взрыва»
- •1.1. Что такое горение и взрыв
- •1.2. Зачем нужно изучать горение и взрыв
- •1.4. В чем сложность изучения горения и взрыва.
- •1.5.1. По передаваемой субстанции
- •1.5.2. По развитию горения во времени
- •1.5.3. По устройствам, в которых происходит горение
- •1.5.4. По наличию межфазных взаимодействий
- •II. Взрывы
- •2.1. Землетрясение как аналог скрипа дверной петли
- •2.2. Скачкообразный выход из метастабильного состояния.
- •2.2.1. Взрывное вскипание жидкости
- •2.2.2. Взрывная газификация кристаллогидратов
- •2.3. Несанкционированный «ядерный взрыв»
- •Скорость поступления
- •2.4. Тепловой взрыв изолированного экзотермически реагирующего вещества
- •2.4.1. Реакция при идеальном теплоотводе.
- •Задание 1
- •2.4.2. Адиабатический тепловой взрыв
- •2.4.3. Тепловой взрыв с теплоотдачей
- •2.4.3.1. Постановка задачи, устойчивость режимов.
- •2.4.3.2. Тепловой взрыв при изменении внешних условий.
- •2.4.3.3. Случай с эпоксидной смолой.
- •2.4.3.4. Гетерогенный тепловой взрыв.
- •2.4.3.5. Гистерезис.
- •2.4.3.6. Условие теплового взрыва (аналитика).
- •2.4.3.7. Возможность определения кинетики.
- •Подставляем (18, 23, 24) в (20)
- •2.5. Тепловой пробой диэлектрика [3]
- •Сплошная линия – температура порошка, штриховая – тигля
- •2.7. Тепловой взрыв в проточном реакторе
- •Пусть в устройстве идет реакция согласно (6) и предэкспонент пропорционален концентрации исходного вещества
- •Плотность для простоты считаем постоянной (учет ее переменности не меняет качественную картину процесса). Баланс массы продукта реакции (в установившемся режиме) имеет вид
- •III. Горение
- •3.1. Диффузионное горение.
- •3.1.1. Горение пыли.
- •3.2. Горение в кипящем слое.
- •3.2.1. Понятие о кипящем слое.
- •Зависимости (41-43) справедливы и для формы частиц радикально отличающейся от сферической, при этом используется некоторый «эффективный» диаметр deff, см. [8].
- •3.3. Понятие о горении смесевых топлив.
- •3.3.1. Состав смесевых топлив.
- •3.3.2. Особенности горения смесевых топлив (по сравнению с гомогенными).
- •3.4. Горение заранее перемешанной газовой смеси и гомогенных энергетических материалов (эм)
- •3.4.2. Структура тепловой волны горения.
- •3.4.3. Эмпирические зависимости для скорости горения эм и трт.
- •3.4.6. Новые представления о механизме горения гомогенных трт, неустойчивость и «собственная турбулентность».
- •3.4.7. Нестационарное горение эм и трт.
- •Литература
2.3. Несанкционированный «ядерный взрыв»
Когда в начале 90-х сняли гриф секретности с большого количества устаревшей информации, в научно-популярном журнале была опубликована история, случившаяся в 50-х годах в одной из лабораторий п/я Арзамас 16. Трое молодых лаборантов получили задание исследовать скорость ядерной реакции распада некоторого радиоактивного вещества вблизи границы ядерного взрыва.
Разумеется, были приняты меры безопасности. В качестве объекта исследования была выбрана жидкость - раствор соли радиоактивного вещества, а в качестве места реакции – широкий и открытый сверху свинцовый цилиндр с двумя отверстиями вблизи дна – для ввода и для слива жидкости. Если бы из-за ошибки исследователей ядерная реакция начала самопроизвольно ускоряться, из-за огромного теплового эффекта реакции произошло бы вскипание жидкости, резкое расширение образовавшейся пены или тумана и фактическое прекращение ядерной реакции из-за усилившегося отвода нейтронов из ее зоны. Для обеспечения безопасности персонала в инструкции к установке было заложено требование медленной подачи жидкости в цилиндр и непрерывное измерение там уровня радиации в зависимости от уровня жидкости в цилиндре. При достижении достаточно высокого уровня радиации подачу жидкости прекращали и начинали слив.
Лаборанты знали, что при повышении уровня жидкости они приближаются к опасному пределу, и правильно выполняли эту часть эксперимента. Но на этапе слива жидкости они решили, что опасности уже нет, и однажды утратили бдительность. Нужно сказать, что при большой ширине цилиндра и малом диаметре отводящей трубочки тонкий слой достаточно вязкой жидкости сливается очень долго. Лаборантам это надоело, и они поступили так, как поступил бы любой, желая быстрее слить обычную жидкость: наклонили сосуд, чтобы увеличить гидростатическое давление на входе в отверстие слива (см. рис. 9). Немедленно ком ната наполнилась радиоактивным туманом от вскипевшей и вылетевшей жидкости. Оба парня, наклонявшие тяжелый свинцовый сосуд, умерли через несколько дней, а стоявшая в отдалении девушка осталась жива, но с тяжелыми последствиями для здоровья. Конечно, это происшествие нельзя назвать ядерным взрывом, это было лишь начало нереализованного ядерного взрыва.
Рис. 3. Схема опыта со сливом радиоактивной жидкости
Чтобы понять причину случившегося, рассмотрим баланс концентрации свободных нейтронов n, г/см3 в жидкости. Они образуются в каждом акте ядерного распада и хаотически движутся внутри жидкости. Достигнув ее границы (неважно, со свинцом или с воздухом), они вылетают безвозвратно. Если V – весь объем жидкости в сосуде, то скорость изменения общей массы Vn свободных нейтронов есть разность скоростей поступления m*+, г/с и вывода m*, г/с.
Vdn/dt = m*+ - m* (1)
В (1) мы пренебрегли скоростью изменения объема жидкости, вынеся его за знак производной (количество исходного радиоактивного вещества сколько-нибудь заметно может уменьшиться только за время, сравнимое с характерным временем полураспада, а это обычно годы). Скорость вывода пропорциональна площади S всей поверхности жидкого объема и концентрации в нем нейтронов
m* = kevac Sn (2)