- •Введение
- •I. Вводная часть курса «теория горения и взрыва»
- •1.1. Что такое горение и взрыв
- •1.2. Зачем нужно изучать горение и взрыв
- •1.4. В чем сложность изучения горения и взрыва.
- •1.5.1. По передаваемой субстанции
- •1.5.2. По развитию горения во времени
- •1.5.3. По устройствам, в которых происходит горение
- •1.5.4. По наличию межфазных взаимодействий
- •II. Взрывы
- •2.1. Землетрясение как аналог скрипа дверной петли
- •2.2. Скачкообразный выход из метастабильного состояния.
- •2.2.1. Взрывное вскипание жидкости
- •2.2.2. Взрывная газификация кристаллогидратов
- •2.3. Несанкционированный «ядерный взрыв»
- •Скорость поступления
- •2.4. Тепловой взрыв изолированного экзотермически реагирующего вещества
- •2.4.1. Реакция при идеальном теплоотводе.
- •Задание 1
- •2.4.2. Адиабатический тепловой взрыв
- •2.4.3. Тепловой взрыв с теплоотдачей
- •2.4.3.1. Постановка задачи, устойчивость режимов.
- •2.4.3.2. Тепловой взрыв при изменении внешних условий.
- •2.4.3.3. Случай с эпоксидной смолой.
- •2.4.3.4. Гетерогенный тепловой взрыв.
- •2.4.3.5. Гистерезис.
- •2.4.3.6. Условие теплового взрыва (аналитика).
- •2.4.3.7. Возможность определения кинетики.
- •Подставляем (18, 23, 24) в (20)
- •2.5. Тепловой пробой диэлектрика [3]
- •Сплошная линия – температура порошка, штриховая – тигля
- •2.7. Тепловой взрыв в проточном реакторе
- •Пусть в устройстве идет реакция согласно (6) и предэкспонент пропорционален концентрации исходного вещества
- •Плотность для простоты считаем постоянной (учет ее переменности не меняет качественную картину процесса). Баланс массы продукта реакции (в установившемся режиме) имеет вид
- •III. Горение
- •3.1. Диффузионное горение.
- •3.1.1. Горение пыли.
- •3.2. Горение в кипящем слое.
- •3.2.1. Понятие о кипящем слое.
- •Зависимости (41-43) справедливы и для формы частиц радикально отличающейся от сферической, при этом используется некоторый «эффективный» диаметр deff, см. [8].
- •3.3. Понятие о горении смесевых топлив.
- •3.3.1. Состав смесевых топлив.
- •3.3.2. Особенности горения смесевых топлив (по сравнению с гомогенными).
- •3.4. Горение заранее перемешанной газовой смеси и гомогенных энергетических материалов (эм)
- •3.4.2. Структура тепловой волны горения.
- •3.4.3. Эмпирические зависимости для скорости горения эм и трт.
- •3.4.6. Новые представления о механизме горения гомогенных трт, неустойчивость и «собственная турбулентность».
- •3.4.7. Нестационарное горение эм и трт.
- •Литература
2.4.3.5. Гистерезис.
Рассмотрим снова пример с полимеризацией эпоксидной смолы. Он удобен тем, что в этом процессе нет выделения газа и достаточно быстрые процессы перехода с одного режима на другой почти обратимы. Например, на установке типа рис. 6 (с возможностью изменения Т0) меняя температуру теплоносителя от Т0 до Т0 и обратно (см. рис. 9) можно перевести процесс с низкотемпературного режима в высокотемпературный и обратно, причем исходное и конечное состояние вещества (температура, скорость реакции) будут почти одинаковы. Небольшое различие связано с тем, что за время пребывания на высокотемпературном режиме из-за большой скорости реакции успевает несколько увеличиться степень превращения (и соответственно уменьшиться величина k в (6)). Обращает на себя внимание факт несовпадения прямого и обратного пути (это и есть гистерезис). Для зажигания температура теплоносителя должна быть не менее Т0, для гашения – не более Т0. Такая ситуация характерна для всех процессов типа теплового взрыва.
Рис. 9. Гистерезис цикла зажигание – гашение
ЗАДАНИЕ: покажите (и объясните) на рис. 9 эволюцию точки, изображающей стационарный режим, при изменении температуры теплоносителя от Т0 < Т0 до Т0 > Т0 и обратно. Самостоятельно изобразите аналогичную схему с гистерезисом для случая, когда Т0 = const, а зажигание и потухание вызваны регулированием изображенного на рис. 6 реостата, то есть изменением входного напряжения v.
2.4.3.6. Условие теплового взрыва (аналитика).
Из рис. 8 видно, что на границе зажигания (и потухания), когда изменяется с 3 до 1 или наоборот число пересечений линий q+(T), q-(T), эти линии касаются. Геометрически это означает совпадение здесь для двух линий тангенсов угла наклона касательной, то есть совпадение производных. Таким образом, математически зажигание или погасание означают одновременное выполнение
q+(T) = q-(T), dq+/dT = dq-/dT
или после подстановки (6, 14)
VQk e - E/RT = S(T – T0)
VQk e - E/RT (E/RT2) = S (15)
Из двух соотношений (15) можно получить температуру Т режима в точке касания и еще какую-то связь между параметрами задачи, которая обеспечивает касание. Эту связь принято называть критическим условием. Система уравнений в нашем случае имеет два решения, которые относятся соответственно к зажиганию и потуханию. Приравнивая для двух уравнений (15) отношения правых и левых частей, получим уравнение для Т
T – T0 = RT2/E (16)
(16) имеет два решения, которые задают значения критических температур зажигания и потухания.
(17)
Выше уже обсуждались возможные погрешности используемой упрощенной физической (и соответственно математической) модели при описании высокотемпературного режима. Присутствие в (15) производных может упомянутые погрешности существенно увеличить (при дифференцировании приближенных выражений погрешности возрастают). Поэтому дальше рассматриваются только более надежные соотношения на низкотемпературном режиме (условия зажигания), которым соответствует знак + в (17). Учтем 4RT0/E << 1 (оценку см. ниже), тогда (17) принимает вид
(18)
Звездочки добавлены в соотношение (18) чтобы подчеркнуть, что оно выполняется не всегда, а только в критических условиях (зажигания). Величину Т* Т* - Т0 принято называть предвзрывным разогревом. Обычно он невелик, например при Е = 60000 кал/(моль К), Т0 = 350 К будет Т* = 4 К.
ЗАДАНИЕ: вывести (17, 18).
Теперь для получения критического условия зажигания подставим (18) в любое из соотношений (15), например в первое и запишем его кратко с использованием обозначений (14) и (18)
q+(Т0+Т*) = (S) Т* (19)
Для экспоненты в левой части (19) используем разложение (12) Франк-Каменецкого и подставим туда Т* из (18), тогда (19) примет вид
q+(Т0) e = (S) Т* (20)
Полезная информация о соотношении величин: согласно (15) на границе зажигания (теплового взрыва) с теплоотводом скорость реакции и тепловыделение в e раз больше тех значений, которые эти же величины имели бы при температуре теплоносителя Т0.
ЗАДАНИЕ: провести подробный вывод (20)