- •Введение
- •I. Вводная часть курса «теория горения и взрыва»
- •1.1. Что такое горение и взрыв
- •1.2. Зачем нужно изучать горение и взрыв
- •1.4. В чем сложность изучения горения и взрыва.
- •1.5.1. По передаваемой субстанции
- •1.5.2. По развитию горения во времени
- •1.5.3. По устройствам, в которых происходит горение
- •1.5.4. По наличию межфазных взаимодействий
- •II. Взрывы
- •2.1. Землетрясение как аналог скрипа дверной петли
- •2.2. Скачкообразный выход из метастабильного состояния.
- •2.2.1. Взрывное вскипание жидкости
- •2.2.2. Взрывная газификация кристаллогидратов
- •2.3. Несанкционированный «ядерный взрыв»
- •Скорость поступления
- •2.4. Тепловой взрыв изолированного экзотермически реагирующего вещества
- •2.4.1. Реакция при идеальном теплоотводе.
- •Задание 1
- •2.4.2. Адиабатический тепловой взрыв
- •2.4.3. Тепловой взрыв с теплоотдачей
- •2.4.3.1. Постановка задачи, устойчивость режимов.
- •2.4.3.2. Тепловой взрыв при изменении внешних условий.
- •2.4.3.3. Случай с эпоксидной смолой.
- •2.4.3.4. Гетерогенный тепловой взрыв.
- •2.4.3.5. Гистерезис.
- •2.4.3.6. Условие теплового взрыва (аналитика).
- •2.4.3.7. Возможность определения кинетики.
- •Подставляем (18, 23, 24) в (20)
- •2.5. Тепловой пробой диэлектрика [3]
- •Сплошная линия – температура порошка, штриховая – тигля
- •2.7. Тепловой взрыв в проточном реакторе
- •Пусть в устройстве идет реакция согласно (6) и предэкспонент пропорционален концентрации исходного вещества
- •Плотность для простоты считаем постоянной (учет ее переменности не меняет качественную картину процесса). Баланс массы продукта реакции (в установившемся режиме) имеет вид
- •III. Горение
- •3.1. Диффузионное горение.
- •3.1.1. Горение пыли.
- •3.2. Горение в кипящем слое.
- •3.2.1. Понятие о кипящем слое.
- •Зависимости (41-43) справедливы и для формы частиц радикально отличающейся от сферической, при этом используется некоторый «эффективный» диаметр deff, см. [8].
- •3.3. Понятие о горении смесевых топлив.
- •3.3.1. Состав смесевых топлив.
- •3.3.2. Особенности горения смесевых топлив (по сравнению с гомогенными).
- •3.4. Горение заранее перемешанной газовой смеси и гомогенных энергетических материалов (эм)
- •3.4.2. Структура тепловой волны горения.
- •3.4.3. Эмпирические зависимости для скорости горения эм и трт.
- •3.4.6. Новые представления о механизме горения гомогенных трт, неустойчивость и «собственная турбулентность».
- •3.4.7. Нестационарное горение эм и трт.
- •Литература
Подставляем (18, 23, 24) в (20)
q+(Т0) e = q+test T*/Ttest (25)
Используем для левой части (6, 14) или сразу первое уравнение (15) и применим еще раз (18)
k = (T*/Ttest) (q+test / QV) exp{T0/T* - 1} (26)
ЗАДАНИЕ 3 Найти E, k по заданным результатам опытов на установке рис. 6, 10. Здесь r –радиус сферического сосуда с веществом, U, I – падение напряжения и сила тока в нагревателе второго этапа опыта. Будьте внимательны с размерностями! Результат для k представить в виде k = 10a, g / (cm3s)
№ |
T*, K |
Ttest, K |
I, A |
U, V |
Q, cal/g |
T0, 0C |
r, cm |
1 |
10 |
20 |
1 |
220 |
400 |
127 |
1.8 |
2 |
11 |
20 |
2 |
127 |
400 |
137 |
1.8 |
3 |
10 |
20 |
1 |
220 |
400 |
127 |
2 |
4 |
11 |
20 |
2 |
127 |
400 |
137 |
2 |
5 |
10 |
20 |
1 |
220 |
500 |
127 |
1.8 |
6 |
11 |
20 |
2 |
127 |
500 |
137 |
1.8 |
7 |
10 |
20 |
1 |
220 |
500 |
127 |
2 |
8 |
11 |
20 |
2 |
127 |
500 |
137 |
2 |
9 |
10 |
15 |
1 |
220 |
400 |
127 |
1.8 |
10 |
11 |
15 |
2 |
127 |
400 |
137 |
1.8 |
11 |
10 |
15 |
1 |
220 |
400 |
127 |
2 |
12 |
11 |
15 |
2 |
127 |
400 |
137 |
2 |
13 |
10 |
15 |
1 |
220 |
500 |
127 |
1.8 |
14 |
11 |
15 |
2 |
127 |
500 |
137 |
1.8 |
15 |
10 |
15 |
1 |
220 |
500 |
127 |
2 |
16 |
11 |
15 |
2 |
127 |
500 |
137 |
2 |
Таблица задания 3 (№ есть номер студента в официальном списке группы)
2.5. Тепловой пробой диэлектрика [3]
Допустим, находящийся под заданным напряжением U электрический провод проложен в «неблагоприятном» месте с повышенной температурой T0 окружающей среды (например, прикасается к батарее центрального отопления). Изоляция провода имеет хотя и большое, но конечное сопротивление R, так что через нее идет очень слабый ток I = U/R и существует очень слабое тепловыделение
q+ = IU = U2/R , (27)
так что температура Т изоляции чуть выше Т0. Сопротивление диэлектриков (в отличие от проводников) имеет отрицательную зависимость от температуры
R = A exp(B/T), B/T >> 1 (28)
Выделяющееся тепло отводится в окружающую среду (в том числе и по металлической жиле провода), примем для теплоотвода закон Ньютона.
q = (T – T0) (29)
Подставляя (27-29) в тепловой баланс q+ = q, получим соотношение
exp(–B/T) = (A / U2) (T – T0) (30)
очень похожее на то, которым описывали тепловой взрыв (см. п. 2.4.3). Поэтому на тепловой пробой диэлектриков можно перенести все результаты из п. 2.4.3 (кроме тестовых экспериментов с инертным веществом), заменяя лишь соответствующие константы. В частности, пробой (который заканчивается коротким замыканием) можно получить увеличивая температуру локального горячего участка внешней среды Т0; ухудшая условия теплоотвода (уменьшая ); увеличивая напряжение в проводе U. По аналогии с тепловым взрывом сразу можно сказать, что «предпробойный» разогрев изоляции должен быть Т* = T2/B.
2.6. Спекание инертного металлического порошка. В [3] описан эксперимент с очень тонкими (d 106 см) порошками платины и серебра. Порошок помещали в тигель, температура которого линейно возрастала со временем, при этом температура порошка также записывалась (см. рис. 11).
Рис. 11. Терморегистрация эксперимента со спеканием порошка.