- •Введение
- •I. Вводная часть курса «теория горения и взрыва»
- •1.1. Что такое горение и взрыв
- •1.2. Зачем нужно изучать горение и взрыв
- •1.4. В чем сложность изучения горения и взрыва.
- •1.5.1. По передаваемой субстанции
- •1.5.2. По развитию горения во времени
- •1.5.3. По устройствам, в которых происходит горение
- •1.5.4. По наличию межфазных взаимодействий
- •II. Взрывы
- •2.1. Землетрясение как аналог скрипа дверной петли
- •2.2. Скачкообразный выход из метастабильного состояния.
- •2.2.1. Взрывное вскипание жидкости
- •2.2.2. Взрывная газификация кристаллогидратов
- •2.3. Несанкционированный «ядерный взрыв»
- •Скорость поступления
- •2.4. Тепловой взрыв изолированного экзотермически реагирующего вещества
- •2.4.1. Реакция при идеальном теплоотводе.
- •Задание 1
- •2.4.2. Адиабатический тепловой взрыв
- •2.4.3. Тепловой взрыв с теплоотдачей
- •2.4.3.1. Постановка задачи, устойчивость режимов.
- •2.4.3.2. Тепловой взрыв при изменении внешних условий.
- •2.4.3.3. Случай с эпоксидной смолой.
- •2.4.3.4. Гетерогенный тепловой взрыв.
- •2.4.3.5. Гистерезис.
- •2.4.3.6. Условие теплового взрыва (аналитика).
- •2.4.3.7. Возможность определения кинетики.
- •Подставляем (18, 23, 24) в (20)
- •2.5. Тепловой пробой диэлектрика [3]
- •Сплошная линия – температура порошка, штриховая – тигля
- •2.7. Тепловой взрыв в проточном реакторе
- •Пусть в устройстве идет реакция согласно (6) и предэкспонент пропорционален концентрации исходного вещества
- •Плотность для простоты считаем постоянной (учет ее переменности не меняет качественную картину процесса). Баланс массы продукта реакции (в установившемся режиме) имеет вид
- •III. Горение
- •3.1. Диффузионное горение.
- •3.1.1. Горение пыли.
- •3.2. Горение в кипящем слое.
- •3.2.1. Понятие о кипящем слое.
- •Зависимости (41-43) справедливы и для формы частиц радикально отличающейся от сферической, при этом используется некоторый «эффективный» диаметр deff, см. [8].
- •3.3. Понятие о горении смесевых топлив.
- •3.3.1. Состав смесевых топлив.
- •3.3.2. Особенности горения смесевых топлив (по сравнению с гомогенными).
- •3.4. Горение заранее перемешанной газовой смеси и гомогенных энергетических материалов (эм)
- •3.4.2. Структура тепловой волны горения.
- •3.4.3. Эмпирические зависимости для скорости горения эм и трт.
- •3.4.6. Новые представления о механизме горения гомогенных трт, неустойчивость и «собственная турбулентность».
- •3.4.7. Нестационарное горение эм и трт.
- •Литература
2.4.3.2. Тепловой взрыв при изменении внешних условий.
Внешние условия здесь – это условия теплоотвода, они определяются величинами и T0. Величина зависит от интенсивности работы вентилятора, то есть от величины v подаваемого на его электродвигатель напряжения. Величину Т0 тоже можно менять, регулируя не изображенное на рис. 7 устройство для нагрева теплоносителя (а если нет никакой установки для нагрева, Т0 просто меняется вместе с погодой).
Рис. 8. Влияние изменения и T0 на тепловое равновесие
На левом рис. 8 пучок параллельных прямых теплоотвода соответствует изменению температуры T0 теплоносителя при = const. Видно, что при достаточно холодном теплоносителе существует только низкотемпературный стационарный режим, и он абсолютно устойчив (сколь угодно большое случайное отклонение температуры Т не меняет ситуацию, в любой момент остается q- > q+ и процесс возвращается в низкотемпературный стационарный режим). С повышением T0 появляются три пересечения, и низкотемпературный режим становится условно устойчивым: достаточно большое возмущение Т (такое, что Т становится больше температуры, соответствующей средней точке пересечения) переводит процесс в «область притяжения» высокотемпературного режима с возможным последующим уничтожением образца. Малые же возмущения со временем убывают и процесс возвращается в низкотемпературный режим. Наконец, при достаточно горячем теплоносителе (большое Т0) низкотемпературного стационарного режима нет вообще, реализуется только высокотемпературный режим.
На правом рис. 8 пучок прямых теплоотвода, расходящихся из точки с координатами (Т0, 0), соответствует изменению величины коэффициента теплообмена , которая здесь задает тангенс угла наклона прямых. При уменьшении получается качественно такая же картина изменения процесса, как и при описанном выше увеличении температуры теплоносителя. Похожесть картины объясняется тем, что и увеличение Т0, и уменьшение представляют собой разные формы одного явления: снижения эффективности теплоотвода.
2.4.3.3. Случай с эпоксидной смолой.
Один из авторов когда-то регулярно использовал эпоксидную смолу: в довольно большом количестве (100-150 мл) смешивал в жестяной банке с отвердителем и знал, что на подготовку склеиваемых предметов есть еще около 15 мин., а потом смесь начнет твердеть. Однажды вместо жестянки он взял пластиковую баночку того же размера и был очень удивлен, когда уже через 5 минут обнаружил смесь совершенно затвердевшей и (вместе с баночкой) настолько горячей, что к ней нельзя было притронуться. После этого он задумался и сообразил, что стал свидетелем типичного теплового взрыва. В самом деле, скорость полимеризации эпоксидной смолы имеет сильную положительную зависимость от температуры и заметный положительный тепловой эффект (80 кал/г, что, например, при теплоемкости 0.4 кал/(гК) и без теплопотерь обеспечило бы разогрев на Q/c = 2000). И если в жестяной банке теплоотвод все-таки был достаточен для существования низкотемпературного режима, то с заменой жести на пластик (хороший теплоизолятор) оказался возможным только высокотемпературный режим. Следует заметить, что в данном случае этот режим (в отличие от низкотемпературного) только с некоторой натяжкой можно назвать квазистационарным: Из-за большой скорости реакции концентрация мономера (и пропорциональная ей величина k в законе Аррениуса) быстро уменьшалась. На рис. 6 это можно представить как понижение с течением времени верхней части кривой тепловыделения (условно переменность верхнего режима во времени и возможная зависимость его от других параметров показаны на рис. 8 в виде «размазанности» или утолщения кривой в этой части). Осталось объяснить, почему обнаруженный эффект показался вначале удивительным. Дело в том, что эффективность теплоотвода (а с ней и возможность избежать теплового взрыва, см. ниже формулы ) кроме Т0 и зависит еще от геометрического параметра – отношения площади поверхности теплоотвода к объему тепловыделяющего вещества. Для компактных форм этого объема упомянутый параметр пропорционален d-1, d – характерный размер объема. Обычно в бытовых условиях склеивают небольшие предметы и для этого готовят малое количество смеси мономера с отвердителем. При этом величина d мала и даже от пластиковой баночки теплоотвод достаточен для существования низкотемпературного режима. В описанном случае величина d была в несколько раз больше обычной, что в сочетании с заменой жести на пластик оказалось достаточным для теплового взрыва.