- •Эл. Поле, напряженность, принцип суперпозиции
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса
- •Потенциал, разность потенциалов, эквипотенциальные поверхности, работ сил при перемещении заряда.
- •Электрическое смещение, диэлектрическая проницаемость, теорема Гаусса для эл. Поля в диэлектрике.
- •Сегнетоэлектрики.
- •Потенциал. Энергия системы точеч. Зарядов.
- •Напряженность и потенциал. Связь между ними.
- •Параллельные и последовательные соединения конденсатора.
- •Диэлектрики. Поляризация
- •Виды поляризации диэлектрика. Поляризованность.
- •Проводники в электрическом поле.
- •Электроемкость, конденсаторы
- •Энергии заряженного проводника
- •Энергия заряженного конденсатора
- •Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •Магнитное поле, магнитная индукция
- •Постоянный эл. Ток.
- •Электродвижущая сила. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •Затруднения классической и теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Магнитный поток, теорема Гаусса.
- •Зависимость сопротивления металлов от температуры. Сверхпроводимость
- •Сила Лоренса.
- •Закон Био-Савара- Лапласа
- •Электромагнитное поле. Ток смещения
- •Магнитное поле в веществе.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
- •Индуктивность контура самоиндукции
- •Поле соленоида.
- •Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора.
- •Электрические заряды и их свойства
- •Электромагнитная индукция. Закон Фарадея–Ленца.
- •Постоянный электрический ток. Условия существования.
- •Потенциальный характер электростатического поля
- •Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магн. Индукции.
- •Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии.
- •Собственная и примесная проводимость.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля бесконечно заряженной плоскости.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля, созданного 2-я однородными плоскостями.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля бесконечной заряженной нити.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля заряженной сферической поверхности.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля заряженного шара.
- •Классическая теория электропроводности металлов и ее опытное обоснование.
- •Виды магнетиков.
- •Полупроводники с точки зрения зонной теории.
- •Проводники и диэлектрики.
- •Сила Ампера.
- •Принцип работы полупроводниковых диодов.
Энергия заряженного конденсатора
Процесс возникновения зарядов на обкладках конденсатора можно представить так: от одной обкладки отнимается маленькая «порция» заряда dq и перемещается на другую обкладку. Элементарная работа совершаемая при перемещении заряда с одной обкладки на другую равняется произведению заряда на разность потенциалов. A=dq(1-2)=qdq, C=q/(2-1)=q/. Энергия заряженною конденсатора будет равна суммарной работе, которую необходимо выполнить при переносе заряда с одной обкладки на другую. А=0∫AdA=0∫qqdq/C=½q2/C=½q=½C2
Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
Энергия
заряженного конденсатора может быть
выражена через величины, характеризующие
электрическое поле в зазоре между
обкладками. С=0S/d
W=½C2=½0S2d/d2=
=½0V2/d2,
V-
объем электростатического между
обкладками конденсатора. Так как в
конденсаторе эл. поле однородно, то
разность потенциалов ,
деленная на
d
равна
/d=E
W=½0EV
– энергия электростатического поля.
Энергия поля пропорциональна его объему,
причем энергия, заключенная в единице
объема электростатического поля –
о
Dˉ=0H - вектор электрического смещения. Для неоднородного эл. поля определяется также.
Магнитное поле, магнитная индукция
Магн. поле - это силовое поле, через которое осущ. взаимодействие эл. проводников друг с другом. В любом замкнутом проводящем контуре, при изменении потока вектора магнитной индукции, через площадь поперечного сечения возникает эл. ток.- это явление магн. индукции. а ток - индукционный. B=MmaxS/I ФB=∫BnDS –число силовых линий, пронизывающих площадку. ФB=BScos £, где (£–угол между вектором B и нормалью к площадке). ЭДС = i= -dФ/dt.
Постоянный эл. Ток.
Если в проводнике создать эл. поле, то носители заряда, находящиеся в проводнике придут в упорядоченное движение (+) вдоль поля, (-) против поля. Упорядоченное движение электронов - эл. ток. Сила тока -
скалярная физическая величина, равная заряду перемещаемому через поперечное сечение проводника за единицу времени I=dq/dt. За направление тока принимают направление движения (+) зарядов. Эл. ток может быть распределен по поверхности через которую он течет неравномерно, чтобы более детально охарактеризовать это вводится понятие плотности тока. Плотность эл. тока - векторная физическая величина, равная силе тока на единицу площади поперечного сечения проводника γ=dI/dS. I=S∫γndS. Сила тока -поток плотности тока через поперечное сечение проводника. Если сила тока постоянная в течение времени, то тоr постоянный. I=q/t.
Электродвижущая сила. Напряжение.
Если в проводнике создать эл. поле и не поддерживать его, то поле внутри проводника быстро исчезнет. Для того, чтобы поддерживать эл. ток в проводнике в течение длит. времени заряды должны двигаться по замкнутой цепи. Т.е. на ряду с участками , где (+) заряд движется в сторону убывания потенциала должны быть участки , где положительный заряд движется в сторону возрастание потенциала. Перемещение заряда в сторону возрастания потенциала происходит против силы электростатического поля. Такое перемещение возможно лишь с помощью сил, имеющих не электростатическую природу - сторонних. Сторонние силы характеризуются работой, которую они совершают над перемещаемым зарядом. Величина равная работе сторонних сил по перемещению единичного положит. заряда называется электродвижущей силой (ЭДС). =Аст/q. Сторонние силы как и кулоновские могут быть найдены: кулоновские – F=qE, Fст=qE* . Работа сторонних сил на всей замкнутой сети определяется: Аст=∫Fстdl=q∫E*dl. =”E*dl - циркуляция вектора напряженности поля сторонних сил по замкнутому контуру l. Напряжением U12 на участке цепи 1–2 называется физическая величина, численно равная работе, совершаемой результирующим полем кулоновских и сторонних сил при перемещении вдоль цепи из точки 1 в точку 2 единичного пложительного заряда: U12=1∫2Edl(1–2)+112. Напряжение на концах участка цепи совпадает с разностью потенциалов только в том случае, если на участке не приложены ЭДС.