- •Эл. Поле, напряженность, принцип суперпозиции
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса
- •Потенциал, разность потенциалов, эквипотенциальные поверхности, работ сил при перемещении заряда.
- •Электрическое смещение, диэлектрическая проницаемость, теорема Гаусса для эл. Поля в диэлектрике.
- •Сегнетоэлектрики.
- •Потенциал. Энергия системы точеч. Зарядов.
- •Напряженность и потенциал. Связь между ними.
- •Параллельные и последовательные соединения конденсатора.
- •Диэлектрики. Поляризация
- •Виды поляризации диэлектрика. Поляризованность.
- •Проводники в электрическом поле.
- •Электроемкость, конденсаторы
- •Энергии заряженного проводника
- •Энергия заряженного конденсатора
- •Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •Магнитное поле, магнитная индукция
- •Постоянный эл. Ток.
- •Электродвижущая сила. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •Затруднения классической и теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Магнитный поток, теорема Гаусса.
- •Зависимость сопротивления металлов от температуры. Сверхпроводимость
- •Сила Лоренса.
- •Закон Био-Савара- Лапласа
- •Электромагнитное поле. Ток смещения
- •Магнитное поле в веществе.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
- •Индуктивность контура самоиндукции
- •Поле соленоида.
- •Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора.
- •Электрические заряды и их свойства
- •Электромагнитная индукция. Закон Фарадея–Ленца.
- •Постоянный электрический ток. Условия существования.
- •Потенциальный характер электростатического поля
- •Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магн. Индукции.
- •Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии.
- •Собственная и примесная проводимость.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля бесконечно заряженной плоскости.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля, созданного 2-я однородными плоскостями.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля бесконечной заряженной нити.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля заряженной сферической поверхности.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля заряженного шара.
- •Классическая теория электропроводности металлов и ее опытное обоснование.
- •Виды магнетиков.
- •Полупроводники с точки зрения зонной теории.
- •Проводники и диэлектрики.
- •Сила Ампера.
- •Принцип работы полупроводниковых диодов.
Электрические заряды и их свойства
Заряды бывают двух видов, причем на телах могут накапливаться заряды не произвольного количества, а кратно минимальному значению, названному элементарным зарядом. q=Ne e=1,610-19 Кл. При всех взаимодействиях между телами выполняется закон сохранения электрического заряда: суммарный заряд электрически изолированной системы не может измеряться. Электрически изолированной называется система, через поверхность которой не протекает электрический ток. Взаимодействие электрических зарядов подчиняется закону кулона: два точечных заряда действуют друг на друга с силой, пропорциональной величине этих зарядов и обратно пропорциональной квадрату расстояний между ними F=Kq1q2/r2, K=1/(40), где 0–электрическая постоянная, K–коэффициент пропорциональности.
Тороидом называется кольцевая катушка, витки которой намотаны на сердечник, имеющий форму тора. Магнитное поле тороида полностью локализовано внутри объема тороида. B=0NI/(2r), H=NI/(2r), здесь N–число витков тороида с током I, r– радиус некоторой окружности, проведенной внутри тора.
Соленоидом называется цилиндрическая катушка, состоящая из большого числа витков проволоки, образующих винтовую линию. При расположении витков вплотную или весьма близко друг к другу соленоид рассматривается как система последовательно соединенных круговых токов одинакового радиуса с общей осью. Магнитный момент соленоида равен векторной сумме магнитных моментов N всех его витков: Pm=NISn, где I–сила тока в витках соленоида, S–площадь его поперечного сечения, n–единичный вектор нормали к поверхности S. Вектор Pm направлен по оси соленоида и совпадает с направлением его магнитного поля, определяемого по правилу буравчика.
Магнитная индукция и напряженность соленоида в некоторой точке A, лежащей на его оси равна B=½0nI(cos £2 – cos £1) H=B/(0), где n=N/L – число витков на единицу длины соленоида, £2 и £1 – углы, под которыми из точки A видны концы соленоида. cos £1=-l1/(R2+l12); cos £2=(L–l1)/(R2+(L–l1)2); L-длина соленоида, R–радиус цилиндрической катушки. Если L>> R, то магн. поле внутри соленоида в точках на его оси, удаленных от соленоида: B=0nI, H=nI.
Электромагнитная индукция. Закон Фарадея–Ленца.
Явление электромагнитной индукции заключается в том, что в проводящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле, возникает индуцированное электрическое поле. Энергетической мерой этого поля служит электродвижущая сила c электромагнитной индукции. Если контур замкнут, то в нем по действием индуцированного электрического поля происходит упорядоченное движение электронов, т.е. возникает электрический ток, который называется индукционным током. Закон электромагнитной индукции (закон Фарадея–Ленца): ЭДС электромагнитной индукции в контуре пропорциональна скорости изменения магнитного потока Фm сквозь площадь поверхности, ограниченную этим контуром с=–dФm/dt. Знак минус в законе электромагнитной индукции соответствует правилу Ленца: при всяком изменении магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную замкнутым контуром, в последнем возникает индукционный ток такого направления, что его собственное магнитное поле противодействует изменению магнитного потока, вызвавшего индукционный ток.