- •Эл. Поле, напряженность, принцип суперпозиции
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса
- •Потенциал, разность потенциалов, эквипотенциальные поверхности, работ сил при перемещении заряда.
- •Электрическое смещение, диэлектрическая проницаемость, теорема Гаусса для эл. Поля в диэлектрике.
- •Сегнетоэлектрики.
- •Потенциал. Энергия системы точеч. Зарядов.
- •Напряженность и потенциал. Связь между ними.
- •Параллельные и последовательные соединения конденсатора.
- •Диэлектрики. Поляризация
- •Виды поляризации диэлектрика. Поляризованность.
- •Проводники в электрическом поле.
- •Электроемкость, конденсаторы
- •Энергии заряженного проводника
- •Энергия заряженного конденсатора
- •Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •Магнитное поле, магнитная индукция
- •Постоянный эл. Ток.
- •Электродвижущая сила. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •Затруднения классической и теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Магнитный поток, теорема Гаусса.
- •Зависимость сопротивления металлов от температуры. Сверхпроводимость
- •Сила Лоренса.
- •Закон Био-Савара- Лапласа
- •Электромагнитное поле. Ток смещения
- •Магнитное поле в веществе.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
- •Индуктивность контура самоиндукции
- •Поле соленоида.
- •Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора.
- •Электрические заряды и их свойства
- •Электромагнитная индукция. Закон Фарадея–Ленца.
- •Постоянный электрический ток. Условия существования.
- •Потенциальный характер электростатического поля
- •Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магн. Индукции.
- •Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии.
- •Собственная и примесная проводимость.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля бесконечно заряженной плоскости.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля, созданного 2-я однородными плоскостями.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля бесконечной заряженной нити.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля заряженной сферической поверхности.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля заряженного шара.
- •Классическая теория электропроводности металлов и ее опытное обоснование.
- •Виды магнетиков.
- •Полупроводники с точки зрения зонной теории.
- •Проводники и диэлектрики.
- •Сила Ампера.
- •Принцип работы полупроводниковых диодов.
Сегнетоэлектрики.
Сегнетоэлектрики - это диэлектрики, обладающие в некотором интервале температу самопроизвольной поляризованностью. Т.е. поляризованностью в отсутствие внешнего эл поля. В отличие от обычного диэлектрика сегнетоэл. состоит из отдельных областей с различным направлением вектора поляризации. При внесении сегнетоэл. в эл. поле происходит переориентация доменов(областей). Они устанавливаются по направлению поля и возникающее при этом суммарное эл. поле доменов будет поддерживать их некоторую ориентацию и после прекращения действия эл. поля. Сегнетоэл. свойства сильно зависят от температуры. Для каждого сетнетоэл. существует определенная температура, выше которой он превращается в обычный диэлектрик. Эта температура, характерная для каждого вещества, называется точкой Кюри. Сегнетоэл. отличаются от обычного диэлектрика следующими свойствами: 1) диэлектрическая проницаемость у обычного диэлектрика порядка единиц или десятков, у сегнетоэл. достигает несколько тысяч или десятков тысяч; 2) для обычных диэлектриков зависимость векторов электрического смещения от векторов напряженности является линейной, для сегнетоэл. D(E) не является линейной. В сегнетоэлектрике наблюдается явление электрич. гистерезиса (запаздывания).
Потенциал. Энергия системы точеч. Зарядов.
Если эл. поле создается системой точечных зарядов, то работа, совершаемая над зарядом (пробным), будет равна сумме работ обусловленных в каждом из зарядов в отдельности. Следовательно потенциальная энергия зависит от величины пробного заряда W=Wi=qпрqi/4p0ri.
Напряженность и потенциал. Связь между ними.
Напряженность поля - величина равная отношению силы, действующей на заряд, помещенный в данную точку поля, к величине этого заряда. Е=F/q. Потенциал поля - физическая величина, равная отношению потенциальной энергии, которой обладает заряд, помещенный в данную точку поля, к величине этого заряда. =W/q. Напряженность - это силовая характеристика поля. Потенциал - это энергетическая характеристика поля. Работа по перемещению единичного точечного положительного заряда из одной точки в другую находится на расстоянии dl от точки 1. DA=1E1dl=E1dl, с другой стороны данная работа равна убыли потенциальной энергии dA=-d, Ex=-d/d, Ey=-d/dy, Ez=-d/dz. E=Exi+Eyj+Ezk=(d/dx)i+(d/dy)j+(d/dz)k=
=-grad . Напряженность поля численно равна grad потенциала, знак минус определяется тем, что напряженность направлена в сторону убывания потенциала.
Параллельные и последовательные соединения конденсатора.
Параллельное соединение. При этом со
единении конденсаторов потенциал одной обкладки 1, другой 2. qобщ=q1+q2+q3, C=q/(1-2), Cобщ=C1+C2+C3.
Последовательное соединение. При этом
соединении вторая обкладка первого конденсатора образует с первой обкладкой второго конденсатора единый проводник, на котором возникают индуцированные заряды постоянной величины, равной заряду на первой обкладке. конечное - начальное=q/Cовщ
1) 1/Совщ=1/С1+1/С2+1/С3
Диэлектрики. Поляризация
Диэлектрики или изоляторы - это вещества в которых отсутствуют свободные носители зарядов. Если диэлектрик внести в эл. поле, то и поле и сам диэлектрик существенно изменят свои свойства. Так как диэлектрик состоит из атомов в состав которых входят положительные и отрицательные заряды. Для расстояний, больших, чем размеры атома, суммарные действия электронов эквивалентно действию их суммарного заряда, помещенного в какую-то точку внутри атома. Эта точка называется центром тяжести отрицательных зарядов. Аналогично происходит с положительными зарядами. Т.е. можно считать, что внутри атома находятся две точки сосредоточенными положительным и отрицательным зарядами. Эти точки могут либо совпадать, либо не совпадать. Молекулы у которых они совпадают - неполярные (собственный электрический момент Р=0), у которых не совпадают - полярные (Р0). Собственным электрическим или дипольным моментом системы состоящей из двух одинаковых по величине и разноименных зарядов называется векторная величина, численно равная произведению величины заряда на плечо диполя (расстояние между зарядами) P=ql. P направлен от минуса к плюсу. В отсутствии внешнего эл.поля дипольные моменты молекул либо равны 0, для неполярных, либо ориентированы в пространстве хаотическим образом. В итоге суммарный эл. момент диэлектрика равен 0. Поляризацией диэлектрика называется процесс ориентации
диполей или появление под воздействием эл. поля ориентированных по полю диполей.