- •1 Причины гистерезиса, обусловленного трудностью зародышеобразования 3
- •2 Все про магнитную анизотропию 6
- •3 Все про намагничивание и перемагничивание 16
- •4 Определение лимитирующего звена процесса перемагничивания 36
- •5 Все про рзм-металлы 40
- •Причины гистерезиса, обусловленного трудностью зародышеобразования
- •Гистерезис, обусловленный задержкой смещения границ между доменами
- •Гистерезис, обусловленный задержкой роста зародышей перемагничивания.
- •Магнитокристаллическая одноосная анизотропия (определение, примеры соединений, возможности реализации).
- •Определение поля анизотропии
- •Все про намагничивание и перемагничивание
- •Когерентный механизм перемагничивания
- •НЕкогерентный механизм перемагничивания
- •Явление термического намагничивания.
- •Особенности процессов перемагничивания частиц с переходной доменной структурой.
- •Влияние напряженности магнитного поля при намагничивании на гистерезисные характеристики частиц.
- •Определение поля возникновения зародыша обратной намагниченности.
- •Влияние намагничивающего поля на величину поля возникновения зародыша обратной намагниченности.
- •Влияние размера частиц на величину поля образования домена обратной намагниченности.
- •Определение лимитирующего звена процесса перемагничивания
- •Лимитирующее звено процесса перемагничивания.
- •Критерий лимитирующего звена процесса перемагничивания.
- •Магнитные структуры рзм-металлов.
- •Магнитные структуры соединений рзм-3d металлов.
- •Диаграмма Sm-Co.
- •Магнитные свойства соединений типа SmCo5 (понимание).
- •Магнитные свойства соединений типа Sm2Co17 (понимание).
- •Технология спечённых магнитов SmCo5.
- •Технология спекания и кривая Вестендорфа.
- •Технология измельчения и прессования сплавов магнитов SmCo5.
- •Технология изготовления магнитов из сплавов Sm-Co-Cu.
- •Влияние исходного магнитного состояния на кривую намагничивания и магнитно-доменную структуру сплавов SmCo5.
- •Магнитные свойства Sm2Fe17 — нитридов.
- •Технология производства магнитов Nd-Fe-b.
- •Быстрозакаленные магниты Nd-Fe-b.
- •Первая схема использования полупродукта быстрозакаленного материала.
- •Вторая схема использования полупродукта быстрозакаленного материала.
- •Спин – ориентационный переход в Nd2Fe14b.
- •Нанокристаллические магнитные порошки из соединения Nd2Fe14b.
- •Hddr – технология: технология диспергирования.
- •Методы определения магнитной текстуры спечённых магнитов (общее).
- •Пленочные постоянные магниты.
- •Магнитные свойства порошков Fe-o.
- •Переходная доменная структура
Вторая схема использования полупродукта быстрозакаленного материала.
Полученный аморфный полупродукт подвергают горячей пластической деформации, в результате которой происходит не только кристаллизация мелких частиц, но и возникает кристаллическая текстура в заготовке. Направление кристаллографических осей текстуры напрямую связано с видом пластической деформации. Например, при горячей прокатке по такой технологии получены магниты с (ВН)мах=400 кДж/м3, Br =1,36 Тл, bHc=1000кА/м. Эта технология позволяет, используя экструдирование через кольцевую щель, получать магниты с радиальной текстурой и высокими свойствами вдоль радиуса кольцевого магнита ((ВН)мах=29,8 МГсЭ при Br=11,2 Тл и bHc=10,5 кЭ. Получение кристаллической текстуры в радиальном направлении трудно управляемый процесс, и фактически предложенное решение является единственным для получения таких магнитов.
Принципиально новое решение: создание технологии изготовления магнитотвердых материалов на основе сплава Nd-Fe-B с использованием операции страйпирования. Создана установка для получения быстрозакаленных редкоземельных сплавов по методу спинингования, позволившая увеличить выход закаливаемого материала за одну операцию до 200 грамм. Установка отличается тем, что жидкий расплав выливается (инжектируется) не на внешнюю (как у аналогов), а на внутреннюю поверхность закалочного барабана, и затвердевший сплав получается в виде тонкой полосы (страйпирование сплава).
-
Спин – ориентационный переход в Nd2Fe14b.
Спин-переориентационные переходы (СПП) в магнитоупорядоченных веществах обусловлены переориентацией вектора намагниченности относительно кристаллических осей при изменении температуры или магнитного поля, и они часто встречаются в редкоземельных ферро- и ферримагнетиках.
Большой проблемой является повышение температурной стабильности магнитных и гистерезисных характеристик постоянных магнитов Nd-Fe-B, как в области высоких, так и в области низких температур, в связи с тем, что соединение Nd2Fe14B имеет при температуре Т=135К ориентационный фазовый переход от магнитокристаллической анизотропии «легкая ось» к анизотропии «легкий конус».
Спин-переориентационный переход в интерметаллическом соединении Nd2Fe14B (рисунок)
Петли гистерезиса для спеченного магнита, измеренные при различных температурах.:
1– 4 К.
2– 50 К.
3– 100 К.
4– 130 К.
5– 170 К.
6– 230 К.
Спин-переориентационные переходы - особый класс магнитных фазовых переходов, при к-рых меняется ориентация осей лёгкого намагничивания магнетиков при изменении внеш. параметров (темп-ры, магн. поля). Эти фазовые переходы происходят между магнитоупорядоченными фазами магнетика и относятся к т. н. переходам типа порядок - порядок. При О. ф. П. перестраивается магнитная атомная структура и изменяется магнитная симметрия кристаллов. О. ф. П., происходящие при изменении темп-ры, наз. спонтанными переходами, при изменении внеш. магн. поля - индуцированными переходами.
Простейшим примером спонтанного О. ф. п. является наблюдаемая в ряде магн. кристаллов переориентация спинов (спиновых магн. моментов) от одной кристаллографич. оси к другой при изменении темп-ры. Такие переходы наблюдаются, напр., в классич. ферромагнесике кобальте, в гадолинии, в интерметаллических соединенияхRCo5 (гдеR - Nd, Pr, Dy, Tb), ферримагнетиках Mn2Sb и Ba2Co2Fe12 О 22 и в целом ряде редкоземельных магнптоупорядоченных кристаллов [1]. Спонтанная переориентация магн. моментов обусловлена в них температурной зависимостью энергии магнитной анизотропии.
Объяснения Лилеева:
Как известно существуют константы анизотропии. Обычно К1-главная и по величине самая большая. Но в в РЗМ константы К2 и К3 тоже большие. Также у РЗМ температурные зависимости этих констант (К1 К2 и К3) разные. В итоге при разных температурах получается, что например К2 или К3 больше чем К1 (или становятся отрицательными) Так что в результате вместо легкой оси получаем легкий конус. Так что остаточная намагниченность падает ( т к вектор ушёл)
+ можно почитать ответ старшеков, но ему этих 5 строк вроде как достаточно