- •49 Петля Гистерезиса.
- •48. Электрическое поле в диэлектриках
- •47 Диполь в электрическом поле
- •46. Поле диполя
- •36. Распределение Больцмана
- •34. Распределение молекул по скоростям Максвелла.
- •Основное уравнение мкт
- •[Править]Вывод основного уравнения мкт
- •[Править]Уравнение среднеквадратичной скорости молекулы
- •27. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •[Править]Осевой момент инерции
- •[Править]Теорема Гюйгенса-Штейнера
- •[Править]Осевые моменты инерции некоторых тел
- •16. Динамика вращательного движения
- •15. Вращение вокруг неподвижной оси
- •Определение
- •Основные понятия
- •[Править]Синхронизация времени
- •[Править]Линейность преобразований
- •[Править]Согласование единиц измерения
- •[Править]Изотропность пространства
- •[Править]Принцип относительности
- •[Править]Постулат постоянства скорости света
- •[Править]Непротиворечивость теории относительности
- •Третий закон Ньютона
- •[Править]Современная формулировка
- •4. Криволинейное движение
- •1 Кинематика поступательного движения
- •2. Кинематика вращательного движения.
49 Петля Гистерезиса.
Петля Гистерезиса - кривая зависимости магнитной индукции ферромагнитного тела, помещенного во внешнее магнитное поле, от напряженности этого поля при циклическом перемагничивании.
Сегнетоэле́ктрики (названы по первому материалу, в котором был открыт сегнетоэлектрический эффект — сегнетова соль) — твёрдые диэлектрики (некоторые ионные кристаллы и пьезоэлектрики), обладающие в определённом интервале температур собственным электрическим дипольным моментом, который может быть переориентирован за счёт приложения внешнего электрического поля. Сегнетоэлектрические материалы обладают гистерезисом по отношению к электрическому дипольному моменту.
В англоязычной литературе для обозначения явления применяется термин ферроэлектрики(образовано по аналогии с ферромагнетиками).
Типичный представитель сегнетоэлектриков — сегнетова соль, двойная соль винной кислоты KNaC4H4O6·4Н2О; именно её название лежит в основе термина «сегнетоэлектрик». К сегнетоэлектрикам с более простой структурой относят целый ряд кристаллов со структуройперовскита, например, титанат бария BaTiO3, титанат свинца PbTiO3, а также их твердые растворы (цирконат-титанат свинца), ниобат лития LiNbO3.
48. Электрическое поле в диэлектриках
Тело, обладающее электрическим зарядом, создает в окружающем пространстве электрическое поле, которое может быть обнаружено по его воздействию на другие заряженные тела.
Электрическое поле является формой материи. Сила, действующая в электрическом поле на заряженное тело, пропорциональна величине его заряда и зависит от интенсивности самого поля.
Отношение этой силы к величине заряда называется напряженностью поля (Е). В практической системе единиц напряженность поля точечного заряда
где εа — коэффициент, характеризующий среду, в которой происходит взаимодействие.
Коэффициент εа называют абсолютной диэлектрической проницаемостью; для вакуума в СИ εа = 8,86-10-12 ф/м; эту величину обозначают через ε0 и называют электрической постоянной. Отношение εа, данного вещества к ε0 называется относительной диэлектрической проницаемостью ε'.
Напряженность электрического поля в диэлектрике, при которой происходит пробой, называют электрической прочностью диэлектрика
47 Диполь в электрическом поле
Посмотрим, как ведет себя диполь, попав во внешнее электрическое поле. Сначала — в однородное поле с напряженностью (рис. 3).
Рис. 3
На заряды диполя действуют равные по модулю, но противоположные по направлению силы и , которые стремятся развернуть диполь. Относительно оси, проходящей через центр диполя (точку О) и перпендикулярной плоскости чертежа, каждая сила создает вращающий момент, равный произведению модуля силы на соответствующее плечо (см. рис. 3): .
Суммарный вращающий момент будет равен
.
Таким образом, при заданных значениях Е и α вращающий момент М определяется величиной дипольного момента р.
Под действием вращающего момента диполь будет поворачиваться, пока не займет положение, изображенное на рисунке 3 штриховой линией. В этом положении равны нулю как сумма сил, так и сумма моментов сил, действующих на диполь. Это означает, что диполь находится в равновесии. При этом вектор электрического момента диполя сонаправлен с вектором напряженности поля.
Следовательно, в однородном внешнем электрическом поле диполь поворачивается и располагается так, чтобы его дипольный момент был ориентирован по полю. Заметим, что такое положение является положением его устойчивого равновесия.
Пусть теперь диполь находится в неоднородном внешнем поле. Разумеется, и здесь возникает вращающий момент, разворачивающий диполь вдоль поля (рис. 4). Но в этом случае на заряды действуют неодинаковые но модулю силы, равнодействующая которых отлична от нуля. Поэтому диполь будет еще и перемещаться поступательно, втягиваясь в область более сильного поля (убедитесь в этом самостоятельно).
Рис. 4