1. Природы жидкости

2. изменения температуры

3. Наличия примесей

4. градиента скорости

110. Капиллярный метод измерения вязкости основан на формуле

1. Пуазейля

2. Ньютона

3. Стокса

4. Угловой скорости вращения ротора

111. В вискозиметре Гесса измеряют значение вязкости крови

1. непосредственное

2. характеристическое

3. относительное

112. Линейная скорость кровотока в кровеносной системе от аорты до полой вены

1. уменьшается

2. правильного ответа нет

3. увеличивается

4. равна нулю

5. постоянна

113. Внутреннее трение зависит от

1. градиента концентрации молекул

2. градиента температуры

3. градиента скорости упорядоченного движения молекул

4. градиента скорости хаотического движения молекул

5. градиента плотности

114. Силы внутреннего трения направлены к поверхности слоя жид-

кости

1. Под углом

2. Перпендикулярно

_{3. по касательной}

- 44 -

115. Вязкость ньютоновских жидкостей

1. не зависит от градиента скорости

2. зависит от градиента скорости

116. Определение вязкости жидкости с помощью капиллярного вискозиметра связано с непосредственным измерением

1. разности давлений на концах капилляра

2. разности уровней протекающей жидкости

3. времени истечения определенного объема жидкости

4. радиуса капилляра

5. гидростатического давления столба жидкости

117. Формула Ньютона используется для вычисления

1. Объема жидкости, протекающей через капилляр

2. Скорости течения жидкости в капилляре

3. Объемного расхода жидкости через поперечное сечение трубы

4. Силы внутреннего трения в жидкости

5. Силы сопротивления при движении тела в жидкости

6. Силы трения при движении тела по поверхности другого тела

118. Формула Стокса используется для вычисления

1. Объема жидкости, протекающей через капилляр

2. Скорости течения жидкости в капилляре

3. Объемного расхода жидкости через поперечное сечение трубы

4. Силы внутреннего трения в жидкости

5. Силы сопротивления при движении тела в жидкости

6. Силы трения при движении тела по поверхности другого тела

119. Формула Пуазейля используется для вычисления

1. Объема жидкости, протекающей через капилляр

2. Скорости течения жидкости в капилляре

3. Объемного расхода жидкости через поперечное сечение трубы

4. Силы внутреннего трения в жидкости

5. Силы сопротивления при движении тела в жидкости

6. Силы трения при движении тела по поверхности другого тела

- 45 -

120. Уравнение Бернулли отражает постоянство внутри непрерывной струи идеальной жидкости

1. статического давления

2. полного давления

3. динамического давления

4. гидростатического давления

121. Уравнение Бернулли справедливо для течения

1. вязкой жидкости

2. крови

3. идеальной жидкости

122. Правило Бернулли устанавливает связь внутри непрерывной струи иде- альной жидкости между

1. потенциальной и кинетической энергией

2. статическим давлением и скоростью движения жидкости

3. динамическим давлением и скоростью движения жидкости

4. скоростью движения жидкости и площадью сечения трубы

123. Коэффициент поверхностного натяжения зависит:

1. от температуры

2. от природы жидкости

3. от наличия примесей

4. от толщины слоя жидкости

124. Согласно формуле Лапласа добавочное давление, обусловленное силами поверхностного натяжения

1. прямо пропорционально коэффициенту поверхностного натяжения

2. обратно пропорционально коэффициенту поверхностного натяжения

3. прямо пропорционально радиусу мениска (сферической поверхности жидко- сти)

4. не зависит от радиуса мениска

5. обратно пропорционален радиусу мениска

125. При тяжелой физической работе вязкость крови

1. уменьшается

2. остается неизменной

3. увеличивается

- 46 -

4

_{126. Формула Пуазейля для сосуда с переменным сечением имеет вид:}

_{1. V}

_ ^r

_ ^P _{ t}

8

_r ⁴

_{2.V }

^8



 ^dP  t d

_{3. v } ² _gr ^{2   }ж

9 

127. Сила сопротивления при движении тела в жидкости не зависит от

1. коэффициента вязкости

2. скорости движения тела

3. размеров тела

4. плотности жидкости

128. Коэффициент вязкости численно равен силе внутреннего трения дейст- вующей

1. на поверхность сдвигаемого слоя жидкости при градиенте скорости равном единице

2. на единицу площади сдвигаемого слоя жидкости при градиенте скорости равном единице

3. на единицу площади сдвигаемого слоя жидкости

129. Градиент скорости в цилиндрической трубе имеет наибольшее значение

1. на оси трубы

2.у внутренней поверхности трубы

3. между внутренней поверхностью и осью трубы

130. Силы вязкого трения в потоке жидкости по цилиндрической трубе имеют наименьшее значение

1. в центре трубы

2.у внутренней поверхности трубы

3. между внутренней поверхностью и осью трубы

131. Распределение скорости по сечению цилиндрической трубы определяется формулой:

_{1.v } ² _gr ^{  }ж

9 

_{2.v } ^Fx

^S

_{3.v } ^{P1  P2} _(R² _{ r} ² ₎

^4

- 47 -

132. При переходе от ламинарного движения жидкости к турбулентному коэф- фициент вязкости

1. уменьшается

2. постоянен

3.возрастает

133. Скорости течения жидкости в цилиндрической трубе от стенок сосуда к центру растут по закону

1. прямой пропорциональности

2. квадратичному закону

3. синусоидальной зависимости

134. При стационарном течении жидкости давление

1. меньше там, где скорость течения меньше

2. больше в тех местах, где больше течение жидкости

3. меньше в местах, где больше скорость течения

4. больше там, где скорость течения меньше

135. Явление внутреннего трения жидкости связано с переносом молекулами жидкости из одного слоя в другой исключительно

1. массы движущегося потока

2. энергии движущегося потока

3. импульса упорядоченного движения

136.В местах сужения сосуда скорость течения жидкости

1. уменьшается

2. остается неизменной

3. увеличивается

- 48 -

ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ. ТЕРМОРЕГУЛЯЦИЯ. ТЕПЛОВЫЕ МЕТОДЫ, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ В МЕДИЦИНСКОЙ ПРАКТИКЕ

137. Под внутренней энергией системы понимают:

1.сумму кинетической и потенциальной энергий частиц, из которых состоит система

2. энергию электромагнитного излучения, которое испускается и поглоща- ется

системой

3. все виды энергии системы

138. Энтропия является

1.мерой рассеивания свободной энергии

2.мерой среднего квадратичного отклонения молекул

3.мерой средней кинетической энергии молекул

139. Из теоремы Пригожина следует, что в стационарном состоянии скорость возрастания энтропии, обусловленная протеканием необратимых процес-

сов, имеет вид

_1. ^{d S} _{= 0}

d t

_2. ^{d S} _{> 0}

^{d t}

_3. ^{d S} _{> 0}

d t

^{d S} _{ max}

^{d t}

^{d S} _{ min}

^{d t}