- •Глава 6 водяной пар и его свойства
- •§6.1. Основные понятия и определения
- •§ 6.2. Термодинамическая фазовая рТ – диаграмма. Уравнение клапейрона - клаузиуса
- •§ 6.6. Основные параметры воды и водяного пара
- •§ 6.7. Процессы изменения состояния водяного пара в pν -,ts - и is -диаграммах
- •§ 6.8. Влажный воздух. Абсолютная влажность, влагосодержание и относительная влажность воздуха
- •§ 6.9. Теплоемкость и энтальпия влажного воздуха
- •Глава 7 термодинамика газового потока
- •§ 7.1. Уравнение энергии газового потока
- •§7.2. Располагаемая работа газового потока
- •§ 7.3. Основные закономерности соплового и диффузорного адиабатного течения газа
- •§ 7.4. Истечение идеального газа из суживающихся сопел
- •§ 7.5 Истечение идеального газа из комбинированного сопла лаваля
- •§ 7.6. Расчет истечения реальных газов и паров
- •7.7 Адиабатное дросселирование
- •§ 7.8. Дроссельный эффект (эффект джоуля-томсона)
- •§ 7.9. Газовые смеси
- •Глава 8 компрессорные машины
- •§ 8.1. Мощность привода и коэффициенты полезного действия компрессора
- •§ 8.2. Многоступенчатый компрессор
- •Глава 9 циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •§ 9.1. Краткие исторические сведения
- •§ 9.2. Классификация двс
- •§ 9.3. Циклы двс с подводом теплоты при постоянном объёме
- •§9.4. Циклы двс с подводом теплоты при постоянном давлении
- •§ 9.5. Циклы двс со смешанным подводом теплоты
- •Глава 10 циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей
- •§ 10.1. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном давлении
- •§10.2. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном объеме
- •§ 10.3. Методы повышения термического кпд гту
- •§ 10.4. Циклы реактивных двигателей. Жидкостные реактивные двигатели
- •10.5. Воздушно-реактивные двигатели
- •§ 10.6. Пульсирующий воздушно-реактивный двигатель
- •§ 10.7. Компрессорные воздушно-реактивные двигатели
- •§ 10.8. Термодинамические методы сравнения циклов тепловых двигателей
- •Глава 11 циклы паросиловых установок мгд-генератор
- •§ 11.1. Цикл карно во влажном паре и его недостатки
- •§ 11.2. Основной цикл псу-цикл ренкина
- •§ 11.3. Полезная работа цикла ренкина. Работа питательного насоса
- •§ 11.4. Термический кпд цикла ренкина
- •§ 11.5. Влияние параметров пара на термический кпд цикла ренкина
- •§ 11.6. Промежуточный перегрев пара
- •§ 11.7. Регенеративный цикл паросиловой установки
- •§ 11.8. Бинарные (двойные) циклы
- •§ 11.9. Циклы парогазовых установок
- •§ 11.10. Циклы атомных электростанций
- •§ 11.11. Циклы электрических станций с магнитогидродинамическими генераторами
- •Глава 12 циклы холодильных машин
- •§12.1. Цикл воздушной холодильной установки
- •§ 12.2. Цикл паровой компрессорной холодильной установки
- •§ 12.3. Цикл холодильной установки абсорбционного типа
- •§ 12.4. Цикл пароэжекторной холодильной установки
- •§ 12.5. Тепловой насос
- •§ 12.6. Вихревая труба
- •§ 12.7. Термотрансформаторы
- •Глава 13 элементы химической термодинамики
- •§ 13.1. Классификация химических реакций
- •§13.2. Первый закон термодинамики в применении к химическим реакциям
- •§ 13.3. Тепловой эффект реакции
- •§ 13.4. Теплоты химических реакций
- •§ 13.5. Закон гесса
- •§13.6..Закон кирхгофа
- •§ 13.7. Применение второго закона термодинамики к химическим процессам
- •§ 13.8. Изохорно-изотермический и изобарно-изотермический потенциалы
- •§13.9. Максимальная работа реакции
- •§ 13.10. Уравнения максимальной работы (уравнения гиббса-гельмгольца)
- •13.11. Химический потенциал
- •§ 13.12. Условия равновесия в изолированных однородных (гомогенных) системах
- •§ 13.13. Условия равновесия в изолированных неоднородных (гетерогенных) системах и химических реакциях
- •§13.14. Равновесие в химических реакциях
- •§ 13.15. Закон действующих масс. Константы равновесия химических реакций
- •§ 13.16. Термическая диссоциация. Степень диссоциации
- •§ 13.17. Зависимость между константой равновесия и степенью диссоциации
- •§ 13.18. Зависимость между константой равновесия и максимальной работой. Уравнение изотермы химической реакции
- •§ 13.19. Влияние температуры реакции на химическое равновесие. Принцип ле-шателье
- •§ 13.20, Тепловая теорема нернста. Третье начало термодинамики
- •§ 13.21. Третье начало термодинамики в формулировке планка (постулат планка)
§ 10.1. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном давлении
Принципиальная схема ГТУ с подводом теплоты при постоянном давлении приведена на рис. 10.1. Рассмотрим принцип действия установки.
В камеру сгорания (КС) через форсунки поступают воздух из осевого компрессора (ОК) и топливо из топливного насоса (ТН). Из камеры сгорания горячие газы через комбинированные сопла направляются на лопатки газовой турбины (ГТ), а затем выбрасываются в атмосферу. ЭГ - электрогенератор.
Идеальный цикл ГТУ с подводом теплоты при постоянном объеме pν - и Ts - диаграммах представлен на рис. 10.2 и 10.3.
В адиабатном процессе 1-2 происходит сжатие рабочего тела от параметров точки 1 до параметров точки 2. В изобарном процессе 2-3 к рабочему телу подводится некоторое количество теплоты q1 от верхнего источника теплоты. По адиабате 3-4 рабочее тело расширяется до первоначального давления р4= р1 и по изобаре 4-1 приводится к параметрам точки 1 с отводом теплоты q2 к нижнему источнику теплоты.
Рис. 10.1.
Рис. 10.2.
Рис. 10.3.
Характеристики цикла:
- степень повышения давления в компрессоре;
- степень изобарного расширения.
Количества подводимой и отводимой теплоты определяются по формулам
;
.
С учетом последних соотношений формула для термического кпд будет
.
Найдем выражения температур Т2, Т3, Т4 через начальную температуру Т1 рабочего тела. Для адиабатного процесса 1-2 справедливо следующее соотношение
.
Отсюда
.
В изобарном процессе 2-3
.
Отсюда
.
В адиабатном процессе 3-4
.
Отсюда
.
Подставляя найденные значения температур в формулу для кпд, получим
.
Отсюда следует, что с увеличением степени повышения давления β и показателя адиабаты k, кпд ГТУ с подводом теплоты в процессе при постоянном давлении возрастает.
Однако термический кпд еще не может служить мерой экономичности установки. Эту роль выполняет эффективный кпд ГТУ
,
где le - эффективная работа (полезная работа на валу двигателя с учетом внутренних и механических потерь в установке). Эффективная работа определяется как разность действительных работ расширения и сжатия
,
где - внутренний относительный кпд газовой турбины; - адиабатный кпд турбокомпрессора; ηм - механический кпд.
Рис. 10.4
Кривые зависимости ηt и ηe от β =p2 /p1 имеют следующий вид (рис. 10.4). Как видно, по мере увеличения β ηе сначала растет, а потом уменьшается и может упасть до нуля. Поэтому стараются так выбирать β, чтобы β ≤ β*.
§10.2. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном объеме
В отличие от ГТУ со сгоранием топлива при постоянном давлении, где процесс горения осуществляется непрерывно, в ГТУ со сгоранием топлива при постоянном объеме процесс горения является периодическим (пульсирующим). Через воздушный клапан 7 в камеру сгорания 1 поступает воздух, сжатый в компрессоре 6 (рис. 10.5). Сюда же топливным насосом 5 через топливный клапан 8 подается жидкое топливо. Процесс горения производится при закрытых воздушном клапане 7 и сопловом клапане 2. Воспламенение происходит от электрической искры. После сгорания топлива в результате повышения давления в камере 1 открывается сопловой клапан 2. Продукты сгорания, проходя через сопловые аппараты 3, поступают на лопатки газовой турбины 4.
Идеальный цикл газотурбинной установки с подводом теплоты при постоянном объеме в pν- и Ts - диаграммах представлен на рис. 10.6.
В адиабатном процессе 1-2 рабочее тело с параметрами р1, ν1, T1 в точке 1 сжимается до параметров р2, ν2, T2 в точке 2.
Рис. 10.5
В изохорном процессе 2-3 к рабочему телу подводится некоторое количество теплоты q1. Затем рабочее тело расширяется в адиабатном процессе 3-4 до начального давления р4=р1 и по изобаре 4-1 возвращается в первоначальное состояние, характеризуемое параметрами точки 1. Характеристики цикла:
- степень повышения давления в компрессоре;
- степень добавочного повышения давления.
Удельное количество подводимой и отводимой теплот определяется по формулам
;
.
Подставляя эти величины в формулу для термического кпд, получим
.
Найдем выражения для температур T2, T3, Т4 через начальную температуру Т1. В адиабатном процессе 1-2 имеем
.
Отсюда
.
В изохорном процессе 2-3
.
Отсюда
.
В адиабатном процессе 3-4
.
Отсюда
.
Подставляя найденные значения температур в выражение для термического кпд, получим
.
Отсюда видно, что термический кпд возрастает с возрастанием величин λ, β, k.