- •Введение
- •1. Основные понятия теории цепей
- •1.1. Основные определения
- •1.2. Идеализированные пассивные элементы
- •Резистивный элемент
- •Емкостной элемент
- •Индуктивный элемент
- •Схемы замещения реальных элементов электрических цепей
- •1.3 Идеализированные активные элементы Схемы замещения источников электрической энергии постоянного тока
- •Управляемые источники тока и напряжения
- •1.4. Топология цепей Схемы электрических цепей
- •Напряжение на участке цепи
- •Закон Ома для участка цепи
- •Компонентные уравнения
- •Законы Кирхгофа
- •Топологические уравнения
- •Графы схем электрических цепей
- •Определение числа независимых узлов и контуров
- •1.5. Уравнение электрического равновесия цепей Основные задачи теории цепей
- •Понятие об уравнениях электрического равновесия
- •Классификация электрических цепей
- •2. Методы решения задач определения токов и напряжений.
- •Синусоидальный ток. Основные характеристики.
- •Связанные колебательные контуры общие сведения
- •Схемы замещения
- •Преобразование электрических цепей
- •1.Основные определения
- •Неуправляемые нс Управляемые нс
- •1.Определение рабочих точек нелинейных резистивных элементов.
- •Выпрямление переменного напряжения
- •Соединение нагрузки в треугольник.
- •Соединение звезда-звезда без нулевого провода.
- •Если нагрузка равномерная, то
Синусоидальный ток. Основные характеристики.
Синусоидальный ток представляет собой ток, изменяющийся во времени по синусоидальному закону
Максимальное значение Im- амплитуда, - начальная фаза, Т – период, т.е. время за которое совершается одно колебания. (Гц) , где - угловая частота.
Среднее значение , т.е. среднее значение синусоидального тока составляет 2/П=0,638 от амплитудного.
,
Действующие значение (эффективное или среднеквадратичное).
,
Коэффициент амплитуды Ка – это отношение амплитуды периодически изменяющейся функции к ее действующему значению
Ка=Im/I=.
Под коэффициентом формы Кф понимают отношение действующего значения к среднему
Кф=I/Iср=
Формула Эйлера.
Еj=cos+jsin.
ImЕj=Imcos+jImsin
Положим, что h=. С целью единообразия принято на комплексной плоскости изображать векторы синусоидально изменяющихся во времени величин для момента времени
, Imei(t+)=Imej=im.
Im – комплексная амплитуда
Пример: i=8sin(wt+200)A
Im=8ej20.
Комплекс действующего значения тока
I=Im /=Im/ei
Пример: I=8ei 120/=5,67еi 20 A.
Положим, что необходимо сложить два тока i1 и i2 с одинаковой частотой.
i=i1+i2.
i1= I1msin(t+1); i2=I2m sin(t+);
i=Im sin(t+).
Изобразим токи на комплексной плоскости
Составными элементами цепей синусоидального тока является активное сопротивление R, индуктивность L и ее емкость С.
Активное сопротивление R, по которому течет ток i=Imsint. По закону Ома, напряжение U=iR=RImsint=/Um=ImR/=Umsint.
Мгновенная мощность р=ui=UmImsint=
Если через L течет ток i=Imsint, то в катушке наводится Э.Д.С. Самоиндукции.
еL=-L=-LImcost=Limsin(t-900).
Найдем разность потенциалов между точками a и b. При перемещении от точки b к точке идем навстречу Э.Д.С.
а=b – lL Uab=a - b=-eL=L
U=LIm sin(t +900)=Umsin(t+900)
Um=LIm/L=XL/ - индуктивное сопротивление.
Если приложенное сопротивление к конденсатору напряжение во времени не меняется, то заряд g=CU (i=. Если же напряжение на конденсаторе меняется во времени, то будет меняться и заряд g конденсатора g=CUmsint.
i=(CUmcost)=CUm=/Xc/=
Uc=
Ur +UL +Uc=e
iR+L
В комплексной форме.
ImR +ImjL +Imm
Умножение вектора на –j дает вектор такой же по модулю, но повернутый на угол 900.
Im(R+jL)=Em (1) Im =
Комплексное сопротивления.
Z=R+jL-
Уравнение, (1) можно записать ImZ=Em. Разделим обе части на и перейдем от комплексных амплитуд к комплексам действующих значений I=. Закон Ома для цепи sin тока.
В общем случае Z=R+jX
R – активное сопротивление.
X – реактивное сопротивление.
Под активной мощностью P понимают среднее значение мгновенной мощности p за период Т
P=, i=Imsint u=Umsin(t +), то
P=
Активная мощность физически представляет собой энергию, которая выделяется в единицу времени в виде теплоты.
Под реактивной мощностью Q и понимают произведение напряжения U на участке цепи на ток I по этому участку и на sin угла между напряжением и током I
Q=UIsin
Полная мощность S=UI S2=P2 +Q2.
Резонансный режим работы двухполюсника
Пусть двухполюсник содержит одну или несколько индуктивностей и одну или несколько ёмкостей. Под резонансным режимом работы двухполюсника понимают режим при котором входное сопротивление является часто активным. (I и U совпадают по фазе).
Различают две основные разновидности резонансных режимов: резонанс токов и резонанс напряжений.
Явление резонанса в схеме , образованной двумя параллельными ветвями с разнохарактерными реактивными сопротивлениями называют резонансом токов.
I1=UY1=U(g1-jb1)
I2=UY2=U(g2-jb2)
I=I1+I2=U(g1+g2)-jU(b1+b2)
I=I1+I2=U(g1+g2)-jU(b1+b2)
По определению резонансного режима, ток I должен совпадать по фазе с напряжением U. Это будет при условии , что сумма реактивных проводимостей ветвей равна нулю:
b1+b2=0
и
Если R2=0, то резонанс наступит при условии .
Если R2=0 и R1 <<L, резонанс наступит при 2LC 1
Пример:
R1=30 Ом L=40 Ом
R2=0 =103 1/сек
При каком С будет резонанс токов.
Xc=1/xc=1/103 62,5=16 мкФ.
Резонанс в схеме последовательно соединения НЗ резонансом напряжений.
Входное сопротивление схемы будет чисто активным
Z=R+j(- 0L=1/0с
0 – резонансная частота.
Напряжение на индуктивности при резонансе равно напряжению на емкости
UL=Uc=0LI=
Отношение - добротность контура. Добротность показывает, во сколько раз напряжение на индуктивности (или на ёмкости) превышает напряжение на вхо
де системы в резонансном режиме.
Последовательная RL-цепь
Im
Последовательная RL-цепь
Im
Последовательная RC-цепь
Последовательная RLC- цепь