Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

12.физика / физика.методичка

.pdf
Скачиваний:
184
Добавлен:
26.03.2016
Размер:
1.98 Mб
Скачать

 

 

 

Во время экзаменационно-лабораторных сессий проводятся ла-

 

 

бораторные работы. Цель лабораторного практикума – не только

 

 

изучить те или иные физические явления, убедиться в правильности

 

 

теоретических выводов, приобрести соответствующие навыки в об-

 

 

ращении с физическими приборами, но и более глубоко овладеть

 

 

теоретическим материалом.

 

 

 

 

 

 

 

 

На экзаменах и зачетах, в первую очередь, выясняется усвоение ос-

 

 

новных теоретических положений программы и умение творчески

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Т

 

 

применять полученные знания к решению практических задач. Физи-

 

 

ческая сущность явлений, законов, процессов должна излагаться четко

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

и достаточно подробно. Только при выполнении этих условий знанияУ

 

 

покурсу физики могутбытьпризнаныудовлетворительными.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Б

 

 

 

1. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХА ИКИ.

 

 

 

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА.

ТЕРМОДИНАМИКА

 

 

 

 

 

 

 

 

иальной

 

 

 

 

 

 

 

 

Примеры решения задач

 

 

 

 

 

 

 

 

р

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Задача й1.1

 

 

 

 

 

 

 

 

о

3

точки вдоль оси имеет вид

 

 

 

Уравнение движения мате

 

 

 

 

 

 

точки

X = A+Bt +Ct ,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где А = 2 м; В = 1 м/с; С = –0,5 м/с . Найти координату, скорость и

 

 

ускорение

 

вмоментвремени 2 с.

 

 

 

 

 

 

Дано

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

X = A + зBt + C t ;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

А = 2 м;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

е

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В = 1 м/с;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Р

 

С = 0,5 м/c3;

 

 

 

 

 

 

 

 

пt = 2 с.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

X = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

υ = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

21

Решение

Координату Х найдем, подставив в уравнение движения числовые значения коэффициентов А, В, С и времени t:

Х = (2 +1 2 0,5 22 ) м = 0 .

 

Мгновенная скорость есть первая производная от координаты по

У

времени:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

υ = = B + 3Ct2.

 

Т

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

В момент времени t = 2 с

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

υ=13 0,5 23 = −5 м/с.

Б

 

 

 

Ускорение точки найдем, взяв

 

 

про зводную от скорости

 

по времени:

 

 

 

 

 

 

 

 

й

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a = dυ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

= 6 Ct.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

первую

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

В момент времени t = 2 с

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a = 6(0,5)

2 м/c2 = −6 м/c2.

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

з

 

Задача 1.2

 

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Т ло вращается вокруг неподвижной оси по закону ϕ = А+Вt+Сt2,

 

гдепА = 10 рад; В = 20 рад/с; С = –2 рад/с2. Найти полное ускорение

 

точки, находящейся на расстоянии 0,1 м от оси вращения, для мо-

 

 

времени t = 4 с.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

мента

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

22

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Дано:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ = А + Вt + Сt2;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

А = 10 рад;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

B = 20 рад/с;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

С = -2 рад/с2;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

У

 

 

r = 0,1 м;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

t = 4 с.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 1.1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Решение

Б

 

 

 

Полное ускорение а точки,

 

 

 

 

 

 

 

движущейся по кривой линии, мо-

 

 

жет быть найдено как геометрическая сумма тангенциального уско-

 

 

рения аrτ , направленного по касательной траекторииН, и нормально-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

τ

 

йn

 

 

 

го ускорения аn , направленного к центру кривизны траектории

 

 

(рис 1.1.):

 

 

 

τ

 

 

n взаимно

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a = a

 

+ a .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

 

τ

n

 

 

 

 

Так как векторы а

 

и

а

 

 

 

 

перпендикулярны, абсолют-

 

 

 

 

 

 

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ное значение ускорения

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

a =

a2 + a2 .

 

(1.1)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Тангенц альное

 

нормальное ускорения точки вращающегося

 

 

тела выражаются формулами

 

 

 

 

 

 

 

п

з

 

 

 

 

aτ = εr; an

= ω2r ,

 

 

где

оω – угловая скорость тела;

 

 

 

 

 

 

Р

 

 

ε

– его угловое ускорение.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r

 

 

и

r

 

 

 

 

Подставляя выражение для аτ

 

аn в формулу (1.1), находим

 

 

 

 

 

 

a =

 

 

ε2r2 + ω4r2

= r ε2 + ω4 .

(1.2)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

23

Угловую скорость ω найдем, взяв производную угла поворота по времени:

 

 

 

 

 

 

ω =

 

 

dϕ

= B + 2Ct .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

У

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В момент времени t = 4 с угловая скорость

 

 

 

 

 

ω = [20 + 2(2) 4] рад/c = 4 рад/c.

 

 

Угловое ускорение найдем, взяв первую производную от угло-

 

вой скорости по времени:

 

 

 

 

 

 

 

Б

Т

 

 

 

 

ε =

dω

= 2C = −4

рад/с2.

 

Н

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

й

 

 

 

Это выражение не содержит

времени

 

 

угловое

 

 

; следовательно,

 

ускорение заданного движения постоянно.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

р

ε заданное значение r в

 

Подставляя найденные значения ω

 

формулу (1.2), получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a =0,1

 

(4)2 +44 =1,65 м/с2.

 

 

 

 

 

 

 

и

оЗадача 1.3

 

 

 

 

 

 

.

з

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

При выстреле пруж нного пистолета вертикально вверх пуля

 

 

Дано

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

массой 20 г поднялась на высоту 5 м. Определить жесткость k пру-

 

жины пист лета, если она была сжата на 10 см. Массой пружины

 

пренебречь

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

е

 

:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m = 20 г = 0,02 кг;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h = 5 м;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x = 10 см = 0,1 м.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

k = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

24

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Решение

Воспользуемся законом сохранения энергии, но прежде проследим за энергетическими превращениями, с которыми связан выстрел.

При зарядке пистолета сжимается пружина и совершается работа А1

 

в результате чего пружина приобретает потенциальную энергиюП1 .

 

При выстреле потенциальная энергия пружины переходит в кинети-

 

ческую энергию T2 пули, а затем при подъеме ее на высоту h пре-

 

вращается в потенциальную энергию П2

пули. Если пренебречь по-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

У

 

терями энергии в этой «цепочке» энергетических превращений, то на

 

основе закона сохранения энергии можно записать:

 

Т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

А1

= П2 .

 

 

Н

(1.3)

 

 

Найдем работу А1 . Сила F1,

 

 

 

 

 

 

сжимающая пружину, является пе-

 

 

 

 

 

 

 

 

Б

 

 

 

ременной: в каждый момент она по направлению противоположна

 

силе упругости F и численно равна . С ла упругости, возникаю-

 

щая в пружине при ее деформац

, определяется по закону Гука:

 

 

 

 

 

 

ей

 

 

 

 

 

 

 

 

Fи= kx,

 

 

 

 

 

где х – абсолютная деф рмациярпружины.

 

 

 

 

 

 

Работу переменн й силы вычислим как сумму элементарных ра-

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

бот. Элементарная рабо а при сжатии пружины на dx выразится

 

формулой

 

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и dA1 = F1dx .

 

 

 

 

 

 

 

з

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Интегрируя в пределах от 0 до х, получим

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

 

 

п

 

 

x

1 kx2

x

= 1 kx2 .

 

 

 

 

 

 

A1= k xdx =

 

 

 

(1.4)

е

 

 

 

0

2

0

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Потенциальная энергия пули на высоте h определится по формуле

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

25

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

П2 = mgh ,

 

 

 

 

(1.5)

где g – ускорение свободного падения.

 

 

 

 

 

 

 

Подставив в (1.3) выражение А1 из (1.4) и П2 из (1.5), найдем

У

 

 

 

 

 

 

 

 

1

kx2 = mgh ,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

Т

 

 

 

 

 

 

 

 

x2

 

 

 

 

откуда

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

k = 2 mgh .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Б

(1.6)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

k.

 

Проверим, дает ли полученная формула единицу жесткости

Для этого в правую часть формулы (1.6) вместо величин подставим

их единицы:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

 

[k ]= [m ][ g ][ h ]

 

1 кг 1 м

с- 2

м с- 2

 

 

 

=

1 м

= 1 кг

= 1 Н/м.

 

 

[ x 2 ]

 

 

 

 

 

 

 

р

й1 м

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 м2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

 

Убедившись, что полученная единица Н/м является единицей

жесткости, подставим в ф рмулу (1.6) значения величин и произве-

дем вычисления:

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

0,02 9,81 5

 

 

 

 

 

 

 

 

 

з

т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

k

=

 

 

 

 

H/м

=196 H/м.

 

 

 

 

п

 

 

 

 

(0,1)2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Задача 1.4

 

 

 

 

 

 

Через

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

блокв

 

виде сплошного

диска, имеющего

массу 80 г

(рис. 1.2), ерекинута тонкая гибкая нить, к концам которой подве-

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ш ны грузы с массами 100 и 200 г. С каким ускорением будут двигаться грузы, если их предоставить самим себе? Трением и массой нити пренебречь.

26

Дано:

m = 80 г = 0,08 кг;

m1 = 100 г = 0,1 кг; m2 = 200 г = 0,2 кг.

а = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 1.2

Н

У

 

 

 

 

 

Решение

 

Б

Т

 

 

Воспользуемся основными уравнениями динамики поступатель-

 

ного и вращательного движений. Для этого рассмотрим силы, дей-

 

 

 

 

 

 

 

 

й

 

 

 

 

ствующие на каждый груз в отдельности и на блок. На первый груз

 

 

 

 

 

 

эти

 

 

 

 

 

действуют две силы: сила тяжести

m1g

и сила упругости (сила на-

 

тяжения нити) T1. Спроектируем

 

с лы на ось Х, которую напра-

 

 

 

 

 

р

 

 

 

 

 

 

 

вим вертикально вниз, и нап шем у авнение движения (2-й закон

 

Ньютона):

о

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

= −m1a .

 

 

 

(1.7)

 

 

 

 

т

 

 

 

 

 

 

 

движения

m1g T1

 

 

 

 

 

 

m2 g T2

= −m2a.

 

 

 

(1.8)

 

 

Уравнение

 

для второго груза запишется аналогично:

 

 

 

з

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

относительно оси,

 

 

П д действием двух моментов сил T1r и T2r

 

п

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ер ендикулярной плоскости чертежа, блок приобретает угловое

 

уск рение

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

е

 

 

 

ε = a .

 

 

 

 

 

 

Р

 

 

 

 

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Согласно основному уравнению динамики вращательного движения,

27

 

 

 

 

 

 

T 2 r T 1r = J z ε,

 

 

 

(1.9)

 

где J z =

1

mr2 – момент инерции блока (сплошного диска) отно-

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

сительно оси z.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

У

 

Согласно 3-му закону Ньютона, с учетом невесомости нити

 

 

 

 

 

 

 

T1′ = T1; T2′ = T2 .

 

 

 

 

 

Воспользовавшись этим, подставим в уравнение (1.9) вместо T1

 

 

и T2выражения Т1 и Т2, получив их предварительно из уравненийТ

(1.7) и (1.8):

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

 

 

(m g m a) r (m g +m a) r = mr2a /(2r).

 

 

 

 

 

2

2

 

1

 

 

1

 

 

 

Б

 

 

 

После сокращения на r и перегрупп

 

 

 

 

 

 

 

 

членов найдем

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m2 m1

й

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a =

 

 

g.

 

 

 

(1.10)

 

 

 

 

 

 

 

m

+m

+m / 2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

1

ровки

 

 

 

 

 

Формула (1.10)

 

массырвыразить в граммах, как они да-

 

ны в условии задачи, а уск рение – в единицах СИ. После подста-

 

новки числовых значен й вформулу

(1.10) получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

позволяет

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a =

 

 

(200 100) г

 

9,81 м/c2

= 2,88 м/c2.

 

 

 

 

 

(200и+100 + 80/2) г

 

 

 

 

 

з

 

 

 

1.5

 

 

 

 

 

 

 

 

о

Задача

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Платформа в виде сплошного диска радиусом 1,5 м и массой

 

180пкг вращается по инерции около вертикальной оси с частотой

 

10 об/мин. В центре платформы стоит человек массой 60 кг. Какую

 

линейную скорость относительно пола помещения будет иметь че-

 

ловек, если он перейдет на край платформы?

 

 

 

 

 

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

28

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Дано:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R = 1,5 м;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m = 180 кг;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

n = 10 об/мин = 1/6 об/c.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

υ = ?

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Решение

 

 

Т

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Платформа вращается по инерции. Следовательно, момент внеш-

 

 

них сил относительно оси вращения, совпадающей с геометриче-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

 

ской осью платформы, равен нулю. При этом условии моментУим-

 

 

пульса Lz системы платформа – человек остается постоянным:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Lz = J zω = const ,

 

 

(1.11)

 

 

где Jz – момент инерции платформы с человеком относительно оси

 

 

вращения;

 

 

 

 

 

 

 

 

й

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Б

 

 

 

 

 

ω – угловая скорость платформы.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

 

 

 

Момент инерции системы равен сумме моментов инерции тел,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

рмы

 

 

 

 

 

 

 

входящих в состав системы, поэтому

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

J z = J1 + J2 ,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

;

 

 

 

 

 

 

 

где J1 – момент инерции платф

 

 

 

 

 

 

 

 

 

J2

– момент инерции чел века.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

С учетом этого равенс ва (1.11) примет вид

 

 

 

 

 

 

 

з

т( J

+ J

2

)ω = const

 

 

 

 

 

 

о

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

или

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1.12)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

п

 

 

 

 

(J1 + J2 )ω = (J1

+ J2 )ω,

 

 

 

где значения моментов инерции J1 и J2 относятся к начальному со-

е

 

 

 

 

 

J1, J2

 

 

1

 

 

 

 

 

Р

 

стоянию системы,

– к конечному. Момент инерции плат-

формы относительно оси вращения Z при переходе человека не из- м няется:

J1 = J ′ = 2 m1R2 .

29

Момент инерции человека относительно той же оси будет изменяться. Если рассматривать человека как материальную точку, то его момент инерции J2 в начальном положении (в центре платформы) можно считать равным нулю. В конечном положении (на краю платформы) момент инерции человека

 

 

 

 

 

 

 

 

 

J 2

= m2 R2 .

 

 

 

 

 

 

 

 

У

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Т

 

Подставим в формулу (1.12) найденные выражения моментов

 

инерции, а также выразим начальную угловую скорость ω враще-

 

ния платформы с человеком через частоту вращения n ( ω = 2πn ) и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

– через линейную скорость υ чело-

 

конечную угловую скорость ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Б

 

 

века относительно пола ω = υ/ R :

 

 

 

 

 

 

 

 

Н

 

 

 

1

m R2

 

 

 

 

 

1

 

 

2 + m R2

υ

 

 

 

 

 

 

+ 0 2πn =

 

m R

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

1

й

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

R

 

 

 

 

 

После сокращения на R2 и простых преобразований находим ин-

 

тересующую нас скорость:

 

 

р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

υ =

2πnR

 

 

и.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

т

 

 

 

m1 + 2m2

 

 

 

 

 

 

 

 

Подставим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

значения физических величин в СИ и про-

 

 

 

 

 

числовые

о

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

изведем вычислен я:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

з

 

1

 

 

 

 

 

180

 

м/c = 1 м/c.

 

 

 

 

υ =

2 3,14

1,5

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

п

 

 

 

 

 

 

6

 

 

180

 

+ 2

60

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Задача 1.6

 

 

 

 

 

 

 

ние

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рак таоустановлена на поверхности Земли для запуска в верти-

 

кальном на равлении. При какой минимальной скорости υ1, сооб-

 

Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

щ нной ракете при запуске, она удалится от поверхности на расстоя- , равное радиусу Земли (R = 6,37 106 м)? Всеми силами, кроме силы гравитационного взаимодействия ракеты и Земли, пренебречь.

30

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.

Соседние файлы в папке 12.физика