Физика (Электричество)_ЛЕКЦИИ И ВОПРОСЫ / OF4_3_Теорема Гаусса_mini

Поле бесконечной заряженной плоскости

Поле равномерно заряженной плоскости

Поле равномерно заряженной плоскости

Поле равномерно заряженной плоскости

Поле равномерно заряженной плоскости

ΦD = 2DS

2DS = σS

D = 1 σ 2

E = 1 σ 2ε0

Заряженная плоскость, поверхностная плотность заряда σ

(Charge sheet, surface density σ)

E = σ

2ε0

Скачок нормальной составляющей вектора E на заряженной поверхности

q = σdS

ΦE = ∫ EndS = k0 4πq

S

ΦE = ( En2 − En1 ) dS = k0 4πσdS

En 2 − En1 = k0 4πσ

4.3.6. Поле между двумя параллельнымиыми бесконечными равномерно заряженными плоскостямилоскостями

Электрическим конденсатором называют систему из двух разноимённо заряженных тел.

Простейший конденсатор, состоящий из двух плоских параллельных пластин одинаковой площади (обкладок), называют плоским

конденсатором.

При появлении на какой-либо пластине конденсатора заряда с поверхностной плотностью +σ на второй пластине всегда возникает заряд с плотностью – σ.

Электрическое поле внутри плоского конденсатора есть сумма полей, создаваемых заряженными плоскостями его обкладок

Поле внутри плоского конденсатора

Напряжённость электростатического поля между двумя бесконечными параллельными плоскостями, равномерно заряженными разноимёнными зарядами, равняется удвоенной напряжённости электростатического поля, создаваемого одной заряженной плоскостью, однородна и не зависит от расстояния между плоскостями.

E = ε1 σ

0