Внешние силы, действие которых приводит к появлению значиK тельных сил инерции частичек тела, называются динамическими силаK ми или динамическими нагрузками.
Часто в инженерных расчетах динамический характер внешних возK действий удается учесть с помощью динамического коэффициента μ.
В этих случаях перемещения ä , деформации ä и напряжения ä
от динамических нагрузок определяют путем умножения соответK ствующих величин от статического действия тех же нагрузок на диK намический коэффициент:
Величину динамического коэффициента μ точно или приближенно определяют для каждого типа динамических воздействий с учетом сил инерции.
Важным, с практической точки зрения, частным случаем динамиK ческих нагрузок являются ударные нагрузки. Они возникают при падении одного, ударяющего, тела на другое, ударяемое. Например, ударные нагрузки возникают при падении копра на забиваемую в грунт сваю или при падении молота кузнечного станка на его станину при ковке.
Ударные нагрузки достигают значительной величины за очень короткий промежуток времени. Точно учесть силы инерции в этом случае трудно. Задача усложняется еще и тем, что ударная нагрузка изменяется быстрее, чем успевает деформироваться все тело, и потому ударяемое тело деформируется не все одновременно, а волнообразно. Это явление исследует специальная волновая теория удара.
В инженерной практике используется приближенная теория удара, основанная на следующих допущениях:
деформации ударяемого тела являются линейно упругими (справедлив закон Гука);
после удара ударяющее тело не отскакивает от ударяемого, и оба тела перемещаются совместно (прилипающий удар);
местные деформации, возникающие в месте контакта тел при ударе, не учитываются.
Брусья при ударе могут испытывать различные виды деформаций: осевое сжатие (рис. 9.2, а), изгиб (рис. 9.2, б), изгиб с кручением (рис. 9.2, в) и т.д.
Если предположить, что масса ударяемого тела сосредоточена в точке удара, то все случаи деформации упругого тела при ударе можно представить с помощью одной расчетной модели: на сосредоточенную