- •Экзаменационный билет № 01
- •Экзаменационный билет № 02
- •Экзаменационный билет № 03
- •Экзаменационный билет № 04
- •Экзаменационный билет № 05
- •Экзаменационный билет № 06
- •Экзаменационный билет № 07
- •Экзаменационный билет № 08
- •Экзаменационный билет № 09
- •Экзаменационный билет № 10
- •Экзаменационный билет № 11
- •Экзаменационный билет № 12
- •Экзаменационный билет № 13
- •Экзаменационный билет № 14
- •Экзаменационный билет № 15
- •Экзаменационный билет № 16
- •Экзаменационный билет № 17
- •Экзаменационный билет № 18
- •Экзаменационный билет № 19
- •Экзаменационный билет № 20
Экзаменационный билет № 17
1. Задача Неймана для уравнения Лапласа. Условие разрешимости.
2. Формула полной вероятности (с доказательством). Формула Байеса.
3. Решить смешанную задачу для волнового уравнения
, ,
ГУ: ; НУ:.
4. Случайная величина задана плотностью вероятностиНайтии.(в билете опечатка: для приведенной в нем плотности не выполняется условие нормировки, я исправил как надо)
1. Задача Неймана для уравнения Лапласа имеет вид:
в области ,
,
где – оператор Лапласа,– граница области,– нормаль к границе.
Задача Неймана имеет решение не для любой функции , а только для такой, для которой выполнено условие
(поверхностный интеграл по границе области равен нулю).
Докажем это условие. Во второй формуле Грина
возьмем – гармоническая вфункция (т.е.), а(тогда,).
Тогда формула Грина примет вид
,
откуда с учетом условия Неймана и получаем условие разрешимости в виде
Если условие разрешимости выполнено, то задача Неймана для уравнения Лапласа имеет бесчисленное множество решений.
2. События образуют полную группу попарно несовместных событий, если:
а) они являются попарно несовместными, т.е. при;
б) .
Теорема. Пусть – некоторое событие, а событияобразуют полную группу попарно несовместных событий. Тогда имеет место формула полной вероятности
.
Доказательство. Заметим, что событие можно представит в виде суммы попарно несовместных событий (рис.):
.
Рис.
Используя теорему сложения, получим
.
Применяя к слагаемым последней суммы теорему умножения
,
получим
.
События называют гипотезами.
Часто бывает, что событие может происходить при двух взаимоисключающих условияхи. Если, то событияиобразуют полную группу событий и формулу полной вероятности можно записать в виде
.
Теорема. Пусть события удовлетворяют условиям, сформулированным в условии теоремы о формуле полной вероятности и. Тогда справедлива формула Байеса
.
Доказательство. Используя определение условной вероятности, получим
,
откуда
.
Далее, расписав в знаменателе по формуле полной вероятности, получим формулу Байеса.
Вероятности гипотез называют еще априорными вероятностями, а вероятности– апостериорными вероятностями (– до опыта,– после опыта).
Если гипотезы две – и, то формулы Байеса для апостериорных вероятностей имеет вид
, .
3. Сначала найдем общее решение однородного уравнения при нулевых граничных условиях. Для этого воспользуемся методом Фурье (разделения переменных). Нетривиальные решения уравнениябудем искать в виде. Подставляем в уравнение и разделяем переменные:
, ,
: ,
, ,.
Тогда функции иявляются соответственно решениями уравнений
, .
Из граничных условий ,получаем краевые условия для функции:,, значит,,. Таким образом, для определенияиполучаем задачу Штурма-Лиувилля
: ,
, .
Поскольку мы имеем дело со второй краевой задачей, то является собственным значением, а– соответствующей ему собственной функцией.
Пусть теперь (призадача имеет только тривиальные решения). Общее решение уравненияимеет вид
.
Тогда . Из краевого условияполучаем:,, т.е.и.
Из краевого условия получаем:. Посколькуи, тои равенствовозможно тогда и только тогда, когда, откуда получаем,, т.е.,. Тогда получим,. Таким образом, получили решение задачи Штурма-Лиувилля:
собственные значения ,,;
собственные функции ,,.
Разложим функцию в ряд Фурье на отрезкепо системе собственных функций:
,
где
,
,
так как
,
Находим:
при
,
при
.
Заметим, что
, ,
, .
Тогда
.
Решение смешанной задачи для неоднородного волнового уравнения будем искать в виде ряда
,
где функции ,, подберем так, чтобы удовлетворить неоднородному уравнению и начальным условиям. Заметим, что функцияпри любом выборе функций,, точно удовлетворяет однородным граничным условиям,. Находим производные
, ,
,
и подставляем их в неоднородное уравнение:
,
,
,
откуда получим, что функции ,, удовлетворяют уравнениям
,
, ,
.
Из начальных условий получаем:
,
,
откуда
, .
Итак, функции ,, являются решениями задач Коши
, ,;
, ,;
, ,.
Решаем задачу для :
, ,
: ,,
: ,.
Тогда
Задачи для ,, имею в силу единственности только нулевое решение:
, .
Решаем задачи для . Уравнение– неоднородное линейное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами. Общее решение соответствующего однородного имеет вид
.
Частное решение неоднородного уравнения будем искать в виде
.
Тогда
, ,
,
,
Значит, общее решение уравнения для есть
.
Найдем ,из начальных условий:
: ,,
,
: ,
Итак,
.
Окончательно получим решение смешанной задачи для неоднородного волнового уравнения при нулевых граничных условиях в виде
.
4. Математическое ожидание и дисперсию найдем соответственно по формулам:
, .
Для заданной плотности имеем:
,
.