- •Механічні коливання та хвилі
- •4.Коливання
- •4.1. Коливальний рух
- •4.2. Пружинний маятник
- •4.3. Математичний маятник
- •4.4. Фізичний маятник
- •4.5. Крутильний маятник
- •4.6. Розвязок диференціального рівняння коливань маятника
- •4.6.1. Вільні незгасаючі коливання
- •4.6.2. Вільні згасаючі механічні коливання
- •4.6.2.1Характеристики вільних згасаючих коливань
- •4.6.3. Вимушені коливання
- •4.6.4. Енергія коливання
- •4.7. Параметричні та автоколивання
- •4.7.1.Параметричні коливання
- •4.7.2.Автоколивання
- •4.8. Додавання двох коливань одного напрямку
- •4.9. Додавання двох взаємно перпендикулярних коливань
- •4.10. Биття
- •4.11. Контрольні питання
4.6.2.1Характеристики вільних згасаючих коливань
Вільні згасаючі коливання мають своїми характеристиками
час релаксації,
кількість повних коливань за час релаксації.
декремент згасання,
логарифмічний декремент згасання,
добротність коливальної системи,
Час релаксації це час, за який амплітуда коливання зменшується в е раз
o(t) = Aexp(-t)
e = o(t) / o(t+)= exp()
= 1/. (1)
За час релаксації система здійснить Ne=/T=1/(T) повних коливань.
Декремент згасання за визначенням є відношення амплітуд через період
,
а логарифмічний декремент згасання за визначенням є
і в іншому виді .
Енергію коливальної системи можна знайти на прикладі пружинного маятника масою m із сталою пружності k. Нехай його згасаючі коливання описуються функцією
,
де . Повна енергія маятника в кожний момент часу визначається амплітудою
,
зокрема, для t = 0 . В довільний час t потенціальна енергія
,
а кінетична енергія
.
У випадку фізичного маятника потрібно в одержаних результатах замінити х0(t) на o(t), а масу маятника m на момент інерції J.
Добротність коливальної системи за визначенням є
,
де E(t) енергія системи в час t, робота системи проти сил опору за період Т. Прийнявши до уваги, що енергія пропорційна квадрату амплітуди, можемо записати вираз для добротності у вигляді:
.
Для малих сил опору <<1 і з достатньою точністю можна записати:
.
Тепер добротність коливальної системи з незначними силами опору можна записати у такий спосіб:
Q=.
4.6.3. Вимушені коливання
Вимушені коливання маятника це коливання, які відбуваються під дією зовнішньої періодичної сили. Для фізичного маятника це може бути сила, що створює момент сили , де амплітуда і частота. Рівняння вимушених коливань для періодичної змушучої сили має вигляд:
. (1)
Розв'язок рівняння (1) можна знайти з розв'язку іншого рівняння, а саме
, (2)
де є дійсною частиною комплексної функції часу х(t)=(t)+іy(t): = Re(x).
Розв'язок рівняння (2) шукаємо у вигляді комплексної функції(див.Додаток). Знайдемо похідні від х по t
. (3)
Зробимо підстановку (3) в (2)
. (4)
Множник при А у лівій частині (4) позначимо через Z і представимо в експоненціальному вигляді (див.Додаток)
, (5)
де - модульZ, аргумент Z. Таким чином сталу А з (4) можна записати через Z у вигляді:
, (6)
а шукана функція х(t) буде такою
. (7)
З (7) знаходимо розв'язок рівняння коливань фізичного маятника у вигляді
,
де амплітуда коливань
(8)
є функцією частоти примусової сили. Ця функція має максимум в точці max , яка відповідає точці мінімуму квадрата модуля числа Z:
. (9)
Похідна від 2 дорівнює
. (10)
Положення максимуму функції (max) знайдемо, прирівнявши похідну від 2 в точці max нулю
. (11)
Механічний резонансявище різкого зростання амплітуди вимушених коливань (див. Мал.37), коли частота змушуючої силинаближається до резонансної частотирез.
Механічний резонанс для швидкості явище різкого зростання амплітуди швидкості вимушених коливань. Можна показати що це явище наступає тоді, коли частота зовнішньої сили наближається до резонансної .
Загальним розв'язком неоднорідного диференціального рівняння коливань є сума загального розв'язку однорідного рівняння та частинного розв'язку неоднорідного рівняння
. (12)
Через час t, більший часу релаксації , за рахунок експоненціального згасання, першим доданком в (12) можна знехтувати й вважати, що встановилися вимушені коливання.
. (13)