- •ВВЕДЕНИЕ
- •§ 2. СЦЕНАРИЙ ПЛАЗМЕННОГО РАЗРЯДА
- •§ 3. ОМИЧЕСКИЙ РЕЖИМ: ОСНОВНЫЕ ОСОБЕННОСТИ И ХАРАКТЕРИСТИКИ
- •§ 4. ОБЛАСТЬ РАБОЧИХ ПАРАМЕТРОВ СОВРЕМЕННЫХ ТОКАМАКОВ
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ I
- •РАЗДЕЛ II. ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ И ЧАСТИЦ
- •§ 5. ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА В ПЛАЗМЕ ТОКАМАКА
- •5.1. Неоклассический транспорт
- •5.2. Турбулентный транспорт
- •5.3. Транспорт частиц
- •5.4. Электронный тепловой транспорт
- •5.5. Ионный тепловой транспорт
- •5.6. Перенос момента вращения
- •5.6.3. Полоидальное вращение плазмы
- •5.7. Результаты анализа безразмерных параметров: нерешенные вопросы
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ II
- •РАЗДЕЛ III. РЕЖИМЫ УДЕРЖАНИЯ ПЛАЗМЫ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ С ДОПОЛНИТЕЛЬНЫМ НАГРЕВОМ
- •§ 6. L-МОДА
- •§ 7. Н-МОДА
- •7.1. Основные особенности режимов с Н-модой
- •7.3. ELM — граничные локализованные моды
- •7.4. Время удержания плазмы
- •§ 8. RI-МОДА
- •§ 9. РЕЖИМЫ С ВНУТРЕННИМ ТРАНСПОРТНЫМ БАРЬЕРОМ
- •9.1. Используемая терминология и классификация внутренних транспортных барьеров
- •9.2. Механизм формирования ВТБ
- •9.3. Управление ВТБ в реальном времени
- •9.4. ВТБ в условиях, удовлетворяющих требованиям реактора
- •9.5. Взаимодействие внешнего и внутреннего транспортного барьеров
- •9.6. Внутренние транспортные барьеры: нерешенные вопросы
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ III
- •РАЗДЕЛ IV. РАБОТА ВБЛИЗИ ПРЕДЕЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ
- •§ 11. ПРЕДЕЛ ПО ПЛОТНОСТИ
- •11.1. Появление MARFE
- •11.2. Отрыв дивертора
- •11.3. Н-L переход, изменение характеристик Н-моды
- •11.4. Срыв разряда при достижении предельной плотности
- •11.5. Удержание плазмы при плотности, близкой к предельной
- •§ 12. ПРЕДЕЛ ПО ДАВЛЕНИЮ ПЛАЗМЫ. РЕЗИСТИВНАЯ МОДА, СТАБИЛИЗИРУЕМАЯ СТЕНКОЙ (RWM)
- •§ 13. ПРЕДЕЛ ПО ДАВЛЕНИЮ ПЛАЗМЫ. НЕОКЛАССИЧЕСКИЕ ТИРИНГ МОДЫ
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ IV
- •§ 14. НАГРЕВ И ГЕНЕРАЦИЯ ТОКА С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННО-ЦИКЛОТРОННЫХ ВОЛН
- •14.2. Эффективность генерации ЭЦ-тока
- •14.3. Методы определения величины генерируемого тока
- •14.4. Сравнение достигнутых значений эффективности генерации тока с предсказаниями теории
- •14.6. Достоинства и недостатки метода генерации тока с помощью ЭЦ-волн
- •14.7. Применение электронно-циклотронного нагрева/генерации тока
- •14.7.2. Стабилизация МГД-неустойчивостей
- •14.7.3. СВЧ-пробой
- •§ 15. НАГРЕВ И ГЕНЕРАЦИЯ ТОКА С ПОМОЩЬЮ НИЖНЕГИБРИДНЫХ ВОЛН
- •15.1. Основные закономерности и особенности использования нижнегибридных волн
- •15.2. Использование нижнегибридных волн в современных экспериментах
- •§ 16. ИОННЫЙ ЦИКЛОТРОННЫЙ НАГРЕВ
- •16.1. Механизм распространения волн в плазме
- •16.2. Области применения ИЦРН
- •§ 17. ИНЖЕКЦИЯ НЕЙТРАЛЬНЫХ АТОМОВ
- •17.2. Механизм генерации тока
- •17.3. Применение инжекционного нагрева и генерации тока
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ V
- •РАЗДЕЛ VI. ПРОЦЕССЫ В ПЕРИФЕРИЙНОЙ ПЛАЗМЕ
- •§ 18. УПРАВЛЕНИЕ ПОТОКАМИ ЭНЕРГИИ И ЧАСТИЦ
- •18.1. Особенности переноса в SOL
- •18.2. Устройство и режимы работы дивертора
- •18.3. Выбор материала первой стенки и дивертора
- •18.4. Удаление гелиевой золы
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ИТЭР — СЛЕДУЮЩИЙ ШАГ
- •Список литературы
14.6. Достоинства и недостатки метода генерации тока с помощью ЭЦ-волн
Основными преимуществами электронно-циклотронной генерации тока по сравнению с другими методами являются:
1)локальность вклада мощности (удается достичь полуширины профиля вклада мощности ~ 0.1ρ, где ρ=r/a [61]);
2)отсутствие материальных элементов, устанавливаемых внутри токамака.
а) |
б) |
в)
Рис. 83. Результаты расчета распространения пучка СВЧ-волн в плазме токамака Т-10 с высокой плотностью [88]: а— ne = 4.9 ×1019 м-3 ; б,в—
ne = 6.8 ×1019 м-3 . Даны проекции лучевых траекторий на меридиональную
(а,б) и экваториальную (в) плоскости. Символ характеризует область поглощения СВЧ-волн. Расчеты выполнены по коду TORAY-GA
147
Однако существенным недостатком метода является невозможность распространения волны в плазме с высокой плотностью.
Плотность отсечки определяется из условия: ω2pe < s2ωce2 — для обыкновенной волны и
ω2pe < s(s −1)ωce2 — для необыкновенной волны.
На рис. 83 приведены результаты расчетов рефракции СВЧволны в режимах с предельной плотностью плазмы [88] на Т-10, выполненные с помощью кода TORAY-GA [111] для геометрии ввода мощности с тороидальным углом 21 градус по направлению к большому радиусу. Видно, что при ne(0) 1020 м-3 доля рассеянной СВЧ-мощности составляет ~95 %. (Тороидальное магнитное поле в этих режимах соответствует центральному поглощению мощности). Как видно из того же рисунка уменьшение тороидального угла ввода до 5° приведет к практически полному однопроходному поглощению СВЧ-мощности при высоких плотностях плазмы вплоть до предельной.
14.7. Применение электронно-циклотронного нагрева/генерации тока
Электронно-циклотронный нагрев и генерация тока на различных токамаках используются для решения следующих задач.
1.Изменение профиля тока:
−немонотонный профиль тока в токамаке;
−изменение профиля вращательного преобразования в стеллараторах;
−полное замещение тока.
2.Управление МГД-активностью плазмы:
−тиринг-моды + NTM;
−пилообразные колебания;
−ELMs;
−срывы.
148
3.Увеличение поглощения на более высоких гармониках за счет преднагрева.
4.Управление профилем плотности электронов и примесей.
5.СВЧ-пробой.
6.Изучение электронного транспорта.
7.Специфическая проблема для стеллараторов — компенсация бутстреп-тока.
Электронно-циклотронный нагрев и генерация тока на небольших машинах используются для создания режимов с немонотонным профилем тока, а также для создания режимов с полностью неиндукционным поддержанием тока.
Однако основное направление использования метода – стабилизация неустойчивостей, то есть та область, где основное преимущество – локальность воздействия – используется наиболее полно.
Некоторые из задач рассмотрим подробнее.
14.7.1.Управление профилем тока плазмы при помощи электронно-циклотронной генерации тока
Современные экспериментальные и теоретические исследования показали, что изменение профиля тока плазмы является одним из необходимых условий для улучшения удержания плазмы как за счет формирования внутренних транспортных барьеров, так и в результате подавления МГД-активности плазмы. Два различных пути традиционно используются для создания немонотонных профилей q(r): дополнительный нагрев (и генерация тока) на стадии роста тока и генерация тока на стационарной стадии разряда. Экспериментально были продемонстрированы широкие возможности генерации электронноциклотронного тока (ECCD) в изменении q(r). Профили q(r) с обратным широм и различными значениями qmin (1<qmin≤2.3) создавались на Т-10 при ECCD (рис.84) [112]. Формирование профилей q(r) с обратным широм с qmin 1.5 за счет генерации электронно-циклотронного тока на плато тока позволили
149
наблюдать формирование электронного ВТБ в АSDEX Upgrade [113]. Электронные внутренние барьеры при использовании электронно-циклотронного нагрева/генерации тока также наблюдались в DIII-D [76] и FTU [114], Т-10 [71] на начальной стадии разряда.
q
3,0 |
|
|
2,5 |
|
1 |
|
|
|
2,0 |
|
2 |
|
|
|
1,5 |
3 |
|
|
4 |
|
1,0 |
|
|
|
|
0,0 |
0,2 |
r/a |
0,4 |
0,6 |
|
|
|
|
Рис.84. Профили q(r), полученные в Т-10 в режимах с электронно-цикло- тронной генерацией тока при изменении магнитного поля. Ip=100 kA, Pab=0.4 MW: 1 - BT=2.47 T, 2 - BT=2.42 T, 3 – BT=2.38 T, 4 – омический режим [112]
14.7.2. Стабилизация МГД-неустойчивостей
Около двадцати лет назад было показано, что с помощью генерации электронно-циклотронного тока можно эффективно воздействовать на устойчивость МГД-мод. Стабилизация мод может быть обеспечена либо за счет изменения формы профиля тока в окрестности резонансной поверхности, либо за счет нагрева плазмы внутри магнитного острова и перераспределения профиля тока внутри магнитного острова.
Полная стабилизация NTM мод m/n=3/2 и 2/1 была успешно продемонстрирована в современных экспериментах с ECCD на
150