получить более высокие предельные значения плотности. Фактор превышения над плотностью Гринвальда составлял ~1.5 (см. рис. 61).

11.5. Удержание плазмы при плотности, близкой к предельной

Так как для ИТЭР рабочая точка по плотности плазмы соответствует ne nGw = 0.85 , то важно было бы определить зако-

номерности изменения удержания плазмы при приближении к предельной плотности и, в частности, к плотности Гринвальда.

Рис. 68. Фактор улучшения удержания по сравнению с L-модой в зависимости от фактора превышения над плотностью Гринвальда в разрядах DIII-D. Рассматривались режимы с различной пикированностью профиля плотности и разной формой плазменного шнура [85]

119

На рис. 68 показана зависимость фактора улучшения удержания по сравнению с L-модой в зависимости от фактора превышения над плотностью Гринвальда в разрядах DIII-D [85]. Рассматривались режимы с различной пикированностью профиля плотности и разной формой плазменного шнура. Показано, что при увеличении плотности плазмы наблюдается заметное ухудшение удержания. Однако эффект может быть ослаблен при увеличении треугольности плазмы и пикированности профиля плотности.

Этот результат согласуется с данными, полученными в разрядах на JET и ASDEX Upgrade [85].

Риc. 69. Изменение βp вблизи предельной плотности nlime в Т-10 в режиме с

Ip=150 кА. Данные приведены для двух различных сценариев роста плотности [86]

120