
- •Теоретическая механика
- •Часть 2 динамика
- •Предисловие
- •Введение
- •Динамика
- •1. Предмет и основные задачи динамики.
- •2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки.
- •Решение первой задачи динамики.
- •4. Решение второй задачи динамики.
- •5. Прямолинейые колебания точки.
- •Колебания груза, подвешенного на пружине.
- •6. Относитеельное движение точки.
- •7. Дифференциальные уравнения движения механической системы.
- •8. Теорема о движении центра масс.
- •9. Теорема об изменении количества движения.
- •10. Теорема об изменении момента количества движения.
- •11. Работа и мощность силы.
- •12. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •13. Теорема об изменении киннетической энергии системы.
- •14. Дифференциальные уравнения движения твердого тела.
- •15. Принцип даламбера для материальной точки.
- •16. Принцип даламбера для механическойй системы. Главный вектор и главный момент сил инерции.
- •17. Принцип возможных перемещений.
- •18. Общее уравнение динамаики.
- •19. Дифференциальные уравнения движения механической системы в обобщенных координатах (уравнение лагранжа 2-го рода).
- •20. Собственные колебания механической системы.
7. Дифференциальные уравнения движения механической системы.
Механической системой называется совокупность материальных точек или тел, положение и движение которых зависят от положения и движения всех остальных точек.
Механическая система может быть образована из свободных точек, движение которых не ограничено какими-либо геометрическими связями. Примером механической системы из точек с геометрическими связями служит любой механизм.
силы, действующие
на точки несвободной механической
системы, можно подразделить на активные
силы
и реакции связей
.
с другой стороны, действующие на точки
системы силы можно подразделить на
внешние
и на внутренние
.
Внутренними силами взаимодействуют
между собой точки данной системы.
Внешними силами действуют на точки
системы точки или тела, не входящие в
данную систему. Главный вектор
и главный момент
всех внутренних сил системы относительно
любого центра равны нулю:
;
(7.1)
.
(7.2)
Для n
точек механической системы можно
записать n
дифференциальных уравнений движения
в векторной форме типа
(7.3) или 3n
дифференциальных уравнения движения
в проекциях на координатные оси вида:
;
;
.
(7.4)
Чтобы найти уравнение движения механической системы под действием заданных сил, необходимо проинтегрировать при известных начальных условиях систему дифференциальных уравнений второго порядка, что сопряжено с большими трудностями.
Дифференциальные уравнения движения механической системы можно использовать для вывода общих теорем динамики, с помощью которых можно решать задачи о движении материальной точки или механической системы, установить зависимость между основными динамическими характеристиками механического движения материальных тел.
8. Теорема о движении центра масс.
Центром масс или центром инерции системы является геометрическая точка, положение которой определяется в каждый момент времени:
,
,
,
(8.1) где М – масса системы,
равная сумме масс всех точек системы;
mk-- масса произвольной точки Mk;
xk, yk, zk – координаты произвольной точки Mk системы.
В однородном поле земного тяготения центр масс совпадает с центром тяжести.
Центр масс существует для любой механической системы независимо от действующих сил.
Центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложен все внешние силы, действующие на систему (теорема о движении центра масс).
,
(8.2) где М—масса
системы;
ac—ускорение центра масс;
--
главный вектор всех внешних сил системы.
Теорема о движении центра масс имеет два следствия, которые определяют закон сохранения движения центра масс.
Рисунок 18
В автомобиле (рис.
18) действие газов на поршень двигателя
является внутренней силой. Внешние силы
– это сила тяжести автомобиля
,
нормальна реакция дороги
,
сила трения
между колесами автомобиля и дороги. При
отсутствии сцепления колес с дорогой
(
=0)
действие внутренних сил не может изменить
закона движения центра масс. Если
,
,
то поэтому
.
При начальной скорости центра масс
,
центр масс будет оставаться в покое.
2. Если сумма
проекций всех внешних сил, действующих
на систему, на какую-либо ось равна нулю,
то проекция скорости центра масс на
данную ось будет оставаться постоянной.
Если
,
то
,
поэтому
.
Если в начальный момент времени
,
то учитывая, что
,
координата центра масс остается
постоянной (xc=const).
Для человека, стоящего на абсолютно
гладкой горизонтальной поверхности
(рис. 19), внешними силами является его
вес
и нормальная реакция
.
Сила трения на гладкой поверхности
отсутствует, т.е.
,xc=const.На
гладкой поверхности человек может
подпрыгнуть в вертикальном направлении,
так как в проекции на ось у теорема о
движении масс
поэтому
>0, т.е. центр масс может переместиться
по вертикали. Перемещение по горизонтали
будет возможно при действии силы трения
скольжения (рис. 19,б). Применяя теорему
о движении центра масс, можно решать
прямую и обратную задачи динамики
поступательного движения в следующей
последовательности:
имеет вид
.
При отталкивании от земли за счет
деформации мышцR>P,
1. выбрать систему координат;
2. изобразить все внешние силы;
3. записать теорему о движении центра масс в проекции на ось координат;
4. определить искомые величины в соответствии с условиями задачи.
ПРИМЕР 10.
Определить действие
фундамента кривошипного пресса при
холостом ходе, если кривошип ОА=r
вращается с постоянной угловой скоростью
,
длина кривошипа АВ=
,
вес фундамента и корпусаG1,
вес кривошипа
G2,
вес штампа В
G3.
В начальный момент кривошип занимал
вертикальное нижнее положение (рис.
20).
РЕШЕНИЕ.
1. На пресс действуют
внешние силы: сила тяжести корпуса с
фундаментом
,
кривошипа
,
штампа
и нормальная реакция грунта
.
2.
Запишем теорему о движении центра масс
системы в проекции на ось у:
,
(1) где
.
(2)
3. Выразим ординату
ус
центра масс
,
(3) гдеG=G1+G2+G3.
Угол поворота
кривошипа
.
y1=OC1=const;
y2=OC2cos=0,5rcos
;
y3=OAcos+ABcos
+BC3=2cos
+
cos
+BC3;
где
ВС3=const.
Из
ОАВ:
;
;
.
Если разложить
в ряд, отбросив члены ряда, содержащие
в степени выше второй, получим
~
;
тогда
;
.
(4)
Продифференцируем
(4) дважды по времени и подставим в (1)
;
(5)
;
отсюда находим нормальную реакцию
грунта, а следовательно, величину
давления на фундамент в зависимости от
угла поворота кривошипа
.
ПРИМЕР 11.
Механическая
система состоит из прямоугольной
вертикальной плиты 1 массой m1=18кг,
движущейся вдоль горизонтальных
направляющих, и груза D
массой m2=6кг.
В момент времени t0=0,
когда плита двигалась со скоростью
u0=2м/с,
груз начал двигаться вдоль желоба в
соответствии с уравнением S=AD=0,4sin(t2)
(S—в
метрах, t—в
секундах (рис. 21)). Определить скорость
плиты в момент времени t1=1с.
РЕШЕНИЕ.
1. Внешними силами,
действующими на систему, являются вес
пластины
,
вес груза
и нормальная реакция поверхности
.
2. Применим теорему
о движении центра масс в проекции на
ось х:
.
(1) Так как
,
,
то
.
(2)
3. Выразим произведение
,
где х1,
х2
– абсциссы плиты и груза.
.
Тогда
.
(3) Продифференцируем (3) по времени
,
(4) где
-- искомая скорость плиты.
При t=0
u1=u0;
.
Следовательно,
С1=(m1+m2)u0.
(5) С учетом (2), (4) и (5) получим
,
откуда находим скорость плиты
.
При t1=1c
м/с.