- •Теоретическая механика (разделы «Статика», «Кинематика»)
- •653500 «Строительство»
- •Введение
- •Программа дисциплины «теоретическая механика»
- •Требования
- •Цели и задачи дисциплины
- •Требования к уровню освоения содержания дисциплины
- •Общие положения
- •Рекомендуется следующий порядок решения контрольных работ
- •Программа раздела «статика»
- •Программа раздела «кинематика»
- •Раздел первый
- •Статика
- •1.1. Основные понятия статики
- •1.2. Аксиомы статики
- •Следствие 1
- •Следствие 2
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.3. Связи и реакции связей
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.4. Проекции силы на ось и плоскость
- •1.5. Аналитический способ сложения сил
- •1.6. Аналитические условия равновесия системы сходящихся сил
- •1.7. Алгоритм решения задач статики
- •1.8. Пример решения задачи на плоскую сходящуюся систему сил
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.9. Пара сил
- •Следствия из теоремы:
- •1.10. Сложение пар сил
- •1.11. Условия равновесия пар сил
- •1.12. Вектор момента силы относительно точки
- •1.13. Алгебраический момент силы относительно точки
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.14. Приведение силы к заданному центру (метод Пуансо)
- •1.15. Приведение призвольной системы сил к заданному центру
- •1.16. Аналитические условия равновесия плоской произвольной системы сил
- •1.17. Другие типы связей на плоскости
- •1.18. Варианты курсового задания с 1 «Определение реакций опор твердого тела»
- •1.19. Пример выполнения курсового задания с 1
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.20. Расчет фермы
- •1.21. Методология расчета усилий
- •1.21.2. Аналитический и графический способы вырезания узлов
- •А. Определение реакций ra, xb, yb внешних связей
- •Б. Определение усилий в стержнях способом вырезания узлов
- •1.21.3. Определение усилий в стержнях фермы способом Риттера
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.22. Определение реакций опор составных конструкций
- •1.23. Алгоритм решения задач на определение реакций внешних связей для составных конструкций
- •1.24. Варианты курсового задания с 3 «Определение реакций опор составной конструкции (система двух тел)»
- •1.25. Пример выполнения курсового задания с 3
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •1.26. Пространственная произвольная система сил
- •1.26.1. Момент силы относительно оси
- •1.26.2. Аналитические выражения моментов силы относительно координатных осей
- •1.26.3. Приведение пространственной произвольной системы сил к заданному центру
- •1.26.4. Уравнения равновесия пространственной системы сил
- •1.26.5. Типы связей в пространстве
- •1.27. Варианты курсового задания с 4 «Определение реакций опор твердого тела»
- •1.28. Пример выполнения курсового задания с 4
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •Словарь терминов, определений, понятий (по разделу «Статика»)
- •Вопросы и задания для самоконтроля (по разделу «Статика»)
- •Кинематика
- •Введение в кинематику
- •2.2. Координатный способ задания движения точки
- •2.3. Скорость точки
- •2.4. Ускорение точки
- •2.5. Естественный способ задания движения точки
- •2.6. Естественные координатные оси
- •2.7. Скорость точки
- •2.8. Ускорение точки
- •2.9. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
- •2.10. Связь координатного и естественного способов задания движения точки
- •2.11. Векторный способ задания движения точки
- •2.12. Варианты курсового задания к 1 «Определение скорости и ускорения точки по заданным уравнениям ее движения»
- •2.13. Пример выполнения курсового задания к 1
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •2.14. Поступательное движение твердого тела
- •2.15. Вращательное движение твердого тела
- •2.16. Варианты курсового задания к 2 «Определение скоростей и ускорений точек твердого тела при поступательном и вращательном движениях»
- •2.17. Пример выполнения курсового задания к 2
- •2.18. Плоскопараллельное движение твердого тела
- •2.19. Определение скоростей точек тела с помощью мгновенного центра скоростей
- •2.20. Различные случаи определения положения мгновенного центра скоростей
- •2.21. Варианты курсового задания к 3
- •Кинематический анализ плоского механизма»
- •2.22. Пример выполнения курсового задания к 3
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •2.23. Сложное движение точки
- •2.24. Сложение скоростей
- •2.25. Сложение ускорений (теорема кориолиса)
- •2.26. Варианты курсового задания к 4
- •Определение абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки»
- •2.27. Пример выполнения курсового задания к 4
- •Вопросы и задания для самоконтроля
- •Словарь терминов, определений, понятий (по разделу «Кинематика»)
- •Вопросы и задания для самоконтроля (по разделу «Кинематика»)
- •Экзаменационные вопросы,
- •Вопросы и задания экзаменационных билетов по кинематике
- •Порядок выбора экзаменационного билета
- •Пример ответа на экзаменационный билет
- •Вариант экзаменационных билетов по статике и кинематике
- •Билет №1
- •Билет №2
- •Билет №3
- •Билет №4
- •Билет №5
- •Билет №6
- •Билет №7
- •Билет №8
- •Билет №9
- •Билет №10
- •Билет №11
- •Билет №12
- •Билет №13
- •Билет №14
- •Билет №15
- •Билет №16
- •Билет №17
- •Билет №18
- •Билет №19
- •Билет 19.1
- •Билет №20
- •Оглавление
- •644099, Омск, ул. П. Некрасова, 10
- •644043, Омск, Гагарина 8/1
2.3. Скорость точки
Скорость – векторная величина, характеризующая быстроту и направление движения точки в данной системе отсчета.
Скорость точки всегда направлена по касательной к траектории ее движения.
П
Рис. 2.6
Р
Рис. 2.6
V=i·VX+j·VY+k·VZ,
где VX, VY, VZ – проекции скорости V на соответствующие координатные оси.
Сравнивая последние формулы, запишем равенство
V = VX + VY + VZ = i·VX+j·VY+k·VZ.
Из этого равенства имеем:
VX= i·VX; VY= j·VY; VZ= k·VZ.
Проекции скорости на координатные оси системы отсчета равны первым производным по времени от соответствующих уравнений движения:
VX = dX/dt =; VY = dY/dt = ; VZ = dZ/dt = ,
где точка (·) означает символ однократного дифференцирования функции по времени.
Зная проекции скорости на координатные оси, находят модуль скорости по формуле
.
Ориентацию вектора скорости V в системе отсчета XOYZ определяют по направляющим косинусам:
cos(V, i) = VX/V; cos(V, j) = VY/V; cos(V, k) = VZ/V.
Движение точки в плоскости XOY (рис. 2.7) задается двумя уравнениями движения: X = f1(t); Y = f2(t). Модуль и направление скорости точки в этом случае определяются по формулам:
;
cos(V, i) = VX/V; cos(V, j) = VY/V.
П
Рис. 2.7
В
Рис. 2.8
V = |VX| = |dX/dt|.
При VX > 0 точка движется в сторону увеличения координаты Х, при VX < 0 – противоположно направлению оси.
2.4. Ускорение точки
Ускорение – векторная величина, характеризующая быстроту изменения величины и направления скорости.
Ускорение всегда направлено в сторону вогнутости траектории движения.
Рассматривается движение точки на плоскости в системе отсчета XOY (рис. 2.9) по заданным уравнениям движения X = f1(t); Y = f2(t). Согласно рис. 2.9 запишем векторное равенство
а = аx+ay = i·ax+j·ay,
где а – ускорение точки; аx, ay – компоненты ускорения по координатным осям; ax, ay – проекции ускорения на координатные оси.
Р
Рис. 2.9
а = аx+ ay+ az = i·ax+j·ay+k·az .
Р
Рис. 2.10
При таком движении справедливо равенство а = аx = i·ax. На рис. 2.10 дополнительно показано ускорение а0 – начальное ускорение точки при t0 = 0.
Проекции ускорения а на координатные оси в технической литературе обозначаются так, как это показано на рис. 2.9.
Проекции ускорения точки на координатные оси равны вторым производным по времени от соответствующих уравнений движения или первым производным по времени от проекций скорости на соответствующие оси.
ax = d2X/dt2 = =dVx/dt;
ay = d2Y/dt2 = =dVy/dt;
az = d2Z/dt2 = = dVz/dt.
Обозначение (··) – это символ двойного дифференцирования по времени.
Модуль ускорения находится по следующим формулам:
a = (точка движется в пространстве);
a = (точка движется в плоскости);
a = || (точка движется по прямой линии).
Направляющие косинусы находятся по следующим формулам:
cos(a,i) = ax/ a; cos(a,j) = ay/ a; cos(a,k) = az/ a.
Зная направляющие косинусы, вектор ускорения а ориентируют в пространстве.
Примечания:
1. Если проекции ускорения на координатные оси положительны (> 0, > 0, > 0), то компоненты ускорения по координатным осям (аx, ay, az) направлены в те же стороны, что и единичные векторы (I, j, k) системы отсчета OXYZ.
2. Если проекции ускорения на координатные оси отрицательны (< 0, < 0, < 0), то компоненты ускорения по координатным осям (аx, ay, az) направлены в стороны, противоположные ортам (I, j, k) системы отсчета OXYZ.
Рассмотрим более подробно прямолинейное движение точки по координатной оси ОХ (рис. 2.10) по заданному уравнению движения X = f(t).
Если проекция скорости и проекция ускорения точки совпадают по знаку, то точка движется ускоренно. При >0 и>0 точка движется в сторону увеличения координаты Х ускоренно. Если<0 и<0, то точка движется в сторону уменьшения координаты Х ускоренно. Если>0 и<0, то точка движется в сторону увеличения координаты замедленно. Если<0 и>0, то точка движется в сторону уменьшения координаты Х замедленно.
Если проекция ускорения на ось ОХ постоянна (=const), то такое движение называют равнопеременным. При условии, что =const ≠ 0, уравнение равнопеременного движения точки записывают в виде
X = X0 + 0·t + (·t2)/2,
где X0 – значение координаты точки в начальный момент времени; 0 - проекция начальной скорости V0 на координатную ось ОХ в начальный момент времени.
Если =const > 0, то такое движение называют равноускоренным.
Если =const < 0, то движение точки называют равнозамедленным.
Если = 0, то такое движение называютравномерным. Уравнение равномерного движения имеет вид X = X0+·t.
При условии, что = f(t) ≠ const, для получения уравнения движения выражение = f(t) необходимо дважды проинтегрировать.
Пусть, например, = 2t. Представим это выражение в виде d/dt=2t. Разделим переменные в этом дифференциальном уравнении d=2tdt. Первый интеграл от этого выражения имеет вид =2(t2/2)+C1 = t2 +C1, где С1 – постоянная интегрирования, которую находят по начальным условиям движения. Пусть при t0 = 0 проекция начальной скорости V0 на ось ОХ не равна нулю: 0≠ 0. Тогда при t0 имеем 0 =(t0)2+C1. Откуда С1 = 0. Внося значение постоянной С1 в выражение, полученное при первом интегрировании, имеем =t2 + 0. Так как =dX/dt, то после разделения переменных имеем следующее дифференциальное уравнение движения dX= t2dt+0dt. Интегрируя это уравнение, получим X = t3/3 +0t+C2, где С2 – постоянная интегрирования, определяемая по начальным условиям движения. Пусть при t0 = 0 координата Х0 ≠ 0. Тогда X0=(t0)3/3+0t0+C2 или С2 = Х0. Окончательно имеем уравнение прямолинейного движения
X=(t)3/3+0t+Xo.
Таким образом, если заданы уравнения движения точки в координатной форме, то можно в любой момент времени определить следующие кинематические характеристики:
траекторию движения;
положение точки на траектории движения;
проекции скорости на координатные оси, а следовательно, и модуль скорости;
ориентацию вектора скорости в системе отсчета по направляющим косинусам;
проекции ускорения на координатные оси и модуль ускорения;
положение вектора ускорения в системе отсчета по направляющим косинусам.