- •1. Некоторые сведения о флуктуациях
- •1.1 Флуктуации давления газа в камере
- •1.2. Флуктуации скорости частицы при движении в вязкой среде. Переход от механики Ньютона к статистической механике.
- •1.3. Флуктуации электрических величин и шумы в радиофизике
- •2. Способы описания шумов
- •2.1. Статистические характеристики случайного процесса
- •2.1.1. Математические характеристики шума.
- •2.1.2. Автокорреляцинная функция
- •2.1.3. Спектральная плотность мощности стационарного случайного процесса
- •2.1.4. Tеорема Винера-Хинчина
- •2.2. Широкополосные и узкополосные случайные процессы. Б171
- •2.3. Импульсные случайные процессы
- •2.4. Взаимная корреляционная функция и взаимный энергетический спектр
- •2.5. Коэффициент корреляции между двумя случайными напряжениями
- •2.6. Метод Ланжевена
- •3. Краткие сведения о флуктуациях в электронных приборах. Физические источники шумов в твёрдых телах
- •3.1. Тепловой шум.
- •3.1.1. Вывод формулы Найквиста
- •3.1.2. Обобщенная теорема Найквиста для линейного двухполюсника
- •3.1.3. Формула Гупта.
- •3.1.4. Квантовая модификация формулы Найквиста
- •3.1.5. Мощность тепловых шумов
- •3.1.6. Флуктуационно-диссипационная теорема
- •3.2. Шум горячих электронов (диффузионный шум).Шумовая температура.
- •3.3. Дробовой шум. Связь между дробовым шумом и зарядом носителей.
- •3.4. Генерационно-рекомбинационный шум в полупроводниках.
- •3.5. Шум вида 1/f (фликкер-шум)
- •3.6. 1/F шум
- •3.7. Взрывной шум или шум в виде случайного телеграфного сигнала.
- •3.8. Шумы, обусловленные равновесными температурными флуктуациями
- •3.9. Фотонный шум
- •3.10. Магнитные шумы.
- •3.10.1. Скачки Баркгаузена.
- •3.10.2. Изучение эффекта Баркгаузена.
- •3.10.3. Ограничение чувствительности магнитных датчиков и считывающих устройств из-за шумов Баркгаузена
- •3.11. Равновесные и неравновесные флуктуации
- •4. Некоторые сведения о флуктуациях в физиологии и других природных системах.
- •4.1. Магнитные флуктуации в природе
- •4.2. Флуктуации в биологии и физиологии
- •4.3. Стохастический резонанс
- •5. Преобразование шума в линейных цепях
- •6. Эквивалентные шумовые схемы
- •6.1. Эквивалентные шумовые схемы пассивного двухполюсника
- •6.2. Эквивалентные шумовые схемы четырехполюсников
- •6.3. Коэффициент шума усилителя и методы его измерения
1.3. Флуктуации электрических величин и шумы в радиофизике
С практической точки зрения наибольший интерес представляет изучение флуктуаций тока и напряжения (электрические шумы) в компонентах интегральных схем, в самих ИС и других электронных устройствах, которые повсеместно используются в ЭВМ, а также в различных радиотехнических, измерительных, управляющих и коммуникационных системах. Флуктуации напряжения и тока в электронных приборах называют электрическим шумом, или просто шумом. Электрические шумы –случайные колебания токов и напряжений вблизи средних значений ограничивают чувствительность радиоприемной и измерительной аппаратуры, снижают точность и надежность работы различных электронных приборов. Для измерения характеристик шума применяются анализаторы спектра, коррелометры и другие приборы.
Возникающие в электронных приборах, и вообще в твердых телах, флуктуации являются естественным следствием атомизма вещества и дискретности электрического заряда. Любое физическое явление в твердых телах, в конечном счете, может быть описано процессами движения носителей тока и их рассеянием на различных центрах, приводящим к тому, что движение носителей оказывается случайным, а их скорости непрерывно меняются. Регистрируемый в твердых телах любой макроскопический эффект возникает после многочисленных микроскопических актов столкновений и рассеяния носителей тока.
На рис. 1.2 приведены осциллограммы шума (зависимость мгновенных значений флуктуаций напряжения от времени). (а) и синусоидального сигнала (б).
Рис. 1.2. Осциллограммы шума (а) и синусоидального сигнала (б).
Чистый тон описываются идеальным синусоидальным сигналом, который может быть выражен как периодическая функция времени t:
U(t) =U0sin(0t +0), (1.3)
где амплитуда U0, угловая частота0= 2πf и начальная фаза0 являются постоянными величинами.
Зная значение функции U(t) в некоторый момент времениt0, можно найти ее значение в любой другой момент времениtиз выражения (1.3). Вместе с тем на практике мы всегда имеем дело с шумоподобными сигналами и с их флуктуациями. При этом реальный синусоидальный сигнал с учетом флуктуаций амплитудыU0и фазы0можно выразить:
U(t) =U0(t)sin[0t +0(t))] (1.4)
Здесь амплитуда U0(t) и угловая частота , определяемая как производная от аргумента синусоидальной функции по времени, т.е. (t) = 2f = d(0t + 0(t))/dt = 0 + d(0(t))/dt, в общем случае, являются случайными функциями времени и ведут себя непредсказуемым образом. И чем больше время наблюдения t, тем больше степень непредсказуемости амплитуды U(t) и частоты (t). Во многих практических случаях амплитуда синусоидального сигнала U0(t) может быть модулирована 1/f шумом (в этом случае имеем так называемый 1/f шум) – см. раздел 4.6.
2. Способы описания шумов
Шумовые напряжение, ток (или другие флуктуирующие физические величины, например, сопротивление, емкость) не могут быть предсказаны заранее. Однако для них могут быть рассчитаны различные статистические характеристики. Так, для описания случайного процесса используют среднее значение (математическое ожидание), дисперсию, функцию автокорреляции и спектральную плотность (СП) шума. Если флуктуирующая величина принимает непрерывное множество значений, то говорят о непрерывной случайной величине. Если случайная величина может принимать лишь дискретные значения, то говорят о дискретной переменной. Флуктуирующие величины (ток, напряжение, сопротивление и др.) называют случайными переменными.