- •1. Некоторые сведения о флуктуациях
- •1.1 Флуктуации давления газа в камере
- •1.2. Флуктуации скорости частицы при движении в вязкой среде. Переход от механики Ньютона к статистической механике.
- •1.3. Флуктуации электрических величин и шумы в радиофизике
- •2. Способы описания шумов
- •2.1. Статистические характеристики случайного процесса
- •2.1.1. Математические характеристики шума.
- •2.1.2. Автокорреляцинная функция
- •2.1.3. Спектральная плотность мощности стационарного случайного процесса
- •2.1.4. Tеорема Винера-Хинчина
- •2.2. Широкополосные и узкополосные случайные процессы. Б171
- •2.3. Импульсные случайные процессы
- •2.4. Взаимная корреляционная функция и взаимный энергетический спектр
- •2.5. Коэффициент корреляции между двумя случайными напряжениями
- •2.6. Метод Ланжевена
- •3. Краткие сведения о флуктуациях в электронных приборах. Физические источники шумов в твёрдых телах
- •3.1. Тепловой шум.
- •3.1.1. Вывод формулы Найквиста
- •3.1.2. Обобщенная теорема Найквиста для линейного двухполюсника
- •3.1.3. Формула Гупта.
- •3.1.4. Квантовая модификация формулы Найквиста
- •3.1.5. Мощность тепловых шумов
- •3.1.6. Флуктуационно-диссипационная теорема
- •3.2. Шум горячих электронов (диффузионный шум).Шумовая температура.
- •3.3. Дробовой шум. Связь между дробовым шумом и зарядом носителей.
- •3.4. Генерационно-рекомбинационный шум в полупроводниках.
- •3.5. Шум вида 1/f (фликкер-шум)
- •3.6. 1/F шум
- •3.7. Взрывной шум или шум в виде случайного телеграфного сигнала.
- •3.8. Шумы, обусловленные равновесными температурными флуктуациями
- •3.9. Фотонный шум
- •3.10. Магнитные шумы.
- •3.10.1. Скачки Баркгаузена.
- •3.10.2. Изучение эффекта Баркгаузена.
- •3.10.3. Ограничение чувствительности магнитных датчиков и считывающих устройств из-за шумов Баркгаузена
- •3.11. Равновесные и неравновесные флуктуации
- •4. Некоторые сведения о флуктуациях в физиологии и других природных системах.
- •4.1. Магнитные флуктуации в природе
- •4.2. Флуктуации в биологии и физиологии
- •4.3. Стохастический резонанс
- •5. Преобразование шума в линейных цепях
- •6. Эквивалентные шумовые схемы
- •6.1. Эквивалентные шумовые схемы пассивного двухполюсника
- •6.2. Эквивалентные шумовые схемы четырехполюсников
- •6.3. Коэффициент шума усилителя и методы его измерения
3.1.1. Вывод формулы Найквиста
Проведем расчет спектральной плотности мощности для теплового шума резистора ST , т.е. приведем доказательство теоремы Найквиста (1928). Тепловой шум резистора может быть описан с помощью генератора среднеквадратичной ЭДС UT = [ST(0) f ], включенным последовательно с сопротивлением R (рис.3.1). Этот генератор шумового напряжения является источником с равномерным спектром от нулевой частоты до весьма высоких частот. Такой генератор называют генератором белого шума, СП шума которого и нужно найти. Для белого шума СП шума ST(f) = const.
Рассмотрим вначале RС цепь, показанную на рис.3.1, при подаче гармонического напряжения U = U0 eit. В этом случае напряжение UC на конденсаторе будет
(3.2)
И для квадрата напряжения имеем:
(3.3)
Рис. 3.1. Электрическая схема для расчета спектральной плотности теплового шума (для вывода формулы Найквиста).
Тепловой шум резистора R представлен генератором напряжения теплового шума UT. При этом вклад в напряжение на конденсаторе от генератора шума в частотном интервале df дается формулой:
(3.4)
а средний квадрат напряжения на конденсаторе определяется:
(3.5)
После интегрирования получаем:
(3.6)
и для СП теплового шума имеем:
(3.7)
Электрическая схема на рис. 3.1 описывается одной степенью свободы – напряжением UC на конденсаторе. По закону о равномерном распределении энергии по степеням свободы для этой схемы можно записать:
(3.8)
где k - постоянная Больцмана (k= 1,3810-23Дж/К), Т - абсолютная температура.
Из формулы (3.8) для квадрата флуктуаций напряжения на конденсаторе имеем следующее выражение:
(3.9)
После подстановки выражения (3.8) в формулу (3.7) получим выражение для СП напряжения теплового шума для образца с активным сопротивлением R:
, (3.10)
а средний квадрат напряжения для спонтанных тепловых флуктуаций на зажимах разомкнутого резистора при обычных рабочих температурах дается формулой Найквиста:
, В2 (3.11)
где f - полоса частот, пропускаемая схемой или измерительным прибором, в Гц.
На рис. 3.2 приведена эквивалентная схема для шумящего резистора R с генератором напряжения шума UT, подключенного к бесшумной нагрузке R1.
Рис. 3.2. Эквивалентная схема резистора R с генератором напряжения теплового шума UT, подключенного к бесшумной нагрузке R1.
Поскольку =R2 , то для СП шумового тока, протекающего через зажимы короткозамкнутого резистора, имеем выражение:
, (3.12)
где – средний квадрат флуктуаций тока, измеренный в полосе частот
На рис. 3.3. приведена эквивалентная схема шумящего резистора с генератором тока для теплового шума IT = .
Рис. 3.3. Эквивалентная схема резисторас генератором тока для теплового шумаIT = :G =R-1– проводимость резистора.
Таким образом, любой резистор, имеющий сопротивление R, можно представить в виде эквивалентной схемы с последовательно соединенными элементами: не шумящего резистора с сопротивлениемRи эквивалентного генераторанапряжения теплового шума UT, как показано на рис. 3.2, или в виде параллельно соединенных элементов: генератора шумового токаITи не шумящей проводимости резистора G=1/R, включенных параллельно (рис. 3.3). Оба представления эквивалентны. Поскольку тепловой шум является белым шумом, то спектральные плотности шума генераторов напряжения или тока не зависят от частоты в широком диапазоне.
Следует иметь в виду, что тепловой шум описывает флуктуации, имеющие место в любой термодинамически равновесной системе. При этом чувствительность многих радиоэлектронных устройств, и прежде всего, работающих в гигагерцовом диапазоне частот, в частности, телефонов мобильной связи определяется в основном тепловыми шумами. Для снижения тепловых шумов используют охлаждение электронной аппаратуры вплоть до температуры жидкого гелия (4,2 К), что позволило создать радиоприемные устройства, обладающие чрезвычайно низким уровнем собственного шума.