- •Вопрос 1. Классическое и квантовое описание системы.
- •Вопрос 2 Принцип неопределенности.
- •Вопрос 4. Полный набор динамических переменных
- •Вопрос 6 Принцип суперпозиции состояний
- •Вопрос 8 Понятие о теории представлений
- •Вопрос 3. Постулаты квантовой механики.
- •Вопрос 5 Волновая функция и ее свойства.
- •Вопрос 7 Операторы в квантовой механике
- •Если , то операторы коммутативны.
- •Вопрос 10. 11. Собственные функции и собственные значения эрмитовых операторов. Случаи дискретного и непрерывного спектров.
- •Вопрос 12 Среднее значение измеряемой величины.
- •Вопрос 13 Вероятность результатов измерения
- •Вопрос 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •Вопрос 9. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
- •Вопрос 16 Волновое уравнение
- •Вопрос 15 Вычисление коммутаторов, содержащих операторы .
- •Вопрос 16 Волновое уравнение
- •Вопрос 23. Флуктуации физических величин.
- •Вопрос 21 Производная оператора по времени
- •Вопрос 22 Интегралы движения в кв. Механике.
- •Вопрос 24. Неравенство Гайзенберга.
- •Вопрос 17 Оператор Гамильтона различных систем.
- •Вопрос 19. Стационарное состояние различных систем
- •Вопрос 20. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •Для трехмерного случая
- •Вопрос 26. Собственный механический момент (спин).
- •Вопрос 27. Спиновая переменная волновой функции
- •Вопрос 29. Принцип тождественности.
- •Вопрос 28. Оператор перестановки и его свойства
- •Вопрос 31. Симметричное и антисимметричное состояния.
- •Вопрос 25. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
Вопрос 1. Классическое и квантовое описание системы.
Опыт № 1. Имеется источник частиц, экран с достаточно узким отверстием. Картину наблюдаем на Э2
Опыт № 2. Заменяем Э1 на Э1/.
Опыт № 3. Объединяем экраны Э1 и Э1/
При классическом описании опыт 3 давал бы сложение интенсивностей от опыта 1 и 2. Однако опыт 3 показал интерференционную картину, а это волновые свойства. Частица с определенной вероятностью проходит как через щель 1 так и через щель 2. Нельзя точно сказать через какую щель пройдет электрон.
Классическая интерпретация (с числом степеней свободы n=1) решается составлением уравнений в форме Гамильтона:
Можно найти траекторию частицы.
В общем случае состояние механической системы определяется 2n динамическими переменными. Т. е. 2n начальных условий.
Но опыт показал, что мы не можем определить траекторию частицы в микромире.
Количество динамических переменных, которые могут быть одновременно измерены в микромире, в квантовой механике – n.
Скорость
Координата
Если известна точка , то чтобы найти положение точкинадо знатьиодновременно, т. е. координаты и импульс должны быть измерены одновременно.
Если мы знаем и, то можем построить траекторию электрона. Однако построить такую траекторию мы не можем (опыт № 3). Тогда мы не можем одновременно измеритьp и q.
Вопрос 2 Принцип неопределенности.
Две формулировки:
В микромире понятие “траектория” отсутствует
Канонически сопряженные величины одновременно неизмеримы
В трехмерном пространстве канонически сопряженные величины будут:
px и x
py и y
pz и z
Здесь n=3. Имеем 3 одновременно измеряемые динамические переменные. Например:
px. py. pz
x, y, z
x, y, pz и тд.
Вопрос 4. Полный набор динамических переменных
Полный набор динамических переменных – это наибольший набор независимых одновременно измеряемых динамических переменных.
Измерение полного набора динамических переменных полностью определяет состояние квантово-механической системы.
Число динамических переменных в квантовой системе - n и по сравнению с классической системой (2n) уменьшается в 2 раза.
Максимальный набор – это значит, что к этому набору не может быть добавлена ни одна другая переменная, которая не являлась бы их функцией. В этом случае они не зависимы. Каждая из этих переменных не является функцией другой переменной из этого же набора. Заметим, что здесь зависимость не линейная (как в лин. алгебре), а функциональная.
Вопрос 6 Принцип суперпозиции состояний
Если мы имеем состояние системы, описываемое функцией , то суперпозиции этих функций отвечает некоторое состояние этой системы
Иначе: если - состояние некоторой системы, то суперпозиция этих состояний также является состоянием этой системы.
Отсюда получаем: уравнения, которым подчиняется - функция должны быть линейными.
Этот же вывод распространяется и на операторы и на операторы в квантовой механике. Принцип суперпозиции требует использования в квантовой механике линейных операторов.
Вопрос 8 Понятие о теории представлений
Представление – это совокупность переменных в которых решается задача (т. е. набор динамических переменных).
Рассмотрим одну материальную точку. Число степеней свободы n=3.
Здесь могут быть 2 случая:
Под понимаем имеем-представление (координатное)
Под понимаем имеем-представление (импульсное)
Операторы в -представлении:
Оператор координаты
Оператор импульса
Здесь
Операторы в -представлении
Оператор координаты
Оператор импульса
Здесь
Мы в основном будем использовать -представление.
Результаты измерения от вида представления не зависят!