- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 6. СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ
- •6.1. Механический принцип относительности Галилея
- •Пусть есть две инерциальные системы отсчета К и К′.
- •Так как по классической механике время абсолютно, то часы, связанные с системами К
- •Преобразования координат Галилея
- •Классический закон сложения скоростей
- •Возьмем производные по времени от проекций скорости.
- •Закон динамики
- •Инвариантные величины
- •Механический принцип относительности
- •Из принципа относительности Галилея следует, что в рамках классической механики понятие скорости не
- •6.2. Экспериментальные основы специальной теории относительности
- •К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с
- •В XVII веке Гюйгенс создал волновую теорию света.
- •Если существует такой всепроницающий неподвижный эфир, то связанная с ним система отсчёта будет
- •Идея их опыта заключалась в следующем: один луч посылался в направлении орбитального движения
- •Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рисунке.
- •Вэтом опыте одно из плеч интерферометра Майкельсона устанавливалось параллельно направлению орбитальной скорости Земли
- •Определим скорости света (относительно Земли) вдоль этих направлений, исходя из классических представлений.
- •Опыт Майкельсона–Морли, неоднократно повторенный впоследствии со все более возрастающей точностью, дал отрицательный результат.
- •Опыт показал, что скорости v
- •Для этого ему пришлось изменить кардинальным образом существовавшие до того времени представления о
- •6.3. Постулаты Эйнштейна
- •Первый постулат Эйнштейна:
- •Принцип относительности и принцип постоянства скорости света образует основу специальной теории относительности (СТО),
- •6.4. Преобразования Лоренца
- •Относительность понятия одновременности
- •С точки зрения наблюдателя, сидящего в вагоне, свет
- •Вместо вагона можно рассмотреть распространение светового импульса в твёрдом теле, взятого в виде
- •Таким образом, события, одновременные в системе К′ (вагоне), оказываются неодновременными в системе К
- •Из полного равноправия всех инерциальных систем отсчета следует, что преобразования Лоренца должны быть
- •В преобразованиях Галилея этот коэффициент равен
- •Рассмотрим тот же случай с вагоном, когда система К условно считается неподвижной, а
- •За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние Vt, а сферический
- •Сточки зрения наблюдателя в системе K центр сферы находится в точке O.
- •Это допущение заключено в формулах преобразования Галилея, согласно которым время в обеих системах
- •Для того чтобы в выбранной системе отсчета выполнять измерения промежутка времени между двумя
- •Измерение промежутка времени опирается на понятие одновременности: длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения
- •Эйнштейновское определение процедуры синхронизации часов основано на независимости скорости света в пустоте от
- •Пусть время прихода импульса в B и отражения его назад на часах B
- •Коэффициент γ отражает принцип постоянства скорости света.
- •Перемножим уравнения между собой: левые и правые
- •Получим преобразования координат Лоренца.
- •Получим теперь закон преобразования времени:
- •Поскольку величина
- •Запишем полученные преобразования времени:
- •Преобразования Лоренца
- •Анализ преобразований Лоренца.
- •6.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •Моменты наступлений событий в системе K' фиксируются по одним и тем же часам
- •В системе К′ координаты этих событий:
- •Промежуток времени между событиями Δt′, измеренный в системе отсчета, относительно которой событие покоится,
- •Вывод: длительность события, происходящего в некоторой точке, наименьшая в той инерциальной системе отсчёта,
- •Отметим, что на основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы отсчёта
- •При исследовании космических лучей в их составе обнаружены μ-мезоны – элементарные частицы с
- •На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без
- •Срелятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов».
- •Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов,
- •Оставшийся на Земле близнец всё время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как
- •Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше
- •Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из
- •Сокращение длины
- •Измерить длину неподвижного стержня в К′ просто: нужно определить координаты концов стержня Х
- •Это расстояние (длина движущегося стрежня) равно разности координат x2 и x1:
- •Длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он покоится, называется собственной длиной.
- •Отсюда следует, что собственная длина является максимальной, она больше длины, измеренной в любой
- •Рассмотрим два небольших примера.
- •Лоренцево сокращение длины – эффект чисто кинематический.
- •Увидеть – это значит получить световые сигналы, идущие от разных точек тела.
- •Релятивистский закон сложения скоростей
- •Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим через vx′ и vx (проекции
- •Из преобразований Лоренца следует:
- •Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
- •Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию
- •Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
- •6.7. Интервал
- •Какое-либо событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и
- •Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1, и другое – x2,
- •Пространственно-временные интервалы бывают 3-х
- •Пусть первое событие заключается в том, что из точки с координатами x1, y1,
- •Если расстояние l между точками, в которых произошли два события, превышает ct (l
- •События, разделенные пространствнноподобными интервалами ( S 0 ) являются абсолютно удаленными.
- •Вещественные интервалы, для которых величина S 0 называются времениподобными.
- •Возьмём мировую точку О некоторого события за
- •Движение частицы со скоростью с, происходящее вдоль оси Х, изобразится на рисунке прямыми
- •Для любой точки А, лежащей в области, названной на
- •Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
- •Для любого из событиий С и D, мировая точка
- •Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и Д является
- •6.7. Релятивистская динамика
- •Эйнштейн показал, что масса является функцией не
- •Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная
- •Воснову такого своей теории Эйнштейн положил требования выполнимости закона сохранения импульса и закона
- •Релятивистский импульс запишется в виде:
- •импульса от скорости.
- •Так второй закон Ньютона будет ковариантен относительно преобразований Лоренца, если его записать только
- •6.8. Взаимосвязь массы и энергии
- •Согласно общим принципам механики, приращение кинетической энергии тела равно суммарной работе всех сил,
- •Получим
- •Найдем dm, учитывая, что
- •Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
- •Величина
- •Связь энергии с импульсом
- •Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь
- •Кинетическая энергия
- •Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. При
- •Докажем, что классическая формула кинетической
- •Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Нельзя, однако, представлять, что масса превращается в энергию и наоборот.
- •Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие
- •Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при
- •При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10–13 Дж.
- •Инварианты релятивистской механики
- •Заключение
- •Оценивая значение теории относительности, не следует, однако, впадать в философский релятивизм (всё в
- •Не следует думать, что с появлением теории относительности классическая физика полностью утратила своё
Из преобразований Лоренца следует:
dx' dx Vdt 1 Vc22
dt V dt' c2 1 V2 c2
Разделим уравнения друг на друга и получим
v dx' |
dx Vdt . |
|||||
x |
dt' |
|
dt |
V |
dx |
|
|
|
|||||
|
|
|
c2 |
Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
|
dx |
V |
|
|
v |
dt |
|
. |
|
|
|
|||
x |
|
|
||
1 |
V |
dx |
|
|
c2 |
|
|||
|
|
dt |
|
Но |
dx |
vx |
, следовательно: |
dt |
|
v |
vx V |
. |
|||
|
|||||
x |
Vvx |
|
|||
1 |
|||||
c2 |
Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию скорости точки на ось Х:
vx |
v V |
||||
|
x |
|
|
||
|
|
Vv |
|||
1 |
|
x |
|
||
c2 |
Две последние формулы выражают релятивистский закон сложения скоростей.
Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
Рассмотрим некоторые примеры.
1. Свет распространяется в К′: v′x = c. Найдем скорость света относительно К: vx – ?
vx |
c V |
c |
|
||
1 Vc |
|
|
|
c2 |
|
Таким образом, свет в любой системе отсчета распределяется со скоростью c.
2.Две частицы движутся навстречу друг другу со скоростями V1 = 0,8 С и V2 = 0,7 С. Какова относительная скорость движения частиц?
С точки зрения классической физики она равна 1,5 С.
Свяжем со скоростью V1 неподвижную систему отсчёта .
Тогда, используя формулу релятивистского закона сложения скоростей, получим
V |
0,8С 0,7С |
1,5 С |
0,98С |
|
0,8С 0,7С |
||||
ОТН |
1,56 |
|
||
|
|
|
1 С2
6.7. Интервал
Следствия из преобразований Лоренца показали, что
привычно неизменные величины (такие, как размеры тел или длительность событий) оказываются относительными.
Это является отражением факта неразрывного единства пространства и времени.
Для описания окружающего нас мира необходимо ввести некое новое четырехмерное пространство, элементами которого будут являться не материальные точки (тела), а события.
Какое-либо событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и временем t, когда оно произошло.
Таким образом, событию можно сопоставить 4 числа x, y, z, t.
Введем воображаемое четырехмерное пространство, на координатных осях которого будем откладывать пространственные координаты и время.
Вэтом пространстве событие изобразится точкой, которую принято называть мировой точкой.
Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1, и другое – x2, y2, z2, t2.
Величину
|
|
|
ΔS |
c2 t2 t1 2 x2 x1 2 y2 y1 2 z2 z1 2 |
называют интервалом между этими событиями. Выражение
l x2 x1 2 y2 y1 2 z2 z1 2 |
– означает расстояние между точками обычного трехмерного пространства, в которых произошли оба события.
Обозначим также t2 – t1 = Δt, тогда выражение для интервала можно записать короче в виде
ΔS c2Δt2 l 2
Далее можно убедиться, что величина интервала между двумя событиями оказывается одинаковой во всех инерциальных системах отсчёта.
Он является величиной инвариантной по отношению к инерциальным системам отсчёта.
Пространственно-временные интервалы бывают 3-х |
видов. |
Интервал |
Нулевой |
Пространственноподобный |
Времениподобный |