- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 6. СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ
- •6.1. Механический принцип относительности Галилея
- •Пусть есть две инерциальные системы отсчета К и К′.
- •Так как по классической механике время абсолютно, то часы, связанные с системами К
- •Преобразования координат Галилея
- •Классический закон сложения скоростей
- •Возьмем производные по времени от проекций скорости.
- •Закон динамики
- •Инвариантные величины
- •Механический принцип относительности
- •Из принципа относительности Галилея следует, что в рамках классической механики понятие скорости не
- •6.2. Экспериментальные основы специальной теории относительности
- •К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с
- •В XVII веке Гюйгенс создал волновую теорию света.
- •Если существует такой всепроницающий неподвижный эфир, то связанная с ним система отсчёта будет
- •Идея их опыта заключалась в следующем: один луч посылался в направлении орбитального движения
- •Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рисунке.
- •Вэтом опыте одно из плеч интерферометра Майкельсона устанавливалось параллельно направлению орбитальной скорости Земли
- •Определим скорости света (относительно Земли) вдоль этих направлений, исходя из классических представлений.
- •Опыт Майкельсона–Морли, неоднократно повторенный впоследствии со все более возрастающей точностью, дал отрицательный результат.
- •Опыт показал, что скорости v
- •Для этого ему пришлось изменить кардинальным образом существовавшие до того времени представления о
- •6.3. Постулаты Эйнштейна
- •Первый постулат Эйнштейна:
- •Принцип относительности и принцип постоянства скорости света образует основу специальной теории относительности (СТО),
- •6.4. Преобразования Лоренца
- •Относительность понятия одновременности
- •С точки зрения наблюдателя, сидящего в вагоне, свет
- •Вместо вагона можно рассмотреть распространение светового импульса в твёрдом теле, взятого в виде
- •Таким образом, события, одновременные в системе К′ (вагоне), оказываются неодновременными в системе К
- •Из полного равноправия всех инерциальных систем отсчета следует, что преобразования Лоренца должны быть
- •В преобразованиях Галилея этот коэффициент равен
- •Рассмотрим тот же случай с вагоном, когда система К условно считается неподвижной, а
- •За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние Vt, а сферический
- •Сточки зрения наблюдателя в системе K центр сферы находится в точке O.
- •Это допущение заключено в формулах преобразования Галилея, согласно которым время в обеих системах
- •Для того чтобы в выбранной системе отсчета выполнять измерения промежутка времени между двумя
- •Измерение промежутка времени опирается на понятие одновременности: длительность какого-либо процесса определяется путем сравнения
- •Эйнштейновское определение процедуры синхронизации часов основано на независимости скорости света в пустоте от
- •Пусть время прихода импульса в B и отражения его назад на часах B
- •Коэффициент γ отражает принцип постоянства скорости света.
- •Перемножим уравнения между собой: левые и правые
- •Получим преобразования координат Лоренца.
- •Получим теперь закон преобразования времени:
- •Поскольку величина
- •Запишем полученные преобразования времени:
- •Преобразования Лоренца
- •Анализ преобразований Лоренца.
- •6.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •Моменты наступлений событий в системе K' фиксируются по одним и тем же часам
- •В системе К′ координаты этих событий:
- •Промежуток времени между событиями Δt′, измеренный в системе отсчета, относительно которой событие покоится,
- •Вывод: длительность события, происходящего в некоторой точке, наименьшая в той инерциальной системе отсчёта,
- •Отметим, что на основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы отсчёта
- •При исследовании космических лучей в их составе обнаружены μ-мезоны – элементарные частицы с
- •На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без
- •Срелятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов».
- •Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов,
- •Оставшийся на Земле близнец всё время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как
- •Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше
- •Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из
- •Сокращение длины
- •Измерить длину неподвижного стержня в К′ просто: нужно определить координаты концов стержня Х
- •Это расстояние (длина движущегося стрежня) равно разности координат x2 и x1:
- •Длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он покоится, называется собственной длиной.
- •Отсюда следует, что собственная длина является максимальной, она больше длины, измеренной в любой
- •Рассмотрим два небольших примера.
- •Лоренцево сокращение длины – эффект чисто кинематический.
- •Увидеть – это значит получить световые сигналы, идущие от разных точек тела.
- •Релятивистский закон сложения скоростей
- •Проекции скоростей на оси Х′ и Х обозначим через vx′ и vx (проекции
- •Из преобразований Лоренца следует:
- •Поделим на dt числитель и знаменатель дроби:
- •Для обратного перехода от системы К′ в систему К можно легко получить проекцию
- •Удовлетворяют ли полученные формулы второму постулату Эйнштейна?
- •6.7. Интервал
- •Какое-либо событие можно охарактеризовать местом, где оно произошло (координатами x, y, z), и
- •Пусть одно событие имеет координаты x1, y1, z1, t1, и другое – x2,
- •Пространственно-временные интервалы бывают 3-х
- •Пусть первое событие заключается в том, что из точки с координатами x1, y1,
- •Если расстояние l между точками, в которых произошли два события, превышает ct (l
- •События, разделенные пространствнноподобными интервалами ( S 0 ) являются абсолютно удаленными.
- •Вещественные интервалы, для которых величина S 0 называются времениподобными.
- •Возьмём мировую точку О некоторого события за
- •Движение частицы со скоростью с, происходящее вдоль оси Х, изобразится на рисунке прямыми
- •Для любой точки А, лежащей в области, названной на
- •Для любой точки В, лежащей в области абсолютного
- •Для любого из событиий С и D, мировая точка
- •Понятие одновременности для событий О и С, и событий О и Д является
- •6.7. Релятивистская динамика
- •Эйнштейн показал, что масса является функцией не
- •Ни одному телу, обладающему массой покоя , не может быть сообщена скорость, равная
- •Воснову такого своей теории Эйнштейн положил требования выполнимости закона сохранения импульса и закона
- •Релятивистский импульс запишется в виде:
- •импульса от скорости.
- •Так второй закон Ньютона будет ковариантен относительно преобразований Лоренца, если его записать только
- •6.8. Взаимосвязь массы и энергии
- •Согласно общим принципам механики, приращение кинетической энергии тела равно суммарной работе всех сил,
- •Получим
- •Найдем dm, учитывая, что
- •Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
- •Величина
- •Связь энергии с импульсом
- •Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь
- •Кинетическая энергия
- •Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. При
- •Докажем, что классическая формула кинетической
- •Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Нельзя, однако, представлять, что масса превращается в энергию и наоборот.
- •Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие
- •Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при
- •При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10–13 Дж.
- •Инварианты релятивистской механики
- •Заключение
- •Оценивая значение теории относительности, не следует, однако, впадать в философский релятивизм (всё в
- •Не следует думать, что с появлением теории относительности классическая физика полностью утратила своё
Согласно общим принципам механики, приращение кинетической энергии тела равно суммарной работе всех сил, действующих на тело.
В дифференциальной форме данное утверждение можно
записать:
dEK dA F dr
Подставим сюда выражение для силы из второго закона |
|
|||||
|
||||||
|
|
dp |
d mv |
dv |
dm |
|
Ньютона: |
F |
dt |
dt |
m dt |
v dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Получим
|
|
|
|
|
|
|
dm |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
dEK |
|
dv |
|
|
|
|||||||||
|
m |
|
dr |
v |
dt |
|
dr |
|
|
||||||
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dr |
|
|
dr |
|
|
2 |
dm |
|||||||
|
m dv |
dt |
vdm |
dt |
|
m vdv v |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
mv dv v2dm |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Найдем dm. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: |
|
|
Найдем dm, учитывая, что |
|
m |
|
m0 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1- |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Продифференцируем вышенаписанную формулу. |
||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
2v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
m0 |
|
c |
dv |
|
m v dv |
|
|
m v dv |
||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||||
dm |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
v2 |
3 |
|
|
1- v |
2 |
|
|
c2 v2 |
|||
|
|
2 |
|
|
2 |
c2 |
|
|
||||||
|
|
1- |
|
2 |
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Отсюда величина |
|
|
m v dv c2 |
v2 dm |
Подставим полученное выражение вместо первого слагаемого в формулу для dEK.
dEK c2 v2 dm v2dm c2dm
Проинтегрируем полученное равенство
Ek m
dEK c2dm
и получим |
0 |
m0 |
|||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
EK mc2 |
m0c2 |
|
Величина |
Е получила название полной энергии: |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
E mc2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
Величина |
ЕО – энергии покоя: |
E0 m0c2 |
|
Формула |
E mc2 |
выражает закон |
взаимосвязи массы и энергии: полная энергия материального объекта равна произведению его релятивистской массы на квадрат скорости света в вакууме.
Заметим, что в полную энергию и энергию покоя не входит потенциальная энергия, которой обладает тело во внешнем потенциальном поле.
Связь энергии с импульсом
В классической механике кинетическая энергия через
импульс выражается формулой 2
EK 2pm
Формула, выражающую связь между полной энергией частицы с её релятивистским импульсом, имеет вид
Е2 = Е20 + (рс)2,
причём выражение Е2 –(рс)2 является величиной инвариантной.
Полученное соотношение показывает, что частица может иметь энергию и импульс, но не иметь массы покоя (mО= 0).
Такие частицы называются безмассовыми.
К безмассовым частицам относятся фотоны – кванты электромагнитного излучения и, возможно, нейтрино.
Безмассовые частицы не могут существовать в состоянии покоя, во всех инерциальных системах
отсчёта они движутся с предельной скоростью c.
Кинетическая энергия
Вклассической механике кинетическая энергия определяется формулой:
|
|
EK |
mOV2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В релятивистской механике кинетическая энергия равна |
|||||
разности между полной энергией тела и его энергией |
|||||
покоя. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
EK E EO
Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. При
V << c оба закона совпадают.
Докажем, что классическая формула кинетической |
|
|||||||||||||||||||||||
энергии является частным случаем формулы теории |
||||||||||||||||||||||||
относительности. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
EK E EO mc |
2 |
mOc |
2 |
|
|
mOc2 |
mOc |
2 |
2 |
( |
1 |
1) |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
V2 |
|
mOc |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
V2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Разложим функцию |
|
|
(1 |
|
|
V2 |
) 1 / 2 |
|
в приближении |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
V/C |
<<1 в ряд и ограничимся первым слагаемым |
|
||||||||||||||||||||||
этого ряда. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В итоге получим: |
||||||||
(1 |
V2 |
|
|
1 |
V2 |
|
|
3 |
V4 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
c |
2 ) 1 / 2 |
|
2 |
|
c |
2 |
8 |
|
c |
4 |
|
EK |
m |
O |
V2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |