- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 4. МЕХАНИЧЕСКАЯ РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
- •4.1. Механическая работа
- •Установлено, что все взаимные превращения различных форм движения материи происходят в строго определенных
- •В механике принято говорить, что работа
- •Элементарная механическая работа
- •Распишем скалярное произведение
- •Полная работа силы совершается на конечном перемещении и равна алгебраической сумме
- •Вряде случаев приведенные интегралы вычисляются просто.
- •1.Работа силы тяжести: Amg mg s cos90O 0
- •Графическое изображение работы
- •Если FS ≠ const, то графиком FS будет некоторая кривая.
- •Графически полная механическая работа равна
- •Работа силы тяжести
- •Совершенная при этом работа равна
- •Проекцию
- •Тогда для работы силы тяжести получим выражение:
- •Работа силы упругости
- •Х - абсолютное удлинение пружины.
- •Вычислим интеграл
- •Работа упругой силы графически равна площади
- •Мощность:
- •Мгновенная мощность равна пределу, к которомуΔt
- •Представим элементарную работу в виде
- •Работа силы при вращательном движении
- •Элементарная работа силы
- •Как известно
- •Тогда
- •4.2. Консервативные и неконсервативные силы
- •Искомые работы соответственно равны
- •Получили, что , двигаясь из положения 1 в положение 2
- •Неконсервативной называется сила, работа которой
- •Потенциальным называется силовое поле, в
- •4.3. Полная механическая энергия
- •Полная механическая энергия является:
- •Материальные объекты:
- •Полная механическая энергия
- •Полная механическая энергия равна сумме кинетической энергии взаимодействия частей тела и потенциальной энергии
- •4.4. Кинетическая энергия и её связь с работой
- •Преобразуем это выражение:
- •Полная работа силы F при изменении скорости
- •2)не зависит от способов, посредством которых было достигнуто данное изменение скорости;
- •Кинетическая энергия при поступательном движении прямо пропорционально зависит от массы тела и квадратично
- •Кинетическая энергия при вращательном движении
- •Как показано ранее, работа всех действующих на тело сил, равна изменению кинетической энергии
- •Графическая интерпретация
- •Если тело одновременно движется поступательно и вращается вокруг оси, проходящей через центр масс
- •Свойства кинетической энергии
- •4. Изменение кинетической энергии равно работе
- •4.6. Потенциальная энергия и её связь с работой
- •3. Числовое значение потенциальной энергии
- •4.Практически имеет значение только изменение потенциальной энергии, поскольку оно не зависит от выбора
- •7.Изменение потенциальной энергии, взятое с обратным знаком, равно работе консервативных сил.
- •Потенциальная энергия тела, поднятого над землёй:
- •4.7. Связь потенциальной энергии с консервативной силой
- •Пусть материальная точка перемещается в потенциальном поле в произвольном направлении dr.
- •Работа консервативной силы равна убыли потенциальной энергии: dA dEП
- •Полученное соотношение справедливо для любого направления в пространстве, в частности, для осей Х,
- •Зная проекции силы, можно найти сам вектор силы:
- •Вектор, стоящий в правой части этого выражения, называется градиентом функции потенциальной энергии и
- •dЕ dЕ dЕ gradEП dxП i dуП j dkП k
- •Рисунок отражает указанные выше соотношения для силы тяжести и потенциальной энергии тела, находящегося
Графическое изображение работы |
|||
Пусть FS = const величина, тогда графиком FS будет |
|||
прямая, параллельная оси S. |
|||
Работа силы на пути S12 численно равна площади |
|||
заштрихованного прямоугольника. |
|||
|
Fs |
|
|
|
|
A12 |
A12 FS S12 |
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
S |
Если FS ≠ const, то графиком FS будет некоторая кривая.
Вэтом случае весь путь разбиваем на элементарные пути dS и определяем элементарные работы dA.
Fs dA
A12
0 S
Fs dA |
|
A12 |
dA FS dS |
|
|
0 |
S |
Элементарная работа dA равна площади узкой |
|
полоски. |
|
Полная работа силы на пути S12 в этом случае равна |
|
площади заштрихованной криволинейной трапеции: |
|
A12 |
FS dS |
|
S12 |
Графически полная механическая работа равна
площади под графиком зависимости F(S).
Работа силы тяжести
Вычислим работу силы тяжести mg при перемещении материальной точки с массой m по произвольной траектории из точки 1 в точку 2, отстоящих от поверхности Земли соответственно на расстояниях h1 и h2.
Вобщем случае перемещение из точки 1 в точку 2 может происходить по любой траектории в поле тяжести земли.
1
2
Совершенная при этом работа равна
r2
A (mg dr)
r1
|
|
|
|
|
|
r2 |
|||||
mg |
|
|
(mg r) |
||
dr |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 |
|
|
|
r – перемещение точки.
Сделаем дальнейшие преобразования:
A (mg r) mg r cosα
mg r mg
Проекцию |
|
r |
|
выразим через изменение высоты |
|
|
|||
|
|
|
mg |
|
|
|
|
|
r p Δh (h2 h1 ) h1 h2
Тогда для работы силы тяжести получим выражение:
A mg(h1 h2 ) mgh1 mgh2
Заметим, что работа силы тяжести:
-зависит только от модуля и от начального и конечного положений материальной точки (от h1 и h2),
-не зависит от формы траектории, по которой происходит движение.
Максимальная работа силы тяжести:
Amax mgh
Работа силы упругости
Вычислим работу упругой силы при растяжении или сжатии пружины (в скалярном виде).
|
x2 |
|
|
A (Fупр dx) |
|
|
x1 |
|
|
|
|
По закону Гука: |
Fупр k x |
|
|
|
|
|
|
|
k - коэффициент жёсткости пружины,
х– абсолютное удлинение пружины.
Упругая сила направлена против отсчёта величины х, поэтому появляется знак минус.