- •2. Закон Био-Савара-Лапласа — Магнитное поле любого тока может быть вычислено как векторная сумма полей, создаваемая отдельными участками токов.
- •1. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрических полей
- •1. Поляризация диэлектриком, виды поляризации. Поляризованность. Диэлектрическая проницаемость
- •2. Поток индукции магнитного поля. Теорема Гаусса для потока вектора индукции магнитного поля.
- •2. Сила ампера. Сила взаимодействия параллельных линейных проводников с током
- •1. Условия для напряжоности электрического поля и электрического смещения на границе раздела двух иеэлектрических сред.
- •2. Магнитные цепи. Магнитодвижущая сила. Магнитное сапротивление.
- •2 Циркуляция вектора напряженности магнитного поля. Расчет магнитного поля линейного проводника с током
- •1 Взаимная электроемкость двух тел. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость плоского конденсатора
- •2 Магнитный момент атома. Орбитальные и спиновые моменты электрона. Гиромагнитное отношение для орбитального и спинового моментов. Намагниченность
- •1 Энергия заряженного конденсатора. Плотность энергии электрического поля
- •2 Ферромагнетики. Кривая намагничивания. Магнитный гистерезис
- •1 Потенциальная энергия системы неподвижных зарядом
- •2 Циркуляция напряженности магнитного поля. Расчет магнитного поля тароида и соленоида
- •1Диполь электрическом поле. Момент сил, действующих на диполя в неоднородном поле
- •2 Связь между индукцией и напряжености магнитного поля в веществе. Магнитная восприимчивость магнитная проницаемость
- •1 Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрических полей
- •2 Сила Лоренса . Уравнение движения заряженной частицы в магнитных и электрических полях
- •1Применение теоремы Остроградского –Гаусса для расчета напряженности электрического поля (поле и потенциал равномерно заряженной проводящей сферы)
- •1 Закон Видемана-Франца. Вывод закона Видемана-Франца на аснове классических предстовлений
- •1 Мощность выделяемая в цепи переменного тока
- •2 Электрический излучаемый диполь как система движущих зарядов. Интенсивность излучения электрического диполя
- •1 Закон Ома в дифференциальной форме. Вывод закона Ома на основе классической теории.
- •2Явление самоиндукции. Правело ленца. Потокосцепление. Индуктивность
- •1Уравнение неразрывности для носителей заряда в проводнике. Дифференциальная форма условия существования постоянного электрического тока
- •2 Энергия магнитного поля контура с током. Энергия магнитного поля соленоида. Плотность энергии магнитного поля
- •1 Правела Кирхгофа для расчета разных электрических цепей
- •2 Диа и парамагнетики. Элементарная теория диамагнетизма
- •1Работа электрического поля. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля
- •2Переходные процессы в электрической цепи при подключении и отключении источника тока
- •1 Свободные затухающие колебания в контуре с активным сопротивлением
- •2 Принцип действия циклических ускорителей заряженных частиц
- •1Вынужденые электрические колебания. Расчет цепи переменного тока с последовательно включенными сопротивлением, индуктивностью и емкостью методом векторной диаграммы
- •2 Плотность энергии электромагнитного поля
- •1 Закон джоуля-ленца в интегральной и дифференциальной форме
- •2 Основные свойства электромагнитных волн. Опыты Герца
- •1Ток смещения
- •2Работа перемещения проводника с током в магнитном поле
- •1 Квазистационарные токи. Условия квазистационарности цепи переменного тока
- •2 Поток энергии электромагнитного поля. Вектор умова- пойнтинга
- •1 Эффект Холла и его применение в технике и в современных научных исследованиях
- •2 Уравнения максвелла
- •1 Сегнетоэлектрики. Поляризация сегнетоэлектрики. Гистерезис
- •2 Влновые уравнения. Плоская электромагнитная волна и ее свойства
- •1Условия для составляющих вектора напряженности поля и электрического смещения на границе раздела диэлектрик – проводник
- •2 Излучение диполя. Диаграмма направленности излучения
1 Мощность выделяемая в цепи переменного тока
Мгновенное значение мощности переменного тока равно произведению мгновенных значений напряжения и силы тока: 222где U(t)=Umcoswt, I(t)=Imcos(wt – j) (см. выражения (149.1) и (149.11)). Раскрыв cos(wt – j), получимЗная действующие значения тока и напряжения, выражение средней мощности запишем какгде множитель соsφ называется коэффициентом мощности.
2 Электрический излучаемый диполь как система движущих зарядов. Интенсивность излучения электрического диполя
Простейшей излучающей системой является электрический диполь, момент р, которого изменяется с течением времени. Такой колеблющийся диполь называется осциллятором, или элементарным вибратором. Осцилляторами широко пользуются в физике для моделирования и расчета полей излучения реальных систем. А, поле излучения близко к полю излучения осциллятора, имеющего такой же электрический момент, как и вся излучающая система
Билет19
1 Закон Ома в дифференциальной форме. Вывод закона Ома на основе классической теории.
Сопротивление зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем: — jвектор плотности тока, — удельная проводимость,—E вектор напряжённости электрического поля.
2Явление самоиндукции. Правело ленца. Потокосцепление. Индуктивность
При прохождении по контуру непостоянного тока магнитный поток самоиндукции изменяется и в контуре наводится э. д. с. индукции. Возникновение электродвижущей силы индукции в результате изменения тока в цепи получило название явления самоиндукции, а сама э. д. с. — э.д.с. самоиндукции, обозначаемой через с.
Правило Ленца правило для определения направления индукционного тока: Индукционный ток, возникающий при относительном движении проводящего контура и источника магнитного поля, всегда имеет такое направление, что его собственный магнитный поток компенсирует изменения внешнего магнитного потока, вызвавшего этот ток индукционный ток направлен против основного тока. индукционный ток направлен в том же направлении, что и основной ток.
Если магнитный поток, сцепляющийся с рассматриваемым контуром (например, первым), создается током I2 во втором контуре, то для линейной среды потокосцепление будет пропорционально току I2. При этом потокосцепление называют потокосцеплением взаимной индукции и обозначают 12 или Ψ1м Величину М12 называют взаимной индуктивностью контуров.
Индукти́вность (или коэффициент самоиндукции) — коэффициент пропорциональности между электрическим током, текущим в каком-либо замкнутом контуре и магнитным потоком, создаваемым этим током через поверхность[1], краем которой является этот контур ;Ф— магнитный поток, I — ток в контуре, L — индуктивность; Через индуктивность выражается ЭДС самоиндукции в контуре, возникающая при изменении в нём тока При заданной силе тока индуктивность определяет энергию магнитного поля ток
Билет20