- •2. Закон Био-Савара-Лапласа — Магнитное поле любого тока может быть вычислено как векторная сумма полей, создаваемая отдельными участками токов.
- •1. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрических полей
- •1. Поляризация диэлектриком, виды поляризации. Поляризованность. Диэлектрическая проницаемость
- •2. Поток индукции магнитного поля. Теорема Гаусса для потока вектора индукции магнитного поля.
- •2. Сила ампера. Сила взаимодействия параллельных линейных проводников с током
- •1. Условия для напряжоности электрического поля и электрического смещения на границе раздела двух иеэлектрических сред.
- •2. Магнитные цепи. Магнитодвижущая сила. Магнитное сапротивление.
- •2 Циркуляция вектора напряженности магнитного поля. Расчет магнитного поля линейного проводника с током
- •1 Взаимная электроемкость двух тел. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость плоского конденсатора
- •2 Магнитный момент атома. Орбитальные и спиновые моменты электрона. Гиромагнитное отношение для орбитального и спинового моментов. Намагниченность
- •1 Энергия заряженного конденсатора. Плотность энергии электрического поля
- •2 Ферромагнетики. Кривая намагничивания. Магнитный гистерезис
- •1 Потенциальная энергия системы неподвижных зарядом
- •2 Циркуляция напряженности магнитного поля. Расчет магнитного поля тароида и соленоида
- •1Диполь электрическом поле. Момент сил, действующих на диполя в неоднородном поле
- •2 Связь между индукцией и напряжености магнитного поля в веществе. Магнитная восприимчивость магнитная проницаемость
- •1 Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрических полей
- •2 Сила Лоренса . Уравнение движения заряженной частицы в магнитных и электрических полях
- •1Применение теоремы Остроградского –Гаусса для расчета напряженности электрического поля (поле и потенциал равномерно заряженной проводящей сферы)
- •1 Закон Видемана-Франца. Вывод закона Видемана-Франца на аснове классических предстовлений
- •1 Мощность выделяемая в цепи переменного тока
- •2 Электрический излучаемый диполь как система движущих зарядов. Интенсивность излучения электрического диполя
- •1 Закон Ома в дифференциальной форме. Вывод закона Ома на основе классической теории.
- •2Явление самоиндукции. Правело ленца. Потокосцепление. Индуктивность
- •1Уравнение неразрывности для носителей заряда в проводнике. Дифференциальная форма условия существования постоянного электрического тока
- •2 Энергия магнитного поля контура с током. Энергия магнитного поля соленоида. Плотность энергии магнитного поля
- •1 Правела Кирхгофа для расчета разных электрических цепей
- •2 Диа и парамагнетики. Элементарная теория диамагнетизма
- •1Работа электрического поля. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля
- •2Переходные процессы в электрической цепи при подключении и отключении источника тока
- •1 Свободные затухающие колебания в контуре с активным сопротивлением
- •2 Принцип действия циклических ускорителей заряженных частиц
- •1Вынужденые электрические колебания. Расчет цепи переменного тока с последовательно включенными сопротивлением, индуктивностью и емкостью методом векторной диаграммы
- •2 Плотность энергии электромагнитного поля
- •1 Закон джоуля-ленца в интегральной и дифференциальной форме
- •2 Основные свойства электромагнитных волн. Опыты Герца
- •1Ток смещения
- •2Работа перемещения проводника с током в магнитном поле
- •1 Квазистационарные токи. Условия квазистационарности цепи переменного тока
- •2 Поток энергии электромагнитного поля. Вектор умова- пойнтинга
- •1 Эффект Холла и его применение в технике и в современных научных исследованиях
- •2 Уравнения максвелла
- •1 Сегнетоэлектрики. Поляризация сегнетоэлектрики. Гистерезис
- •2 Влновые уравнения. Плоская электромагнитная волна и ее свойства
- •1Условия для составляющих вектора напряженности поля и электрического смещения на границе раздела диэлектрик – проводник
- •2 Излучение диполя. Диаграмма направленности излучения
2 Плотность энергии электромагнитного поля
Билет25
1 Закон джоуля-ленца в интегральной и дифференциальной форме
закон Джоуля—Ленца: количество теплоты, выделяемой током в проводнике, пропорционально силе тока, времени его прохождения и напряжению. В математической форме этот закон имеет вид ; где dQ — количество теплоты, выделяемое за промежуток времени dt, I — сила тока, R — сопротивление, Q — полное количество теплоты, выделенное за промежуток времени от t1 до t2. В случае постоянных силы тока и сопротивления:
2 Основные свойства электромагнитных волн. Опыты Герца
Электромагнитные волны - поперечные, то есть вектора E и Hколеблются поперекпоперёк направлению распространения волны. Векторы Е и H взаимно перпендикулярны, так, что вектора v, E, H образуют правую тройкуобразуют правую тройку векторов. Векторы Е и Н колеблются в одной фазе. Модули векторов Е и Н связаны соотношением:
Виборатор Герца. Открытый колебательный контур. В результате экспериментов Герц создал источник электромагнитных волн, названный им "вибратором". Вибратор состоял из двух проводящих сфер (в ряде опытов цилиндров) диаметром 10-30 см, укрепленных на концах проволочного разрезанного посредине стержня. Концы половин стержня в месте разреза оканчивались небольшими полированными шариками, образуя искровой промежуток в несколько миллиметров.Сферы подсоединялись ко вторичной обмотке катушки Румкорфа, являвшейся источником высокого напряжения. Результаты опытов Герца После огромной серии трудоемких и чрезвычайно остроумно поставленных опытов с использованием простейших, так сказать, подручных средств экспериментатор достиг цели. Удалось измерить длины волн и рассчитать скорость их распространения. Были доказаны наличие отражения, преломления, дифракции, интерференции и поляризации волн. измерена скорость электромагнитной волны После своего доклада 13 декабря 1888 года в Берлинском университете и публикаций 1877 - 78 гг. Герц сделался одним из самых популярных ученых, а электромагнитные волны стали повсеместно именоваться "лучами Герца".
Билет26
1Ток смещения
ток смещения-величина, пропорциональная быстроте изменения индукции электрического поля. Токи проводимости в проводнике замыкаются токами смещения в диэлектрике или в вакууме. Переменное электрическое поле в конденсаторе создает такое же магнитное поле, как если бы между обкладками существовал ток проводимости, имеющий величину, равную току в металлическом проводнике. Это утверждение позволяет (на базе нашего примера с конденсатором) найти величину тока смещения. В свое время мы с вами доказали, что поверхностная плотность поляризационных зарядов σ равна D – вектору электрического смещения:
2Работа перемещения проводника с током в магнитном поле
На проводник с током в магнитном поле действуют силы, подчиняющиеся закону Ампера и часто называемые поэтому силами Ампера. Вычислим работу, совершаемую этими силами при перемещении проводника с током в магнитном поле. При малом перемещении dr элемента dI проводника в токомI работа силы Ампера dF равна;Работа, совершаемая силами Ампера при перемещении в магнитном поле проводника, ток в котором постоянен, равна произведению силы тока на магнитный поток сквозь поверхность, которую прочерчивает проводник при своем движении
Билет27