Добавил:
ivanov666
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:Практические занятия по общей физике. Оптика. Учебное пособие
.pdf
пластинами и из нее откачан воздух. После заполнения трубки аммиаком интерференционная картина сместилась на k
волны света λ
590 нм. Найти абсолютный показатель преломления n
=
180 полос. Длина
=
аммиака.
Решение. Луч дважды проходит через трубку с аммиаком. При
этом разность хода лучей, проходящих в аммиаке и в вакууме, равна
2(nl – l)
Т.о., n
2l(n – 1) = kλ.
=
(kλ/2l) – 1 = 1,00038.
=
Пример 8. На пути одного из лучей в интерферометре Жамена поме-
стили откачанную трубку длиной l
ром интерференционная картина для света с длиной волны λ
сместилась на k
160 полос. Найти показатель преломления хлора.
=
12 см. При заполнении трубки хло-
=
580 нм
=
Решение. В отличие от интерферометра Майкельсона в интерферометре
Жамена луч проходит через трубку только один раз. Поэтому разность
хода лучей, проходящих в хлоре и вакууме, равна nl – l
Отсюда n
(kλ/l) + 1 = 1,000773.
=
l(n – 1) = kλ.
=
Пример 9. Установка для наблюдения колец Ньютона освещается све-
том с длиной волны λ
589 нм. Свет падает вдоль главной оптической
=
оси стеклянной плосковыпуклой линзы, радиус кривизны которой
10 м. Пространство между стеклянной пластинкой и линзой запол-
R
=
нено жидкостью. Найти показатель преломления жидкости, если радиус
третьего светлого кольца в проходящем свете r
3,65 мм.
3 =
Решение. Результат интерференции зависит от оптической разности хо-
да, которая равна Δ
= 2dk
n. Здесь dk – это расстояние между выпуклой
поверхностью стеклянной линзы и пластинкой в месте наблюдения k-го
кольца Ньютона. Для наблюдения светлого кольца необходимо, чтобы
Δ
= 2dkλ =
2kλ/2. Радиус k-го светлого кольца r
k =
(2dkR)
1/2
. После подста-
новок и преобразований получаем:
n = kλR/r
k2 =
1,33.
Пример 10. Кольца Ньютона образуются между плоским стеклом
и линзой с радиусом кривизны R
8,6 м. Монохроматический свет падает
=
нормально. Центральное темное кольцо считаем нулевым. Диаметр четвертого темного кольца 9 мм. Найти длину волны λ падающего света.
Решение. Из условия задачи следует, что центральное пятно темное.
Следовательно, наблюдение происходит в отраженном свете. При этих
условиях радиусы темных колец можно найти по формуле
rk = (R·λ·k)
Здесь номер кольца k
0, 1, 2,…; отсюда λ
=
1/2
.
= rk
2
/R·k =
589 нм.
51
Задачи для самостоятельного решения
Интерференция
Найти разность фаз двух интерферирующих монохроматических
1.
световых волн, если их оптическая разность хода равна 0,3λ, где λ –
длина волны.
2. Расстояние между двумя когерентными источниками света в опыте
Юнга равно d
0,1 мм. Расстояние между интерференционными
=
полосами на экране в средней части интерференционной картины
равно l
1 см. Длина волны света λ
=
0,5 мкм. Определить расстоя-
=
ние от источников до экрана.
Ширина интерференционных полос на экране в опыте Юнга со-
3.
ставляет x
1,5 мм, расстояние от щелей до экрана L
=
3 метра. Че-
=
му равно расстояние между двумя щелями, являющимися в опыте
когерентными источниками, если длина волны света равна
λ
500 нм?
=
4.
В опыте с зеркалами Френеля расстояние между мнимыми изобра-
жениями источника света равно d
до экрана L
3 метра. Найти расстояния между интерференцион-
=
0,5 мм. Расстояние от них
=
ными максимумами на экране, в центральной его части, если длина
волны источника света равна λ
5.
На мыльную пленку с показателем преломления n
нормально падает свет с длиной волны λ
0,6 мкм.
=
1,3 в воздухе
=
550 нм. При какой
=
наименьшей толщине пленки отраженный свет окажется максимально усиленным в результате интерференции?
6. Пучок света с длиной волны λ
в воздухе мыльную пленку (n
600 нм падает на находящуюся
=
1,3) под углом
=
60° к ее поверх-
=
ности. При какой наименьшей толщине пленки отраженные лучи
будут максимально ослаблены интерференцией?
Угол между поверхностями, образующими стеклянный клин, состав-
7.
ляет 2', абсолютный показатель преломления стекла n
1,55. На клин
=
в воздухе нормально падает монохроматический свет. Найти его длину волны, если расстояние между двумя соседними интерференционными максимумами в отраженном свете равно 0,3 мм.
8.
Поверхности стеклянного клина образуют между собой угол 0,2'. Пу-
чок монохроматического света с длиной волны λ
550 нм нормально
=
падает на одну из поверхностей клина. Найти ширину интерференционной полосы. Коэффициент преломления стекла n
Пучок света с длиной волны λ
9.
600 нм падает на стеклянный клин
=
=
1,55.
перпендикулярно к одной из его поверхностей. Расстояние между
52
двумя соседними интерференционными минимумами в отраженном свете равно 4 мм. Найти угол между поверхностями клина.
Определить оптическую силу плосковыпуклой стеклянной линзы,
10.
используемой в опыте с кольцами Ньютона, если диаметр второго
светлого кольца равен r
свете с длиной волны λ
ления стекла n
Диаметры двух светлых колец Ньютона, наблюдаемых в отражен-
11.
ном свете с λ
1,55.
=
500 нм, равны d
=
1,2 мм. Наблюдение велось в отраженном
=
600 нм. Абсолютный показатель прелом-
=
4 мм и d
1 =
4,8 мм. Найти радиус
2 =
кривизны плосковыпуклой линзы, если известно, что между этими
кольцами расположено три светлых кольца.
12. После заполнения жидкостью пространства между линзой и плоской
пластиной на месте третьего кольца Ньютона в отраженном свете оказалось четвертое. Определить показатель преломления жидкости.
13. Наблюдаемая на экране интерференционная картина от двух коге-
рентных источников света с длиной волны λ
480 нм после поме-
=
щения на пути одного из пучков тонкой прозрачной пластинки
сместилась на m
вестно, что ее абсолютный показатель преломления n
14.
В интерферометре Майкельсона после перемещения зеркала на
69 полос. Найти толщину пластинки, если из-
=
1,46.
=
27,3 мкм интерференционная картина сместилась на 100 полос.
Найти длину волны монохроматического света, с которым проводился опыт.
15.
На тонкий стеклянный клин (n
1,55) падает нормально монохро-
=
матический свет. Угол при основании клина равен 2'. Найти длину
световой волны, если расстояние между соседними интерференционными максимумами в отраженном свете равно 0,3 мм.
Расстояние между вторым и двадцать вторым светлыми кольцами
16.
Ньютона в проходящем свете равно r
4,8 мм. Найти расстояния
=
между третьим и шестнадцатым темными кольцами Ньютона,
наблюдаемым на той же установке в отраженном свете.
Пучок света с длиной волны λ
17.
582 нм падает нормально на по-
=
верхность стеклянного клина. Угол клина равен 20''. Показатель
преломления стекла n
1,5. Найти число темных интерференцион-
=
ных полос, приходящихся на единицу длины клина.
18.
Белый свет падает на мыльную пленку под углом
45° к ее по-
=
верхности. При какой наименьшей толщине пленки отраженные
лучи будут окрашены в желтый цвет (λ
ломления мыльной воды n
Кольца Ньютона наблюдаются в проходящем свете, падающем по
19.
1,33.
=
600 нм)? Показатель пре-
=
нормали к поверхности пластины. После заполнения пространства
53
между линзой и стеклянной пластиной жидкостью, радиусы светлых колец уменьшились в 1,25 раза. Определить показатель преломления жидкости.
20. В установке для получения колец Ньютона радиус четвертого тем-
ного кольца в отраженном монохроматическом свете равен
4,5 мм. Радиус кривизны линзы R
r
=
8,6 м. Найти длину волны λ
=
падающего света. Центральное темное кольцо считать нулевым.
Два когерентных источника света, расстояние между которыми
21.
d
0,24 мм, удалены от экрана на L
=
2,5 м. На экране наблюдаются че-
=
редующиеся темные и светлые полосы. Установлено, что 10,5 полос
умещается на 5 см. Найти длину волны падающего на экран света.
22. При наблюдении интерференции от двух мнимых источников мо-
нохроматического света с длиной волны λ
520 нм на экране уме-
=
щается 8,5 полос на 4 см. Найти расстояние между этими источниками, если от них до экрана L
23.
Когерентные источники белого света, расстояние между которыми
2,75 м.
=
0,32 мм, имеют вид узких щелей. Экран, на котором наблюдается ин-
терференционная картина, находится от них на расстоянии 3,2 м.
Найти расстояние между красной (λ
(λ
400 нм) линиями второго интерференционного спектра на экране.
ф =
Стеклянный клин n
24.
1,5 с очень малым углом α между его гранями
=
освещается пучком света с длиной волны λ
760 нм) и фиолетовой
к =
650 нм, падающим
=
перпендикулярно к его поверхности. Определить угол α, если известно, что расстояния между двумя соседними темными интерференционными полосами равны l
Найти диаметр второго светлого кольца Ньютона, наблюдаемого
25.
в отраженном свете с длиной волны λ
линзы равен R
26.
Для измерения толщины волоса его положили на стеклянную пла-
6,4 м, а лучи параллельны главной оптической оси.
=
12 мм.
=
640 нм, если радиус кривизны
=
стинку и сверху прикрыли другой пластинкой. Расстояние от волоса до линии соприкосновения пластинок, которой он параллелен,
20 см. При освещении пластинок красным светом с длиной вол-
l
=
ны λ
750 нм на 1 см умещается 8 интерференционных полос.
=
Определить толщину волоса.
Найти длину волны света, падающего на зеркала Френеля, если рас-
27.
стояние между двумя мнимыми изображениями источника света
в зеркалах равно d
L
2,267 м, а ширина темной полосы интерференции равна x
=
28.
Мыльная пленка толщиной h
0,7 мм, расстояние от изображений до экрана
=
1,9 мм.
=
0,104 мкм освещается лучами Солнца.
=
Определить окраску пленки при наблюдении ее в отраженном свете,
при угле отражения β
35°, если показатель преломления n
=
=
1,33.
54
29. Между двух шлифованных пластин попал волос диаметром
0,05 мм, вследствие чего образовался воздушный клин. Опреде-
d
=
лить расстояние от волоса до вершины воздушного клина, если лучи света с длиной волны λ
60° и дают в отраженном свете 8,5 интерференционных полос
α
=
589 нм падают на пластинку под углом
=
на 1 см длины пластинки.
30.
Расстояние между вторым и двадцатым темными кольцами Ньюто-
на, наблюдаемыми в отраженном свете, равно r
4,8 мм. Найти
1 =
расстояние между третьим и шестнадцатым темными кольцами.
31.
В установке для наблюдения колец Ньютона свет от ртутной лампы
падает нормально к поверхности пластины. Наблюдение производится в проходящем свете. Какое по порядку светлое кольцо, соответствующее линии λ
соответствующим линии λ
На стеклянную пластинку положена выпуклой стороной плосковы-
32.
579,1 нм, совпадает со светлым кольцом,
=
577 нм?
=
пуклая линза. При нормальном падении на плоскую поверхность
линзы красного света с длиной волны λ
610 нм в отраженном све-
=
те на линзе видны чередующиеся темные и светлые кольца,
а в центре линзы – темное пятно. Определить радиус кривизны выпуклой поверхности линзы, если радиус пятого светлого кольца равен r
33.
Найти диаметр второго светлого кольца Ньютона, наблюдаемого
в отраженном свете с длиной волны λ
линзы, лежащей на плоской пластине, равен R
5 мм.
=
640 нм. Радиус кривизны
=
6,4 м, а лучи па-
=
раллельны главной оптической оси линзы.
Определить радиус кривизны и оптическую силу линзы, лежащей
34.
на плоской пластине, если радиус четвертого светлого кольца Ньютона, наблюдаемого в отраженном свете, равен r
ние производится светом с длиной волны λ
520 нм, падающим па-
=
4,5 мм. Освеще-
=
раллельно главной оптической оси линзы.
При наблюдении колец Ньютона в отраженном свете диаметр четвер-
35.
того темного кольца казался равным r
14,4 мм. Определить длину
=
волны монохроматического света, которым освещается плосковыпуклая линза, лежащая на пластине. Радиус кривизны линзы равен
R
22 м, лучи падают параллельно главной оптической оси.
=
36.
Определить, светлое или темное кольцо Ньютона в отраженном
свете будет иметь радиус r
5,3 мм, если оно возникло при осве-
=
щении линзы светом, падающим параллельно главной оптической
оси линзы. Радиус кривизны линзы равен R
37.
Оптическое покрытие снижает до нуля отражение света с длиной
волны λ
550 нм. Определить эффективность этого покрытия для
=
18 м.
=
55
света с длиной волны λ
450 нм и λ
1' =
700 нм. Под эффективно-
2' =
стью понимается отношение интенсивности прошедшего «просветляющую» пленку отраженного света к его первоначальной интенсивности.
В оба плеча интерферометра Жамена поместили трубки длиной
38.
l
10 см, герметично закрытые с торцов прозрачными одинаковы-
=
ми плоскопараллельными пластинками. Воздух из трубок был откачан. Когда одну из трубок заполнили водородом, интерференционная картина сместилась на k
преломления n водорода. Длина волны света равна λ
Для измерения показателя преломления аргона в одно из плеч ин-
39.
23,7 полосы. Найти показатель
=
590 нм.
=
терферометра Майкельсона поместили откачанную трубку длиной
l
12 см, закрытую с обоих торцов плоскопараллельными стекла-
=
ми. После заполнения трубки аргоном интерференционная картина
сместилась на 106 полос. Длина волны используемого света равна
λ
639 нм. Найти показатель преломления n аргона.
=
40.
В интерферометре Майкельсона используется свет с длиной волны
546 нм. На какое расстояние необходимо переместить одно из зер-
λ
=
кал, чтобы интерференционная картина сместилась на 100 полос?
41.
В интерферометре Майкельсона используется свет с длиной волны
590 нм. В одно из плеч интерферометра поместили откачанную
λ
=
трубку длиной l
10 см, закрытую с обоих торцов плоскопараллель-
=
ными стеклами. После заполнения трубки хлористым водородом
произошло смещение интерференционной картины. После замены
хлористого водорода бромистым водородом интерференционная
картина еще сместилась на 42 полосы. Найти разность показателей
преломления бромистого и хлористого водорода.
В интерферометре Майкельсона перемещение одного из зеркал на
42.
54,6 мкм вызвало смещение интерференционной картины на k по-
лос. Чему равно k, если в интерферометре используется свет с длиной волны λ
Белый свет нормально падает на находящуюся в воздухе мыльную
43.
пленку (n
546 нм?
=
1,3). При какой наименьшей толщине пленки отражен-
=
ный свет в результате интерференции окажется максимально усиленным для длины волны λ
44.
Расстояние между двумя щелями в опыте Юнга равно d
яние от щелей до экрана L
550 нм?
=
1 мм, рассто-
=
3 метра. Определить длину волны моно-
=
хроматического света, испускаемого источником, если расстояние
между светлыми полосами интерференции на экране равно Δl
45.
В опыте Юнга расстояние между щелями равно d
0,8 мм. На ка-
=
1,5 мм.
=
ком расстоянии от щелей следует расположить экран, чтобы рас-
56
стояние между интерференционными полосами оказалось равным
2 мм? Длина волны монохроматического света, используемого
Δl
=
в опыте, λ
46.
На экране наблюдается интерференционная картина от двух коге-
рентных источников света с длиной волны λ
640 нм.
=
600 нм. На пути одного
=
из лучей поместили тонкую пластинку из плавленого кварца с показателем преломления n
1,5. После этого интерференционная карти-
=
на сместилась на 500 полос. Определить толщину этой пластинки.
Плосковыпуклая линза выпуклой поверхностью положена на плос-
47.
кую стеклянную поверхность и освещена нормально падающим на
плоскую поверхность линзы светом с длиной волны λ
680 нм.
=
Диаметр четвертого темного кольца Ньютона в отраженном свете
оказался равным d
6,4 мм. Определить радиус кривизны выпук-
=
лой поверхности линзы.
Пучок белого света падает по нормали к поверхности стеклянной
48.
пластинки толщиной h
n
1,5. Какие длины волн λ, лежащие в пределах видимого спектра
=
0,4 мкм. Показатель преломления стекла
=
(от 400 нм до 700 нм), усиливаются в отраженном свете?
Диаметр четвертого светлого кольца Ньютона, наблюдаемого в от-
49.
раженном свете, равен d
с длиной волны λ
520 нм, падающим параллельно главной опти-
=
9 мм. Освещение производится светом
=
ческой оси линзы. Найти радиус второго темного кольца.
50.
В интерферометре Майкельсона длина волны падающего света
равна λ
644 нм. Определить, на сколько полос сместится интер-
=
ференционная картина при перемещении одного из зеркал
на Δx
0,161 мм.
=
1. Δφ
6. d
10. D
14. λ
18. d
22. Δx
25. 2r
0,6π. 2. L =
=
0,25 мкм. 7. λ
min =
1,25 дп. 11. R
=
546 нм. 15. λ
=
0,13 мкм. 19. n
min =
0,3 мм. 23. Δl
=
5 мм. 26. h
2 =
леный). 29. l
33. 2r
7 мм. 34. R
2 =
36. светлое, k
39. n
43. d
47. R
1,000282. 40. Δl
=
0,1 мкм. 44. λ
min =
3,8 м. 48. λ
=
Ответы
2 м. 3. Δx
=
=
541 нм. 16. Δl
=
0,06 мм. 27. λ
=
10 см. 30. Δr
=
=
4. 37. I1/I0 = 0,109; I1/I0 = 0,111. 38. n = 1,00014.
=
=
=
480 нм. 49. r
=
1 мм. 4. Δl
=
541 нм. 8. Δl
0,88 м. 12. n
=
1,56. 20. λ =
=
72 мм. 24. α
=
580 нм. 28. λ
=
3,6 мм. 31. k
=
11,1 м; D
0,045 дп. 35. λ
=
27,3 мкм. 41. Δn
500 нм. 45. L
3,4 мм. 50. N
2 =
57
3,6 мм. 5. d
=
3,15 нм. 9. α
=
1,33. 13. h =
=
3,66 мм. 17. N
589 нм. 21. λ
1,8·10–5 рад (3,7").
=
=
275. 32. R =
=
0,000124. 42. k = 200.
=
2,5 м. 46. h
=
500.
=
0,1 мкм.
min =
=
=
=
500 нм (зе-
=
=
72 мкм.
457 нм.
589 нм.
60 мкм.
10,3".
5 см
9,1 м.
–1
.
3.2. Дифракция света
Дифракцией называют процессы, связанные с отклонением волн от
прямолинейного распространения при изменении плотности среды распространения. Эти процессы сопровождаются интерференционным перераспределением энергии. Огибая препятствие, волна заходит в область
геометрической тени. Дифракция света сопровождается интерференцией
дифрагированных лучей. Дифракция возникает в том случае, когда фронт
волны не является безграничным, а частично экранирован. Например,
вблизи границ непрозрачных или прозрачных тел, сквозь малые отверстия.
Интенсивность при дифракционных явлениях можно приближенно рассчитать, пользуясь принципом Гюйгенса–Френеля: каждая точка волновой
поверхности рассматривается как центр воображаемых когерентных источников, волны от которых интерферируют в точке наблюдения. Сферические волны, излучаемые этими источниками, называют элементарными.
Огибающая элементарных
волн – это волновая поверхность для последующего момента времени. Она перемещается в направлении распространения волны. Принцип Гюйгенса–Френеля позволяет рассмотреть многие
случаи дифракции света и дает результаты, удовлетворительно согласующиеся с опытом. Чтобы понять суть метода, разработанного Френелем,
определим амплитуду светового колебания, возбуждаемого в точке Р сферической волной, приходящей от точечного источника S, рис. 1. Разобьем
изображенную на рисунке волновую поверхность на кольцевые зоны, построенные так, что расстояния от краев каждой зоны до точки Р отличаются на λ/2. Это зоны Френеля. Колебания, приходящие в точку Р от аналогичных точек двух соседних зон, находятся в противофазе, поэтому и
результирующие колебания, создаваемые каждой из зон в целом, будут
для соседних зон отличаться по фазе на π. При небольшом числе k зон
Френеля площади их примерно одинаковы. В этом случае радиус k-й зоны
Френеля можно определить из соотношения
r
[a·b·k·λ/(a+b)]
k =
1/2
.
Рис. 1. Схема зон Френеля
58
Расстояние от зоны до точки Р с ростом номера зоны k увеличивается
медленно, поэтому амплитуда А
колебания, возбуждаемого k-й зоной
k
в точке Р, убывает монотонно. Приближенно можно считать, что
A
k = (Ak–1+Ak+1
)/2 и A
= A1
/2.
То есть амплитуда в точке Р равна половине амплитуды центральной
зоны. Если на пути волны поставить непрозрачный экран с отверстием,
открывающим только центральную зону, тогда амплитуда в точке Р будет равна А, а интенсивность света будет в четыре раза больше, чем при
отсутствии преград между точками S и Р.
Если же отверстие таково, что
открывает две зоны Френеля, то амплитуды от этих зон (примерно одинаковые) придут в точку Р в противофазе, и в ней будет наблюдаться
минимум интенсивности света. Из сказанного следует: если в открытый
фронт волны входит четное число зон Френеля, то наблюдается минимум интенсивности света; если
k – нечетное, то наблюдается в точке Р
максимум интенсивности света.
Различают два случая дифракции света: дифракцию Френеля, или
дифракцию в сходящихся лучах, и дифракцию Фраунгофера, или дифракцию в параллельных лучах. В первом случае на препятствие падает
сферическая или плоская волна, а дифракционная картина наблюдается
на экране, находящемся за препятствием на конечном расстоянии от него. Фактически, этот случай мы уже рассмотрели. Во втором случае на
препятствие падает плоская волна, а дифракционная картина наблюдается на экране, который находится в фокальной плоскости собирающей
линзы, установленной на пути прошедшего через препятствие света.
Рассмотрим дифракцию Фраунгофера на щели. Схема опыта представлена на
рис. 2. Пусть параллельный пучок монохроматического света
падает нормально на непрозрачный экран, в котором прорезана узкая
щель шириной а. В соответствии с принципом Гюйгенса–Френеля все
точки щели являются когерентными источниками света, колеблющимися в одной фазе. Оптическая разность хода между крайними лучами МС
и ND, идущими от щели в произвольном
δ
a·sinφ. Разобьем щель MN на зоны Френеля, имеющие вид полос, па-
=
направлении φ, равна
раллельных ребру М щели. Все зоны в заданном направлении излучают
свет совершенно одинаково. При интерференции света от каждой пары
соседних зон амплитуда результирующих колебаний равна нулю, так
как эти зоны вызывают колебания с одинаковыми амплитудами,
но с противоположными
фазами.
Результат интерференции в точке В определяется тем, сколько зон
Френеля укладывается в щели. Если число зон четное, то
a·sinφ = ±2k·(λ/2) (k = 1, 2,…)
59
и наблюдается дифракционный минимум. Если число зон нечетное, то
a·sinφ = ±(2k + 1)·(λ/2)
и наблюдается дифракционный максимум. Величина k называется порядком дифракционного максимума (или минимума).
Рис. 2. Дифракция света на щели
Совокупность большого числа узких параллельных щелей одинаковой ширины, расположенных в одной плоскости на одинаковом расстоянии друг от друга, называют плоской дифракционной решеткой.
Сумма ширины одной щели и промежутка между соседними щелями,
называется постоянной (или периодом) дифракционной решетки. Дифракционную картину можно наблюдать либо с помощью зрительной
трубы, либо на экране, расположенном за дифракционной решеткой.
При нормальном падении лучей на поверхность дифракционной решетки направления, в которых будет наблюдаться максимальная освещенность на экране, определяются из условия:
d·sin φ = ± k·λ (k = 0, 1, 2,…),
где d – период дифракционной решетки, φ – это угол между нормалью
к дифракционной решетке и направлением на соответствующий дифракционный максимум. Для более коротких волн условие максимума
выполняется при меньших углах. Направления, в которых интенсивность освещения будет минимальна, определяются из условия:
а·sin φ = ± k·λ (k = 1, 2,…),
где а – ширина щели дифракционной решетки. Разрешающая способность R дифракционной решетки, то есть способность ее представить
раздельно две спектральные линии, определяется по формуле
R
=
k·N,
где N – общее число штрихов дифракционной решетки, k – порядок дифракционного максимума.
60
Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]