- •3. Циклы поршневых двигателй внутреннего сгорания (двс)
- •3.1. Принцип действия двс
- •3.2. Цикл со смешанным подводом тепла
- •3.4. Термодинамика идеального цикла Дизеля
- •3.5. Индивидуальное задание по термодинамическому расчету необратимых циклов поршневых двигателей
- •3.6. Указания к выполнению задания
- •3.7. Описание программы
- •3.8. Пример выполнения задания
- •4. Газотурбинные установки
- •4.1. Гту со сгоранием при постоянном давлении
- •4.2. Цикл газотурбинной установки с подводом тепла
- •4.3. Цикл газотурбинной установки со сгоранием
- •4.4. Газотурбинная установка со сгоранием при
- •4.5. Индивидуальное задание по термодинамическому
- •4.6. Указания к выполнению задания
- •4.7. Описание программы
- •4.8. Пример выполнения задания
- •0 Дж/кгДж/кгДж/кгДж/кг.
- •5. Элементы химической термодинамики
- •5.1. Закон Гесса и его следствия
- •5.2. Зависимость теплового эффекта химической
- •5.3. Задание по расчету теплового эффекта
- •5.4. Пример расчёта
- •5.5. Закон действующих масс. Константы равновесия
- •5.6. Степень завершенности реакции и состав
- •5.7. Термодинамические уравнения процесса протекания
- •5.8. Методы расчета констант равновесия
- •Метод Темкина-Шварцмана
- •5.9. Индивидуальные задания по определению
- •5.10. Примеры выполнения заданий
4.2. Цикл газотурбинной установки с подводом тепла
при и изотермическим сжатием
В принципе практическая реализация такого цикла невозможна. Однако применение многоступенчатого сжатия с промежуточным охлаждением, а также интенсивное охлаждение цилиндров либо других конструкционных элементов, соприкасающихся со сжимаемым газом при его сжатии, позволяют заметно приблизить процесс к изотермическому. На рис. 4.3, 4.4 показаны ,и,-диаграммы процесса сжатия в компрессоре с изотермическим сжатием.
Очевидно, что в этом цикле отведенное тепло равно сумме теплот, отводимых в изотермическом процессе сжатия 1-2 и изобарном расширении 4-1.
; (4.8)
. (4.9)
Рис.
4.3.
,
-диаграмма
цикла Рис. 4.4.
,-диаграмма
цикла
ГТУ
с изотермическим сжатием
ГТУ с изотермическим сжатием
Термодинамический анализ цикла ГТУ со сжатием при , предполагает все допущения, которые были приняты при анализе предшествующих циклов, в том числе и при рассмотрении цикла ГТУ со сжатием по адиабатному процессу. Рабочее тело – идеальный газ постоянного химического состава.
Процессы рабочего цикла квазистатичны и являются частными случаями политропных процессов. Отвод отработавших газов в окружающую среду заменен изобарным процессом расширения рабочего тела. Расширение на турбине осуществляется до давления среды, в которую происходит истечение.
Параметры рабочего тела в узловой точке 1 предполагаются известными. Однозначность расчетного анализа достигается заданием параметров, определяющих характер реализуемого цикла.
Степень сжатия воздуха в компрессоре:
. (4.10)
Степень предварительного расширения, в принципе характеризующая подвод тепла по изобаре 2-3:
. (4.11)
Параметры в начальной точке цикла будем считать известными.
Состояние 1:,,.
Найдем выражение для расчета параметров в узловой точке цикла 2.
Температура – по определению цикла.
Давление , исходя из заданной степени сжатия воздуха в компрессоре.
Для определения удельного объема воспользуемся соотношением параметров в изотермическом процессе:
;
или с учетом (4.10)
. (4.12)
Состояние 2: ;;.
Определим параметры рабочего тела в узловой точке 3 рабочего цикла, воспользовавшись соотношением параметров изобарного процесса 2-3 и заданной величиной степени предварительного расширения (4.11).
Давление в точке 3:
.
Исходя из соотношения параметров в изобарном процессе , найдем:
.
Удельный объем в состоянии 3 также в раз больше чем в состоянии 2:
.
Состояние 3: ,,.
Исходя из цикла, давление в точке 4 равно давлению в точке 1. Объем в точке 4 найдем, записав соотношение параметров для адиабаты 3-4: , откуда
или
.
Температуру в точке 4 найдем воспользовавшись уравнением состояния , тогда.
Учтем, что и получим.
Состояние 4: ;;.
Рассчитаем энергетические характеристики цикла.
От высокотемпературного источника к каждому килограмму рабочего тела по изобаре 2-3 подведена теплота
. (4.13)
Сбрасываемое в окружающую среду тепло состоит из суммы тепла, отведенного по изобаре 4-1, и, отведенного по изотерме 1-2:
.
Найдем составляющие теплоты .
Для изобары 4-1:
.
Для изотермы 1-4:
. (4.14)
Тогда
. (4.15)
Полезная работа за цикл, полученная от каждого килограмма рабочего тела:
. (4.16)
Термический КПД цикла:
; . (4.17)
Преобразуем термический КПД к более удобному для анализа виду:
. (4.18)
Рис.
4.5. Зависимость термического КПД от
степени предварительного расширения
[6]
Исследуем функцию на наличие максимума для фиксированной степени предварительного расширения. Продифференцируем
, предполагая :
.
Приравнивая к нулю, получим условие максимума термического КПД:
.
При этом термический КПД принимает максимальное значение:
. (4.19)
Линия максимальных значений термического КПД на рис. 4.5 нанесена пунктиром.
Нетрудно заметить, что термический КПД цикла растет с ростом степени повышения давления , ростом показателя адиабаты. Для фиксированных значенийи к КПД несколько возрастает с ростом степени предварительного расширения. Однако с увеличением степени повышения давления в цикле влияниена КПД существенно снижается.