книги из ГПНТБ / Жуков А.В. Колебания лесотранспортных машин
.pdfРезультаты исследований показывают, что смягчающие факторы уменьшают нагрузки при повале дерева при первом ударе в 1,5—2 раза, при втором — в 5—8 раз.
6
Колебания лесотранспортных систем
сбалансирной подвеской
Влесной промышленности, как и во многих других отраслях народного хозяйства, работают в большом количестве транс портные средства, оснащенные балансирной подвеской. Такой тип подвески широко применяется на тракторах, автомобилях, прицепно^м составе. Применение балансирной подвески позво ляет улучшить проходимость машины, повысить устойчивость
движения, снизить динамические нагрузки на элементы ходо вой системы.
Исследованию балансирной подвески лесотранспортных си стем посвящен ряд работ. Е. И. Лах [12, 13] рассматривает вертикальную динамику лесовозного автомобильного прицепароспуска. Однако ни он, ни другие авторы не затрагивают воп росы поперечно-угловых колебаний систем, оснащенных балан сирами. Между тем выбор параметров балансирной подвески с точки зрения снижения величины поперечно-угловых перемеще ний транспортной машины весьма важен. Оптимальные значе ния параметров бал'ансирной подвески снижают динамические нагрузки на ходовую систему, повышают устойчивость и увели чивают скорость движения.
Рассмотрим поперечно-угловые колебания лесотранспортной системы с балансирным комбинированным подвешиванием (рис. 94). Изображенная на схеме подвеска отличается от балансир ной подвески серийно выпускаемого прицепа-роспуска 2Р-І5 (ТМЗ-803) тем, что она имеет дополнительный поперечный ба лансир, на котором коник с хлыстами закрепляется шарнирно в точке Ог и дополнительно подрессоривается. С целью упроще ния задачи предполагаем, что колебания прицепа не связаны с колебаниями тягача. Неподрессоренные массы (балансиры, ко леса и др.) считаем сосредоточенными в точках А и В. При ис следованиях учитываем жесткость шин и их демпфирование, характеристики упругих элементов считаем линейными [19]. Исходим также из предположения, что поперечно-угловые коле бания вызываются неровностями косинусоидального профиля при наезде на них колесами правого борта системы.
Как известно [3,20], поперечно-угловые колебания не свя заны с вертикальными и продольно-угловыми. Схема поперечноугловых колебаний рассматриваемой системы приведена на
|
|
Рис. 94. Балансирная комбинированная подвеска. |
|
|||||||
рис. |
95. |
Видно, |
что |
система |
имеет |
две |
степени |
свободы, |
||
ее колебания определяются обобщенными координатами |
<? и р. |
|||||||||
|
Выражения кинетической Т, потенциальной П энергии и |
|||||||||
диссипативной функции R имеют вид: |
|
|
|
|
||||||
r = [ / 0 3 4 - 0 , 5 M ( / i - s ) 2 ] ^ + 0 , 5 ( / 0 2 + M s 2 ) |
y+M(h-s)s? |
|
(і; (116) |
|||||||
|
П = 0,5[СШ 62 —Mg(h—s) |
] ?2 +0,5(0,5 cpd2—Mgs) p2 |
— |
|||||||
|
|
У(Я In |
+ < ? 2 n ) + ? 2 l n +'2 |
<7ln |
<?2n |
+ 7 2 2 n ; |
(117) |
|||
|
R = |
0,5кшЬ2 |
• ? 2 + 0 , 2 5 k , d 2 ¥ - k j > |
i(qln |
+q2n |
)+q2la |
+ |
|||
|
|
|
|
+2q{nq2n+q22a, |
|
|
|
|
(118) |
|
где |
/оз |
— момент |
инерции |
неподрессоренных |
масс |
относи |
||||
|
/о2 |
тельно продольной оси, проходящей через точку 0 3 ; |
||||||||
|
— момент инерции подрессоренных масс относительно |
|||||||||
|
М |
продольной оси, проходящей через точку |
0 2 ; |
|||||||
|
— масса подрессоренных частей системы; |
|
||||||||
|
g |
— ускорение свободного падения; |
|
|
|
|||||
|
?, Р |
— угол |
поперечного |
отклонения |
неподрессоренных и |
подрессоренных масс соответственно;
Ь— колея прицепа;
h |
— расстояние |
от оси крена 0 3 до центра тяжести |
под |
|
|
рессоренных масс; |
|
|
|
s |
— расстояние |
от оси, |
проходящей через шарнир |
02 , |
|
до центра |
тяжести |
подрессоренных масс; |
|
d — расстояние между рессорами;
ср, kp жесткость рессор и коэффициент сопротивления подвески соответственно;
сk жесткость и коэффициент сопротивления шин соот ветственно.
Рис. 95. Схема поперечно-угловых колебаний подрессорен ных и неподрессоренных масс системы.
Функции воздействия qXu — qt = 0,5 Я (1 —cos и t); q2a —
==^f г = |
0,5 [1 — c o s w ( / — Г ) ] , где T — l/v — время прохождения |
||||
пути і (/ |
— длина |
балансира),<» = |
— |
-вынужденная частота |
|
колебаний. |
|
|
|
||
С |
использованием принципа |
Лагранжа по выражениям |
|||
(116), |
(117), (118) |
получена система |
двух дифференциальных |
уравнений движения, описывающих поперечно-угловые колеба ния динамической системы с балансирной подвеской:
a1'<f+a2'?+a3<f-t-a4$ |
= b(Q ,„ + Q U ) ; |
|
ЛбЗ+авР+а7Р+а8? = 0, |
(120) |
|
где ai=2I03+M(h—s)2; |
а2=кшЬ2; |
|
a3=culb2—Mg(h—s); |
а4=М(Н—s) |
s; |
a5=I02+Ms2; |
a6=0,25k^d2; |
|
a7 = 0,25cpd2 — Mgs; |
a8=M(h—s)s; |
Q\n~cmQin |
-\-kmqln; |
Q,n — c m q 2 a - \ - k m q 2 |
n . |
Поведение динамической системы анализировали для слу |
|||
чая переезда |
правыми |
колесами прицепа неровностей |
высотой |
до 30 см и длиной \ м. Изменение параметров h, d, s, b, а также
показателей |
упругости |
и демпфирования позволяет |
выявить их |
|||||
влияние на величину |
выхода |
системы |
— угловые |
координаты |
||||
т и |
|
Р. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Данная |
система решена на ЭЦВМ «Минск-22». При анализе |
|||||
результатов |
рассматривались следующие интервалы |
времени: |
||||||
1) |
0 |
< ґ < т |
(передние |
колеса |
в |
пределах |
неровности); |
|
2) |
' |
<<t<.T |
(неровность между колесами осей); 3) |
T<.t<.T-\- |
-J- t |
(задние колеса находятся в пределах неровности); 4) |
|||||
>Г - 4 - ' |
(колеса |
задней оси вышли |
за пределы неровности). |
|||
|
В начальный |
момент |
времени |
(t=0) |
угловые перемещения |
|
9 и р |
и их производные |
равны нулю. Дл я остальных интерва |
||||
лов |
времени соблюдаются |
условия |
непрерывности функции на |
|||
границах интервалов (при t= * ; t=T; |
t=T-\-x). |
|||||
|
Как видно из рис. 96, кривые изменения углов имеют перио |
|||||
дический |
характер, причем период |
их колебаний равен времени |
||||
х проезда неровности (x = |
L a / y ) . |
|
|
|||
|
Неподрессоренные массы имеют малую инерционность, зна |
|||||
чительную жесткость упругих элементов |
(шины) и значительное |
|||||
демпфирование. Поэтому |
МаКСИМаЛЬНЫе |
ИХ ОТКЛОНеНИЯ ( fmax ) |
соответствуют времени наезда колеса на вершину неровности. В |
|
момент съезда с неровности угол |
9 близок к нулю (см. рис.96). |
Наоборот, подрессоренные массы |
обладают значительной инер |
ционностью, |
жесткость |
их элементов меньше, |
поэтому |
макси |
|||||||
мальные |
значения |
угла |
|
р наблюдаются несколько |
раньше, чем |
||||||
угла ф, но период изменения |
их тот же. |
|
|
|
|
||||||
Кривые изменения скоростей перемещений пересекают ось |
|||||||||||
абсцисс в моменты времени, |
соответствующие |
|
максимальным |
||||||||
значениям |
9 |
и |
р . Почти |
во всем интервале |
времени Т-\-1 |
||||||
(для v = 20 км/ч, 7"+ -с = 9 , 1 |
с) значения угла |
р |
много |
меньше |
|||||||
значений |
угла |
9 ( 9 т а х |
= 14° 19'). Только в случае, |
если |
время |
||||||
близко к |
Г-f-t, |
угол |
р |
стремительно возрастает, |
что говорит |
о неудачном выборе параметров подвески для данной скорости движения.
Решение уравнений (120) показало, что угловые отклонения подрессоренных масс (угол р) сильно зависят от коэффициентов
as п |
а7, которыми определяется парциальная частота п колеба |
|
ний |
подрессоренных -масс системы |
(п2~а7/а5). |
Анализ коэффициентов as и а7, проведенный с помощью спе циально составленной программы для случая движения системы с расчетной скоростью, позволил выбрать их рациональные зна
чения |
(Й5==2 тс-м-с2 , |
а7 = 5 тс-м/с) |
из условия непревышения за |
время |
Г-4- т значений |
угла р 2°. |
Числовые значения парамет |
ров системы, при которых были сделаны расчеты, следующие:
1=2, |
// = 0,1, |
L=\ |
м; |
с р =!І9,6тс/м; /ер = |
0,8 тс-с/м; |
6 = 2,6, |
|||||
d = l , 6 , |
/і=1,5, s = l , 0 м; М = 2 , 0 5 т с - с 2 / м . |
|
|
|
|
||||||
Характер |
периодичности кривой |
угла |
3 |
яснее |
всего выра |
||||||
жен при скорости движения 20 км/ч |
(рис. 97, а) . С |
увеличением |
|||||||||
с к о р о с т и |
д в и ж е н и я |
периодичность |
заметно |
меньше, од |
|||||||
нако угол |
3 |
(ко времени Т-\-1 |
) увеличивается более |
резко. |
|||||||
Значение |
угла |
8 т а х |
за время |
Т-\- і при |
наибольшей ско |
||||||
рости движения не |
превышает |
1°30'. Если |
скорость |
снижается, |
|||||||
первые |
максимумы |
уменьшаются, а |
к моменту T-\-z |
значения |
угла |
3 возрастают. При скорости движения 5 км/ч ясно видна |
|||
тенденция кривой 3 к |
резонансу, однако данная скорость для |
|||
нашего случая |
не является расчетной. |
По истечении времени |
||
T ' + i |
процессы |
3 = / ( ? ) |
будут затухать |
с частотой собственных |
колебаний.
Рис. 97. Кривые изменения углов |
3 (а) и <р (б) |
для |
скоростей движения |
|||
|
5 (1), |
10 (2), |
15 (3) |
и 20 (4) |
км/ч. |
|
Угол |
а при любых |
значениях |
скорости носит ясно выра |
|||
женный |
периодический |
характер |
(рис. 97,6). |
Максимальные |
значения его соответствуют времени проезда вершины неровно сти. Они почти не зависят от скорости движения и колеблются в пределах от 13°30' до 14°. Соответственно этому для скоростей
движения 5, 10, 15, 20 км/ч периоды изменения кривых |
? |
будут |
|||||
12, 6, 4, |
3 с. |
|
|
|
|
G5 И uj |
|
Как |
уже |
говорилось, |
изменение |
коэффициентов |
|||
сильно сказывается на величине угла |
В. Так, сравнение |
зависи |
|||||
мостей р = / ( 0 |
и cp = f(/) |
показывает, |
что |
при as = 2,11 |
|
тс - м - с 2 |
|
и а 7 = 1 0 , 6 т с - м |
(см. рис. 9 6 и 9 7 ) , если t=7 |
с, угол р возрастает |
|||||
в 6 раз, угол <р остается почти неизменным. |
Эти значения |
коэф |
фициентов аь и а7 являются рациональными для скоростей дви жения от 20 до 40 км/ч. При увеличении скоростей движения до
50—55 км/ч (рис. 98) графики углов 3 и <р носят ясно выра женный периодический характер с периодом колебаний, равным примерно времени t . С увеличением скорости движения макси мальные значения 3 и ¥ возрастают, особенно угла 3. Отри цательные значения угла ? значительно меньше положительных (примерно в 5 раз), что полностью согласуется с физическим
Рис. |
98. |
Кривые |
изменения |
угла |
|
Ji (а) |
и 9 |
(б) |
для |
скоростей дви |
|
жения |
50 (/) |
и |
55 км/ч |
(2). |
смыслом явления. Отрицательные значения угла 3 несколько меньше положительных. Так, при v = 55 км/ч эти значения соот ветственно равны 4°58' и 6°48'.
Отклонения угла 3 происходят по разные стороны от ней трального положения (см. рис. 98, а), что меньше заметно при малых скоростях движения (см. рис. 97).
Зависимость угла крена 3 от скорости движения неодина кова при различных значениях времени (рис. 99). Так, в момент времени 7 = т (кривая 1) наиболее интенсивное возрастание (3 происходит при скоростях движения менее 15 км/ч. В момент третьего всплеска кривых процесса (кривая 2) 3 интенсивно увеличивается при и < 1 0 км/ч. При первом всплеске (кривая 3) амплитуды р при этих скоростях почти не изменяются.
8. Зак. 2164
5 10 15 20 V.KM/Ч
|
Рис. 99. График |
изменения угла % в зависимости |
|
||||
|
|
от |
скорости |
движения: |
|
|
|
|
/ — момент времени Т+--; |
2— |
третий всплеск; |
3 — первый |
|||
|
|
|
|
всплеск. |
|
|
|
Как показали проведенные исследования, наибольшее влия |
|||||||
ние на |
величину |
отклонения |
подрессоренных |
масс |
оказывают |
||
длина |
балансира |
/, высота центра тяжести h, |
колея |
Ь, расстоя |
ние между рессорами d, показатели демпфирования и упругости подвески. Для сравнения были произведены вычисления для ба-
лансирной подвески, |
не |
|
имеющей шарнира в точке |
02, |
рессор |
|||
ного подвешивания |
и |
амортизаторов. |
Остальные |
параметры |
||||
оставались неизменными- |
Результаты |
вычислений показали, что |
||||||
величина максимальных |
отклонений |
для |
такой |
системы |
значи |
|||
тельно больше, чем |
для |
системы с |
поперечным |
балансиром и |
рессорным подвешиванием. Так, уже при скорости движения 5 км/ч максимум угла крена для первой системы вдвое больше.
Проведенное исследование позволяет утверждать, что дан ная схема балансирного подрессоривания с точки зрения дина мической на'груженности и устойчивости движения целесооб разна, несмотря на значительную конструктивную сложность. Снижение динамической нагруженности и повышение устойчи вости движения позволит снизить металлоемкость конструкции, повысить ее долговечность, проходимость, скорость движения и увеличить производительность работы лесовозного автопоезда.
7 Исследование колебаний транспортных систем
при неустановившихся режимах движения
При движении транспортных систем в условиях неровных дорог возникают колебания их подрессоренных и неподрессоренных масс, вызывающие значительные динамические нагрузки
на элементы систем, которые зависят от параметров подвески, общих параметров машины (расположения центра тяжести по высоте и длине, величины базы и др.), качества поверхности пути, скорости движения и т. д.
Исследованию динамики лесотранспортных и других систем при взаимодействии их с неровностями пути посвящены много численные исследования [3—5, 8, 19, 62—64 и другие]. Однако большинство их основано на предположении установившегося режима движения. В действительности же, даже исключая раз гоны и торможения при трогании с места и остановках, скорость транспортной системы постоянно меняется в значительных пре делах. Возникающие при этом колебания влияют на вертикаль ные и угловые перемещения масс машины, сказываясь на дина мической нагруженное™ деталей и узлов и устойчивости движе ния системы.
Динамика процессов трогания с места и торможения транс портных систем в предположении ровной поверхности пути под робно исследована в работах Е. А. Чудакова [66], Н. А. Буха рина [67], Я. X. Закина [35], В. Г. Розанова [65] и других. В действительности машина движется по чередующимся неровно стям дорожного полотна. Поэтому естественным будет предпо ложить наличие значительного взаимного влияния процессов торможения и разгона машины и колебаний ее масс, вызванных неровностями пути.
Каждый из этих вопросов в отдельности довольно подробно изучен. Важным и интересным представляется их совокупное исследование.
Возьмем, к примеру, следующий случай. При движении авто мобиля водитель замечает значительную неровность на дороге. Он, естественно, сразу начинает тормозить, но не успевает до минимума погасить скорость и переезжает неровность. В зави симости от того, с какой интенсивностью происходит торможе ние, на каком расстоянии была замечена неровность, какова ско рость в начале торможения и т. п., характер динамических уси лий при наезде на неровность будет различным. Часто в этих условиях наблюдаются весьма интенсивные динамические уси лия, которые намного превосходят допускаемые и приводят к перегрузкам элементов ходовой системы и поломкам. Происхо дит это, по-видимому, вследствие того, что в момент наезда воз никающие на колесах вертикальные нагрузки суммируются с реакциями, появившимися в результате перераспределения масс системы в процессе торможения.
Замечено, что опытные водители перед самой неровностью, даже если они не успели погасить скорость машины, снимают усилие с тормозной педали, интуитивно изменяя перераспреде ление инерционных усилий на передних и задних колесах маши-
ны. Тогда переезд через неровность осуществляется более плав но. При несвоевременном снятии усилия с тормозной педали возможно совпадение по фазе собственных колебаний системы и
возмущающей силы (конечно, |
при |
сопоставимых |
частотах). В |
||
этом случае динамические усилия |
резко возрастают. |
|
|||
В процессе разгона машины наблюдаются те же явления, |
|||||
однако ввиду того, что интенсивность |
разгона, |
как |
правило, |
||
меньше, чем торможения, эти явления |
заметны меньше. |
||||
В практике вождения имеются и другие характерные дина |
|||||
мические явления, возникающие |
при |
неустановившихся режи |
|||
мах движения. Например, в некоторых случаях имеют |
место ин |
тенсивные колебания кузова, которые гаснут тем быстрее, чем сильнее интенсивность разгона. Видимо, здесь при достижении определенной скорости машины система входит в резонанс и чем
быстрее |
она |
пройдет |
эту скорость, |
тем быстрее гаснут |
возни |
кающие |
резонансные |
колебания. |
|
|
|
Большой |
интерес |
представляет |
изучение динамики |
авто |
|
поездов |
как |
лесовозных, так и прицепных и седельных. |
Здесь, |
кроме взаимного влияния изменяющихся тяговых (тормозных) сил и возмущений от пути, нужно принимать во внимание взаи модействие звеньев автопоезда, которое будет зависеть от его типа, устройства и работы тормозной системы, от особенностей
сцепных устройств и т. д. |
|
|
Рассмотрим |
один из наиболее простых случаев — н е у с т а |
|
н о в и в ш е е с я |
д в и ж е н и е двухосного |
автомобиля. |
При появлении движущих или тормозных сил, действующих |
||
на машину, происходит перераспределение |
нагрузок на ее оси, |
в результате чего.возникают деформации упругих элементов под вески и колебания подрессоренных и неподрессоренных масс транспортной системы. В зависимости от соотношения парамет ров подвески системы такие колебания могут оказать значитель ное влияние на общую динамическую нагруженность осей авто мобиля.
Рассмотрим влияние общих параметров и параметров под вески транспортной системы на вертикальные перемещения ее подрессоренных масс при торможении на примере двухосного автомобиля. Учитывая симметричность системы относительно продольной вертикальной плоскости, проходящей через-ее центр тяжести, в расчет принимаем только вертикальные и продольноугловые колебания масс машины. Подвеску принимаем линей ной, неподрессоренные массы и сопротивление подвески колеба ниям для упрощения выкладок не учитываем [19]. Кроме того, считаем, что автомобиль движется по ровному пути.
Схема колебания автомобиля показана на рис. 100. Полученная на основании принципа Лагранжа система диф
ференциальных уравнений, описывающих вертикальные и про-