книги из ГПНТБ / Шваб А. Измерения на высоком напряжении. Измерительные приборы и способы измерения
.pdfвторичной стороне приводит к большим перенапряже ниям на емкости С%. Поэтому низковольтную часть за щищают искровым промежутком (рис. 81). Индуктив ность дросселя Др выбрана по условию
Zrfо (£ др + ^тр) = 2п/о(С, + С2) ’
где /о — частота сети, для которой предназначен емкост ный трансформатор напряжения.
Рис. 81. Схематическое изображение емкостного трансформатора на пряжения для установки на открытом воздухе.
С| — высоковольтная |
емкость; |
С2— низковольтная |
емкость; Сп — общая |
||||
емкость, |
равная номинальной |
емкости для высокочастотной связи; Тр — про |
|||||
межуточный трансформатор; F — самогасящийся защитный искровой промежу |
|||||||
ток; Z\ и Z2— полные |
сопротивления феррорезонансного |
защитного устрой |
|||||
ства; |
X—U —подключения с первичной стороны; х—и — основные вторичные |
||||||
обмотки; |
/г, е — вспомогательные вторичные обмотки |
для обнаружения замы |
|||||
каний |
на |
землю; |
Я/7 — подключение высокой частоты |
для высокочастотной |
|||
связи |
по линиям |
электропередачи. |
|
|
Это условие соответствует настройке в резонанс вто ричного контура, образованного индуктивностью Гд -f-
+Гтр и параллельно включенными емкостями Cj и Cg.
90
В этом случае внутреннее сопротивление емкостного трансформатора напряжения станет чисто активным и равным Ri, а подлежащее измерению напряжение Ui и напряжение U2 на нагрузке совпадают по фазе (вектор ная диаграмма на рис. 80,6). Поэтому коэффициент трансформации по напряжению можно написать в виде
и__ UU ^ . UCl + URL+ U* k ~~u2 ~ ut
Строго говоря, в числителе вместо значения Uci нуж но подставить его проекцию на направление Ui, однако такая небольшая неточность вполне допустима. Легко видеть, что значение k мало зависит от нагрузки транс форматора (£/лі<с(Усі).
Достоинство емкостного трансформатора напряжения состоит в том, что общие затраты на его изоляцию неве лики. Емкостный делитель трансформатора имеет линей ное распределение напряжения независимо от частоты. Лишь у промежуточного трансформатора возможно не линейное распределение напряжения вдоль первичной об мотки при импульсах, что требует усиления изоляции. Другим достоинством емкостного трансформатора напря жения является еще и то, что помимо применения в ка честве измерительного он может быть использован как конденсатор высокочастотной связи по линиям электро передачи. Недостатком емкостного трансформатора на пряжения является зависимость емкостей, а значит и коэффициента трансформации при холостом ходе от тем пературы (у промежуточного трансформатора коэффи циент трансформации при холостом ходе имеет постоян ное значение и определяется, как известно, числами вит ков первичной и вторичной обмоток). Наряду с этим следует отметить, что в переходных процессах при экс плуатации емкостного трансформатора могут возникать явления феррорезонанса и релаксационных колебаний, которые создают известные трудности.
Подробные сведения, касающиеся применения емко стных трансформаторов напряжения, в частности вопро сы погрешностей измерения в зависимости от напряже ния, частоты и величины нагрузки приведены в [Л. 137, 144, 145]. Обзор разработок, проведенных за последние 5 лет в области индуктивных и емкостных измерительных трансформаторов напряжения, можно найти в [Л. 391].
91
в) Индуктивные трансформаторы напряжения. Определение высокого напряжения по коэффициенту трансформации испытательного трансформатора
Индуктивный измерительный трансформатор напря жения представляет собой слабо нагруженный специ альный трансформатор высокого напряжения, к высоко вольтной обмотке которого подводится напряжение, подлежащее измерению, а к вторичным зажимам—измерительный низковольт ный прибор (рис. 82). Для режима холостого хода высокое напряжение может быть вычислено по измеренному низкому напряжению и отношению чи
сел витков по формуле
|
|
|
|
|
Ut ^ U a^ - = U,k. |
|
|
||
Рис. |
82. |
Измере |
|
1 |
2 w2 |
|
|
||
Даже для холостого хода это урав |
|||||||||
ние |
высоких |
пере |
|||||||
менных |
напряже |
нение не совсем точное, так как только |
|||||||
ний |
при |
помощи |
индуктированные в обмотках э. д. с. |
||||||
индуктивного |
из |
Еі и £ 2 |
точно |
относятся, как |
числа |
||||
мерительного |
|
||||||||
трансформатора |
витков. |
Строго |
говоря, нужно |
к вы |
|||||
напряжения. |
|
численному упрощенным |
способом |
||||||
|
|
|
|
значению Uy прибавить еще |
активное |
и реактивное падения напряжений в первичной обмотке. Свойства трансформатора в стационарном режиме могут быть рассмотрены при помощи известной вектор ной диаграммы. На рис. 83 показана векторная диаграм ма с учетом тока намагничивания / и потерь в стали
/и. Исходя из величин ІІ'ъ и I'2, приведенных к первичной цепи, после суммирования аналогично пересчитанных внутренних активного и реактивного падений напряже ний получим индуктированную э. д. с., а с учетом пер вичных внутренних падений напряжений — напряжение на зажимах Uу. Первичный ток определяют по результи рующей первичной и вторичной н. с.
wil0='w ji—w2h; h = Io+ Ѵг-
Вследствие сравнительно большого поперечного сече ния меди обмоток и малых магнитных потоков рассеяния падения напряжений на внутренних полных сопротивле-
92
Пиях невелики. Поэтому измеренные низкие напряжения, пересчитанные на сторону высокого напряжения, пример но соответствуют действительному высокому напряже нию. На рис. 83 внутренние падения напряжений показа ны для наглядности сильно завышенными. Для опреде ления погрешностей измерения, зависящих от нагрузки,
Рис. 83. Векторная диаграмма индуктивного трансформатора напряжения.
а — при холостом ходе; 6 — при нагрузке.
векторную диаграмму следует вычерчивать в масштабе [Л. 137, 138].
Чтобы значение погрешности по напряжению было по возможности малым, низковольтная обмотка имеет до полнительные витки, которыми низкое напряжение мо жет быть немного увеличено сверх выбранного номиналь ного значения (по режиму холостого хода). При нагруз ке низкое напряжение уменьшается на величину вну треннего падения напряжения в трансформаторе и для номинальной нагрузки погрешность по напряжению можно сделать равной нулю.
Для передачи без искажений импульсных напряжений обычные измерительные трансформаторы напряжения
93
непригодны. Их верхний частотный предел равен не-> скольким килогерцам, при этом вследствие заметных ем костных токов через распределенные емкости (межвитковые и по отношению к земле) их характеристики осо бенно искажаются при очень высоких напряжениях:
Проблемы, связанные с конструкци ей, эксплуатационными свойствами и применением измерительных трансфор маторов напряжения, весьма многооб разны и не могут быть здесь рассмо трены в полном объеме. Подробные сведения о погрешностях коэффициен та трансформации и угловых погреш ностях, об установках для испытания трансформаторов и конструктивных особенностях последних приведены в многочисленной специальной литера туре ;[Л. 137, 146—158, 391].
При высоковольтных испытаниях в лаборатории часто высокое напряже ние вычисляют по питающему напря жению на низковольтной стороне и коэффициенту трансформации испыта тельного трансформатора. Из вектор ной диаграммы, приведенной на рис. 83, видно, что в случае индуктивной нагрузки такой способ завышает зна чение высокого напряжения. Большин ство испытуемых объектов в ТВН (ка бели, проходные и опорные изолято
ры и т. д.) представляют для испытательного транс форматора главным образом емкостную нагрузку. Сле дует добавить, что у испытательных трансформаторов для очень высоких напряжений межвитковые и паразит ные емкости на высоковольтной стороне представляют собою заметную емкостную нагрузку уже при холостом ходе. Как видно из рис. 84, емкостные нагрузки приводят к повышению напряжения на высоковольтной стороне и тем большему, чем больше общая индуктивность рассея ния и емкостная нагрузка. Вследствие больших полей рассеяния, обусловленных большими изоляционными расстояниями между первичной и вторичной обмотками, превышения напряжения могут быть более 10%. Осо бенно сильно это явление проявляется у испытательных
94
трансформаторов, выполненных по каскадной схеме и имеющих очень большую индуктивность рассеяния. Если известно напряжение короткого замыкания трансформа тора «к в процентах и его реактивная часть
Г ~~2 9~
u s — y «к — UR ,
то из рис. 84 можно приближенно определить относи тельное превышение напряжения по формуле
W t / a o ~ 0 , O l M sC / C HOMj
где f/20 — вторичное напряжение холостого хода; СНОм—
номинальная емкость, соответствующая загрузке транс форматора номинальным током при номинальном напря жении; С — фактическая емкость нагрузки, учитывающая паразитную емкость обмоток испытательного трансфор матора.
Таким образом, можно получить градуировочную кри вую, дающую передаточное отношение трансформатора в функции емкости С. Ре зультаты эксперименталь ных исследований зависи мостей коэффициента трансформации от формы кривой высокого и низко го напряжений, а также коэффициента амплитуды от нагрузочной емкости можно найти в [Л. 159].
В связи с измерениями тангенса угла диэлек трических потерь Шеринг и Брюлле [Л. 161] пред ложили элегантный ме
тод точного определения коэффициента трансформа-
ции (трансформатор Трі) в |
зависимости |
от емко |
|
стной нагрузки (рис. 85). Испытуемый |
объект |
Сх под |
|
ключается не к вершине моста |
N, а |
непосредственно |
заземляется. Вместо емкости Сх в плечо моста включают дополнительную емкость С5 и активное сопротивление Rb-
В уравновешенном состоянии в диагонали моста, как известно, ток равен нулю, а это значит, что потенциалы
95
вершин моста N и М одинаковы. Тогда после несложных промежуточных преобразований получим:
k — Чі-= |
[14-^1 |
ил |
С2/?4 1 АгкіІ> |
где
fe1= 0 , 5 ( t g 2 6 - t g * ' v ) .
Значение ki определяется, «ели известны величины tgö= W ?4C4 и tg y = (öCb(R3 + R5) . Поправочным членом ki чаще всего можно пренебречь.
Заметим, что как при первоначальном построении градуировочной кривой, так и при последующих изме рениях нет необходимости знать емкость испытуемого объекта, если коэффициент трансформации выразить
вфункции первичного тока, измеренного амперметром А
вцепи трансформатора k= f(h ) .
13. ИЗМЕРЕНИЕ АМПЛИТУД ИМПУЛЬСНЫХ, ПЕРЕМЕННЫХ И ПОСТОЯННЫХ ВЫСОКИХ НАПРЯЖЕНИИ ШАРОВЫМ РАЗРЯДНИКОМ
Измерение амплитудных значений шаровым раз рядником основано на том, что при стандартизованном расположении электродов и определенных внешних усло виях разброс пробивных напряжений шарового измери тельного промежутка невелик.
Процессы, возникающие при разряде, очень сложны и не могут быть здесь подробно рассмотрены. В этом и нет необходимости, так как собственно механизм разряда подробно описан во многих источниках (например, {Л. 162—164]). Здесь следует только указать, что для измерения высоких напряжений пригодны только такие разрядные промежутки, у которых начальное напряже ние (возникновение самостоятельного разряда) и разряд ное напряжение (напряжение искрового пробоя) мало отличаются между собой. Исключение составляет искро вой промежуток стержень — стержень, который согласно исследованиям, проведенным в последние годы Е. Фешке, имеет при измерении постоянных высоких напряжений незначительный разброс значений пробивной прочности и большую линейность зависимости пробивного напряже ния от расстояния между электродами, чем описанные ниже шаровые разрядники,
Шаровые электроды разрядника могут быть располо жены вертикально или горизонтально (рис. 86 и 87 по [Л. 169]). Пользование шаровым разрядником сложно и трудоемко; кроме того, каждый его пробой требует от ключения источника напряжения, а возникающие при
Рис. 86. Стандартное расположение шарового разряд ника при вертикальной установке (по МЭК).
/ — изолятор; 2 — стержень шара; 3 — устройство для регулиро
вания разрядного |
расстояния; |
4 — подвод |
высокого напряжения |
||
с демпфирующим |
сопротивлением; 5 — кольцо; Р — точка |
про |
|||
боя; 5 |
— промежуток между |
шарами; |
А — расстояние |
точки |
|
пробоя |
от заземленного основания; В — необходимое защитное |
||||
пространство; X — граничная |
плоскость, за пределы которой не |
||||
должен |
проходить |
подвод высокого напряжения. |
|
пробое колебания напряжения приводят к перенапряже ниям на изоляции. Поэтому шаровые разрядники обыч но применяют только для градуировки других измери тельных устройств. Градуировку производят при напря жениях, меньших испытательного (для объекта), но близких к нему, и полученную таким образом градуировоч ную кривую экстраполируют до значений, несколько пре вышающих испытательное напряжение. В течение даль-
7—47 |
97 |
нейших измерений шаровой разрядник чаще всего остав ляют в схеме, при этом пробивной промежуток устанав ливают равным 1,1—1,2 от значения, соответствующего испытательному напряжению, и он служит в качестве защитного искрового промежутка. Следует иметь в виду, что снятая градуировочная кривая может оказаться не достоверной, если в схеме произошли изменения. Таким
Рис. 87. Стандартное расположение шарового разрядни ка при горизонтальной установке (по МЭК). Обозначе ния те же, что на рис. 86.
изменением схемы может быть, например, отключение шарового разрядника после градуировки, так как тем самым одновременно отключается его емкость, присоеди ненная параллельно испытуемому объекту.
Емкость шарового разрядника (Ф) может быть вы числена с достаточной точностью по формуле [Л. 165]
C = S • 10—11Д36 (/—1)],
где S — промежуток между шарами, см; f — геометриче ский коэффициент, значение которого может быть най дено из зависимости его от отношения промежутка меж ду шарами к радиусу шара, приведенной на рис. 88. При
98
этом /= /ь когда к шарам приложено напряжение, сим метричное по отношению к земле. Если же один из двух шаров заземлен, то f = fz- Обычно шаровые разрядники имеют емкости от 1 до 50 пФ. Таким образом, не состав ляет труда определить, можно ли пренебречь емкостью шарового разрядника по сравнению с емкостью испытуе мого объекта.
При односторонне заземленном шаровом разряднике окружающие его соседние предметы, имеющие потенциал земли, вызывают изменение электрического поля так, что напряженность поля у незаземленного шара получается
больше, а у заземленного — |
|
|
|
|
|
||||||
меньше, чем при симметрич |
|
|
|
|
|
||||||
ном |
включении. Это |
можно |
|
|
|
|
|
||||
объяснить тем, что силовые |
|
|
|
|
|
||||||
линии поля, |
исходящие |
из |
|
|
|
|
|
||||
незаземленного шара, закан |
|
|
|
|
|
||||||
чиваются |
только |
частично |
|
|
|
|
|
||||
на |
заземленном |
шаре, |
а |
|
|
|
|
|
|||
остальные |
силовые |
линии |
|
|
|
|
|
||||
заканчиваются на |
соседних |
|
|
|
|
|
|||||
заземленных |
предметах. |
|
|
|
а) |
|
|||||
Влияние окружающих пред |
1,5 |
|
|
|
|||||||
метов имеет особое значение |
,f fl |
|
|
||||||||
при больших |
шаровых про |
1,Ц |
|
fz |
|||||||
межутках fJI. 171, 175]. Все |
1,3 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
||||||||
искровые промежутки с |
не |
1,2 |
|
|
|
|
|||||
симметричным распределени |
1,1 |
|
|
|
.S |
||||||
ем электрического поля име |
1,0 |
|
|
|
V |
||||||
ют эффект полярности. У ша |
О |
0,1 |
0,2 0,3 0,40,5 0,6 0,7 0,8 0,91,0 |
||||||||
ровых разрядников это явле |
|
|
|
Ф |
|
||||||
ние заметно |
при промежут |
Рис. |
88. |
Кривые |
зависимости |
||||||
ках 5 > 0 ,5 г {Л- 166, |
167]. |
|
геометрического |
коэффициен |
|||||||
При переменных |
напря |
та f от отношения промежут |
|||||||||
жениях низкой частоты и по |
ка между шарами 5 к радиусу |
||||||||||
шара г (а); начальный участок |
|||||||||||
стоянных |
напряжениях |
по |
кривых |
(б). |
|
||||||
величине |
шарового |
проме |
|
|
|
|
|
жутка в момент разряда можно судить о значении прило женного напряжения. При измерении кратковременных импульсных напряжений и в некоторых особых случаях возможна значительная разница между действительны ми амплитудными значениями напряжения и значения ми статического разрядного напряжения (т. е. разрядного напряжения при переменных -напряжениях низкой ча
7* |
99 |